Cтраница 1
Разность скоростей фаз в ядре потока ( на значительном расстоянии от тела) и у омываемых поверхностей приводит к необходимости учета механического взаимодействия между жидкими ( или твердыми) частицами и паровой фазой. Следует также иметь в виду, что это взаимодействие происходит в условиях значительных градиентов скоростей паровой фазы у поверхности тела. Капли жидкости, попадая в пограничный слой, тормозятся, отдавая часть своей кинетической энергии пару. В результате полнота профиля скоростей пара увеличивается, наступает более ранняя турбулиза-ция потока, вероятность отрывных явлений уменьшается. Однако необратимые потери энергии в пограничном слое возрастают, что обусловлено возрастающей разностью скоростей фаз и увеличением градиента скоростей пара в пограничном слое. Двигаясь в градиентном поле, частицы жидкости приобретают вращательное движение, в результате чего появляются дополнительные силы, стремящиеся прижать ( или оттолкнуть) частицы к поверхности тела. Это приводит к дополнительному изменению концентрации по сечению и вдоль потока и дополнительным потерям энергии. [1]
Погрешность ИП может зависеть как от разности скоростей фаз, так и от постоянной составляющей потока. [2]
Переход к упрощенному описанию эффектов негомогенности потока путем введения эмпирических корреляций для разности скоростей фаз в рамках модели двухфазного потока со скольжением не решает проблемы, так как основная система дифференциальных уравнений такой модели при некоторых режимных параметрах также теряет гиперболичность. Более того, для данной модели характерна нефизичная, сильная зависимость решения от не определяемых в экспериментах значений производных от скорости скольжения по параметрам потока. [3]
Соответствующая система уравнений линеаризовалась относительно этого стационарного решения, и исследовалось прохождение малых возмущений при наличии силы межфазного вязкого взаимодействия, зависящей от разности скоростей фаз и объемной концентрации несущей фазы. [4]
Анализ корней соответствующего дисперсионного уравнения в предельных ситуациях очень коротких ( X - 0) и очень длинных ( X - ) волн показал, что как в случае очень коротких синусоидальных волн, так и в случае очень длинных волн система допускает экспоненциальный рост во времени амплитуды конвективных ( не зависящих от скорости звука в несущей фазе) возмущений, что делает исходное стационарное однородное решение с ненулевой разностью скоростей фаз ( ид Ф 0) и ненулевой концентрацией дисперсной фазы неустойчивым. Более того, показатель роста неустойчивости конвективных возмущений с очень короткой длиной волны стремится к бесконечности при X - 0, что свидетельствует о некорректности постановки задачи Коши для рассмотренного случая. [5]
Аппарат работает следующим образом. Пар ( газ) проходит с большой скоростью через распределительную решетку и под углом наклона язычков просечек поступает в контактную камеру. Решетка орошается жидкостью, которая увлекается потоком пара ( газа) в горизонтальном направлении. Жидкость распыляется, становится диспергированной фазой и подвергается действию сил трения, возникающих в результате разности скоростей движущихся фаз. Пройдя сепарационную решетку и ударяясь в противоположную стенку, жидкость кослесцирует и стекает в нижнюю щель на орошение расположенной ниже распределительной решетки. Пар ( газ) после контактной камеры попадает в сепарационный отсек, где происходит отделение мелких капель жидкости. Здесь пар ( газ) покидает данный контактный элемент и поступает на расположенный выше элемент. [6]
Разность скоростей фаз в ядре потока ( на значительном расстоянии от тела) и у омываемых поверхностей приводит к необходимости учета механического взаимодействия между жидкими ( или твердыми) частицами и паровой фазой. Следует также иметь в виду, что это взаимодействие происходит в условиях значительных градиентов скоростей паровой фазы у поверхности тела. Капли жидкости, попадая в пограничный слой, тормозятся, отдавая часть своей кинетической энергии пару. В результате полнота профиля скоростей пара увеличивается, наступает более ранняя турбулиза-ция потока, вероятность отрывных явлений уменьшается. Однако необратимые потери энергии в пограничном слое возрастают, что обусловлено возрастающей разностью скоростей фаз и увеличением градиента скоростей пара в пограничном слое. Двигаясь в градиентном поле, частицы жидкости приобретают вращательное движение, в результате чего появляются дополнительные силы, стремящиеся прижать ( или оттолкнуть) частицы к поверхности тела. Это приводит к дополнительному изменению концентрации по сечению и вдоль потока и дополнительным потерям энергии. [7]
Однако в отличие от модели Дэвидсона в этом случае система уравнений оказывается весьма сложной, что требует дополнительных упрощающих предположений. Основная трудность здесь связана с необходимостью учета переменности пористости слоя. Чтобы избежать ее, ограничимся случаем, когда пористость слоя всюду вне пузыря близка к некоторому постоянному значению о. Вместе с тем эта зависимость учитывается в наиболее существенном члене, а именно в коэффициенте при разности скоростей фаз в уравнении движения жидкой фазы. Последнее обусловлено спецификой зависимости этого коэффициента от пористости. [8]
Однако в отличие от модели Дэвидсона в этом случае система уравнений оказывается весьма сложной, что требует дополнительных упрощающих предположений. Основная трудность здесь связана с необходимостью учета переменности пористости слоя. Чтобы избежать ее, ограничимся случаем, когда пористость слоя всюду вне пузыря близка к некоторому постоянному значению во. Вместе с тем эта зависимость учитывается в наиболее существенном члене, а именно в коэффициенте при разности скоростей фаз в уравнении движения жидкой фазы. Последнее обусловлено спецификой зависимости этого коэффициента от пористости. [9]
Поэтому наряду с уравнениями движения в работе [27 ] используется также уравнение для энергии хаотического движения твердых частиц. Выражение для силы межфазного взаимодействия, предложенное в работе [24], отличается от соотношения ( 1.4 - 17) тем, что включает член вида - pVe, но не содержит члена ( 1 - е) Vp. Так как в этой работе тензор напряжений в газовой фазе, имеет вид rsf - Ер /, а тензор напряжения твердой фазы crs включает член - ( 1 - г) р /, уравнения гидродинамики, полученные в этой работе, совпадают с уравнениями, рассмотренными в настоящем параграфе. Авторы исходят из уравнений непрерывности и движения газовой и твердой фаз слоя. Однако система уравнений гидромеханики, на которой основываются авторы этой работы, записана неверно. Во-вторых, в силе межфазного взаимодействия учитывается только сила - сопротивления движению частиц, зависящая от разности скоростей фаз, и не учтена сила, обусловленная градиентом давления. [10]