Разность - теплоемкость
Cтраница 1
Разность теплоемкостей для жидкого гелия равна для 140 К Cp-Cv 128 03 - 38 66 89 37 Дж / моль - К - Для жидкой воды при Г273К разность CP-CV 150 48 - 150 400 08 Дж / моль - К. Для газов в идеальном состоянии эта разность равна R - 8 314 Дж / моль - К. [1]
Разность теплоемкостей для жидкого гелия равна для 140 К Cp-Cv 128 03 - 38 66 89 37 Дж / моль - К. Для жидкой воды при 7273 К разность Cp-CV 150 48 - 150 400 08 Дж / моль - К. Для газов в идеальном состоянии эта разность равна К 8 314 Дж / моль - К. [2]
Разность теплоемкостей для жидкого гелия равна для 140 К CP-Cv 128 03 - 38 66 89 37 Дж / моль - К. Для жидкой воды при 7273 К разность Cp-CV 150 48 - 150 400 08 Дж / моль - К. [3]
Разность теплоемкостей Ср-Cv также можно вычислить, если известно уравнение состояния. [4]
Разность теплоемкостей Ср - Су равна внешней работе, совершаемой при изобарическом нагревании одного моля данного вещества на один градус. Очевидно, эта работа тем больше, чем больше коэффициент линейного, а следовательно, и объемного расширения тела. [5]
Разность теплоемкостей Ср-Cv равна внешней работе, совер-ч шаемой при изобарическом нагревании одного моля данного вещества на один градус. Очевидно, эта работа тем больше, чем больше коэффициент линейного, а следовательно, и объемного расширения тела. [6]
Вычислим разность теплоемкостей сн сверхпроводника в сверхпроводящей и нормальной фазах при температуре фазового перехода. Очевидно ( см. рис. 5 - 9), что всюду внутри области фазового перехода ОВАС теплоемкость сн бесконечно велика, поскольку линии Я сопз. Поэтому когда мы говорим о вычислении разности теплоемкостей сосуществующих сверхпроводящей и нормальной фаз на линии перехода, то речь идет, разумеется, о теплоем-костях сн на пограничных кривых их однофазной стороны. [7]
Значения разностей теплоемкостей ся паров при давлении я и теплоемкостей с0 при атмосферном давлении как функций приведенных параметров, могут быть получены по диаграммам, приведенным на рис. 1 - 53, [ 3, с. Использование этих диаграмм дает относительно более точные значения разности теплоемкостей, так как график построен по уравнениям состояния. [8]
Значения разностей теплоемкостей ся паров при давлении л и теп-лоемкостей с0 при атмосферном давлении как функций приведенных параметров могут быть получены по диаграммам, приведенным на рис. 1 - 53, [ 3, с. Использование этих диаграмм дает относительно более точные значения разности теплоемкостей, так как график построен по уравнениям состояния. [9]
Равным образом разность теплоемкостей с и cv - равняется при 70 не нулю, как этого требует тепловая теорема, а газовой постоянной AR. Несоответствие свойств идеальных или разреженных газов тепловой теореме связано с неприменимостью уравнения Клапе. Менделеева при низких температурах. [10]
 |
Теплоемкость и разность теплоемкостей полисульфонов. [11] |
Дг - разность теплоемкостей: гексен - пропен. [12]
ДСР - разность теплоемкостей обеих фаз практически твердого и жидкого вещества ( теплоемкостью загрязняющего вещества можно пренебречь); R - газовая постоянная. [13]
 |
Абсолютные энтропии некоторых веществ. [14] |
Равным образом разность теплоемкостей ср и с равняется при 7 0 не нулю, а. Клапейрона - Менделеева при низких температурах. [15]
Страницы: 1 2 3 4