Разность - волновой вектор
Cтраница 1
Разность волновых векторов рассеянной и первичной волн представляет вектор рассеяния Н ( рис. В. [1]
Вектор рассеяния S является разностью волновых векторов s и s0 рассеянной и падающей волн. [2]
Теперь становится ясным смысл замены разности волновых векторов k и k0 в выражении амплитуды рассеяния ( В. Эта замена означает перевод трехмерной картины рассеяния, вид которой вообще зависит от ориентации рассеивающего-объекта относительно первичного пучка k0 в лабораторной системе координат ( Д - пространство), в пространство Фурье, в которой интенсивность и амплитуда рассеяния ( В. Это упрощает запись и дальнейший анализ дифракционной картины. Переход от пространства Фурье к Д - пространству осуществляется с помощью нелинейного соотношения ( В. [3]
& М обозначает вектор, отнесенный к разности волновых векторов любой пары точек возбуждения на двух различных полостях общей дисперсионной поверхности; ot и О) обозначают полные величины показателей поглощения для волн, связанных с указанными точками. [4]
Поскольку фазовая скорость плазменных волн часто много меньше скорости света, относительное изменение разности волновых векторов электромагнитных волн заметно ( в c / Vp раз) больше изменения их частот. Поэтому волновые векторы преимущественно поворачиваются, мало изменяя свою величину. Иными словами, высокочастотные электромагнитные волны в турбулентной плазме испытывают специфическое рассеяние по направлениям распространения и относительно небольшое изменение частоты. [5]
В методе псевдоштенциала волновые функции таких состояний являются волновыми функциями нулевого приближения. Мы нашли, что матричный элемент отличен от нуля, только если разность волновых векторов двух связанных этим матричным элементом состояний равна вектору обратной решетки. [6]
Далее, вследствие ( 34), действие фонона на электрон эквивалентно действию периодического поля, аналогично световой волне. Поэтому дословно справедливы рассуждения раздела 14, согласно которым переходы такого рода возможны только между состояниями, для которых разность волновых векторов между начальным и конечным состояниями решетки равна волновому вектору упругой волны. [7]
 |
Диаграмма волновых векторов в схеме синхронной каскадной генерации сигнала четырехволнового смешения в недентросимметричном кристалле. частота сигнала чсты-рехволновой спектроскопии. [8] |
В приведенном примере расстройка Akt равна разности волнового вектора с. [9]
Рассуждения Эндрюса основаны на существовании неоднородностей плотности, рассеяние света на которых сильно возрастает при приближении к критической точке. В частности, он использовал принцип, согласно которому волновой вектор флуктуации, увеличивающей рассеяние, равен разности волновых векторов падающей и рассеянной световых волн. Поскольку в рассмотрении Эйнштейна фигурирует только средний квадрат амплитуды неоднородностей плотности, на его основе нельзя предсказать спектрального распределения рассеянного средой света. [10]
На рис. 13.17 приведен спектр составного импульса. Чтобы понять структуру спектра, заметим, что СИ состоит из двух коротких участков плоских волн, расположенных между источником и фронтами. Волновые векторы плоских волн направлены противоположно, и спектр всей структуры имеет два пика. Область между пиками определяется разностью волновых векторов двух плоских волн. [11]
Чтобы сформулировать задачу расчета взаимодействия между электронами и фопонами в металле, мы выведем здесь иыражсние для гамильтониана в форме, где с самого начала включено куло-иовское взаимодействие между электронами и движениями ионов, но в то же время сделаны некоторые приближения для упрощения уравнений. Например, можно пренебречь анизотропией, которая, по-видимому, не очень существенна для проблемы сверхпроводимости. Предполагается, что колебания решетки можно разделить на продольные и поперечные и что электроны взаимодействуют только с продольными компонентами. Предположим также, как это часто делается в теории Блоха, что матричные элементы для электронно-фононпого и кулоновского взаимодействий зависят лишь от разности волновых векторов в начальном и конечном состояниях. При вычислении кулоповских взаимодействий сделаны предположения, которые1 равнозначны рассмотрению валентных электронов как газа свободных электронов. [12]
Чтобы сформулировать задачу расчета взаимодействия между электронами и фононами в металле, мы выведем здесь выражение для гамильтониана в форме, где с самого начала включено куло-новское взаимодействие между электронами и движениями ионов, но в то же время сделаны некоторые приближения для упрощения уравнений. Например, можно пренебречь анизотропией, которая, по-видимому, не очень существенна для проблемы сверхпроводимости. Предполагается, что колебания решетки можно разделить на продольные и поперечные и что электроны взаимодействуют только с продольными компонентами. Предположим также, как это часто делается в теории Блоха, что матричные элементы для электронно-фононного и кулоновского взаимодействий зависят лишь от разности волновых векторов в начальном и конечном состояниях. При вычислении кулоновских взаимодействий сделаны предположения, которые равнозначны рассмотрению валентных электронов как газа свободных электронов. [13]
Страницы: 1