Разность - ход - обыкновенное
Cтраница 1
Разность хода обыкновенного и необыкновенного лучей в кристалле зависит от длины световой волны и это обеспечивает возможность осуществления интерференционной модуляции вращением поляроида-анализатора на выходе монохроматора. Что же касается первого условия осуществления сисама ( селективной модуляции), то в поляризационном приборе она может быть получена и при отсутствии встречной дисперсии интерферирующих пучков. [1]
Разность хода обыкновенного и tie - обыкновенного лучей Г определяется по таблицам, а Are - Г / d, где d - толщина двулуяепреломляющего объекта. Для прецизионных измерений Г ( с точностью до 3 им) при фиксированной длине волны используется метод Сонармона, основанный на анализе ориентации лектрич. [2]
Разность хода обыкновенного и необыкновенного лучей Г определяется по таблицам, а Дп Г / d, где d - толщина двулучепреломляющего объекта. Для прецизионных измерений Г ( с точностью до 3 нм) при фиксированной длине волны используется метод Сенармона, основанный на анализе ориентации электрич. [3]
 |
Схема телевизионного полярископа. [4] |
Фазовая пластина служит для ввода искусственной разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей. [5]
При этом изменения температуры влияют на разность хода обыкновенного и необыкновенного лучей, в результате чего затвор закрывается неполностью. Для устранения этого недостатка применяют два идентичных кварцевых стержня, оси Y которых совпадают ио направлению, а оси X и Z одного кристалла перпендикулярны соответствующим осям другого кристалла. Если / Г О, разность хода лучей в стержнях компенсируется не только при любых длинах волн, но и для различных температур. [6]
 |
Оптическая схема поляризационного сисама Жирара. [7] |
При такой установке пластинок 4 и 5 разность хода обыкновенного и необыкновенного лучей с длиной волны К0 будет равна нулю независимо от того, через какую точку диафрагмы 5 они прошли. При вращении поляроида-анализатора 6 будет поочередно иметь место полное прохождение светового потока, когда плоскость поляризации поляроида 6 совпадет с плоскостью поляризации поляроида 3, и полное его гашение, когда плоскости поляризации обоих поляроидов будут взаимно перпендикулярны. [8]
О-луча и Н - луча; по - показатель преломления О-луча; пн - показатель преломления Н - луча; т - разность хода обыкновенного и необыкновенного лучей: t - толщина кристалла; л - длина волны. [9]
Дли наблюдения рассматриваемых эффектов ячейка с предварительно ориентированным жидким кристаллом помещается между скрещенными поляроидами. Если изменять напряжение, приложенное к электродам ячейки, то окраска света, проходящего через такую систему, будет меняться. Получаемые цвета имеют интерференционную природу и определяются разностью хода обыкновенного и необыкновенного лучей, получающейся при прохождении света через слой жидкого кристалла. При возрастании напряжения разность хода изменяется от некоторой максимальной разности хода nad ( где d - толщина слоя, па - двулучепреломление жидкого кристалла) до нуля для УПРХ или от нуля до максимальной разности хода для ДАП-эффекта. Если оптическая ось кристалла направлена под углом 45 к осям скрещенных поляроидов, то спектр пропускания такой системы определяется формулой: J ( K) 8шг ( яГД), где Г - разность хода обыкновенного и необыкновенного лучей; Я - длина волны. Это означает, что каждому приложенному напряжению соответствует определенная окраска прошедшего света. Наиболее насыщенными цветами являются интерференционные цвета второго и третьего порядков. [10]
Такая пластинка помещается между поляризатором и анализатором. Она создает постоянную разность хода лучей с определенной длиной волны и соответственно окрашивает поле зрения в цвет, дополнительный к погашаемому, если толщина пластинки составляет четное число половин длины волны. Часто применяется красная пластинка из кварца с толщиной, необходимой для создания разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей, 530 ммк, в результате чего поле зрения анализатора приобретает пурпурный оттенок при белом источнике света. При этом легче наблюдаются изменения дополнительного цвета, вызванные наличием натяжений в образце, в особенности слабых. [11]
Разность фаз зависит от соотношения показателей преломления и, следовательно, от анизотропности среды. Поэтому различают правую и левую эллиптические поляризации. Разность фаз зависит также от частоты падающего света, что приводит к дисперсии поляризованных лучей. Если плоскополяризованный луч падает параллельно оси у, то клин вносит разность хода обыкновенного и необыкновенного лучей 8 d ( n0 - пе), и выходящий луч будет эллиптически поляризован. [12]
В качестве компенсатора может применяться простой кристаллический клин. Дополнительная разность хода, вводимая клином, непрерывно меняется по всей его длине. Известны компенсаторы, в которых для добавления разности хода кристаллическую пластинку наклоняют. Пластинка вырезается таким образом, чтобы ее оптическая ось была ориентирована перпендикулярно граням. При падении пучка лучей перпендикулярно граням разность хода обыкновенного и необыкновенного лучей равна нулю. При наклоне пластинки разность хода непрерывно растет. На этом принципе построены компенсатор Никитина, пластинка которого изготовляется из известкового шпата, и слюдяной компенсатор Краснова. [13]
Дли наблюдения рассматриваемых эффектов ячейка с предварительно ориентированным жидким кристаллом помещается между скрещенными поляроидами. Если изменять напряжение, приложенное к электродам ячейки, то окраска света, проходящего через такую систему, будет меняться. Получаемые цвета имеют интерференционную природу и определяются разностью хода обыкновенного и необыкновенного лучей, получающейся при прохождении света через слой жидкого кристалла. При возрастании напряжения разность хода изменяется от некоторой максимальной разности хода nad ( где d - толщина слоя, па - двулучепреломление жидкого кристалла) до нуля для УПРХ или от нуля до максимальной разности хода для ДАП-эффекта. Если оптическая ось кристалла направлена под углом 45 к осям скрещенных поляроидов, то спектр пропускания такой системы определяется формулой: J ( K) 8шг ( яГД), где Г - разность хода обыкновенного и необыкновенного лучей; Я - длина волны. Это означает, что каждому приложенному напряжению соответствует определенная окраска прошедшего света. Наиболее насыщенными цветами являются интерференционные цвета второго и третьего порядков. [14]
Страницы: 1