Разность - ход - волна
Cтраница 3
 |
К расчету интерференции волн от двух точечных источников. [31] |
Но наряду с этим увеличением энергии колебаний в одних местах волнового поля в других местах, к примеру в точке Я, где разность хода волн такова, что фазы колебаний противоположны [ pt - р2 ( 2п - 1) тг ], результирующая амплитуда окажется равной разности амплитуд al и а2, и когда al a2, то колебания взаимно уничтожат друг друга. [32]
Геометрическое положение слоев интерференционного усиления колебаний определяется равенством разности хода волн четному числу полуволн, а положение слоев интерференционного ослабления колебаний определяется равенством разности хода волн нечетному числу полуволн. [33]
 |
К расчету диаграмм направленности горизонтального ( а и вертикального ( б вибраторов с учетом влияния экрана. [34] |
По мере приближения к экрану разность хода волн от действительного и мнимого вибраторов уменьшается и когда угол наклона становится равным б 0 180, разность хода волн исчезает и сохраняется противофазность полей, обусловленная противоположным направлением токов в вибраторах. [35]
Подчеркнем, что в силу ограниченности промежутка времени т излучения каждого цуга наблюдение интерференции возможно лишь при не слишком больших значениях АФ и соответствующих им разностей хода волн. [36]
Разность хода в точке М для волн, испускаемых двумя произвольными точками круглого отверстия Т, меняется в интервале от О до А, так как А-максимальная разность хода волн для рассматриваемого отверстия. Какой бы ни была интенсивность света в точке М, ее изменения вдоль отрезка ММ пренебрежимо малы. Чтобы вид интерференционной картины оставался неизменным вдоль отрезка ММ, изменение разности хода должно быть значительно меньше длины волны света К. [37]
Для того чтобы выяснить, как взаимодействуют волны, идущие от когерентных источников и встречающиеся в данной точке, нужно определить разность путей, пройденных до встречи обеими волнами, называемую разностью хода волн. На рис. 27.2 изображены точечные источники колебаний St и Sa. [38]
Так как для когерентных источников разность начальных фаз ( pi - ф2) const, то результат наложения двух волн в различных точках зависит от величины Д Г1 - Г2, называемой разностью хода волн. [39]
Так как для когерентных источников разность начальных фаз ( фг - ф2) const, то результат наложения двух волн в различных точках зависит от величины A ri - г2, называемой разностью хода волн. [40]
Действительно, в этом направлении поля антенны и рефлектора находятся в противофаче и уничтожаются, так как гок в Л отстает по фазе от тока в R на 90s, а за счет разности хода волн d - W4 поле антенны запаздывает относительно поля рефлектора еще на такой же угол. [41]
Что касается первого слагаемого в выражении (2.8), то оно определяет собой поворот фазы, возникающий за счет разности расстояний от рассматриваемой точки пространства до разнесенных источников поля или, в терминологии оптики, от разности хода волн. [43]
Дополнительно к указанному выше условию наибольшего ослабления необходимо равенство амплитуд интерферирующих волн. На участке Ь разность хода волн будет меньше и, следовательно, усиливаются волны меньшей длины, в частности фиолетового света. В сторону красного света, поскольку с увеличением толщины пленки увеличивается разность хода интерферирующих волн. Усиление происходит при толщине пленки, равной половине длины волн фиолетового света, т.е. 0 2 мкм. В связи с тем, что с удалением от центра толщина линзы уменьшается, а разность хода волн ( см. рис. 13.17) увеличивается, наружные части светлых колец окрашены в красный цвет. [44]
Тогда непрерывно изменяется разность хода волн Дг и соответственно изменяется суммарный сдвиг по фазе ф Аф интерферирующих волн. Когда этот сдвиг равен нечетному числу я, то поля прямого и отраженного лучей вычитаются и амплитуда результирующего поля составляет ( 1 - р) - ю часть от поля в свободном пространстве. Если же угол ф Аф равен четному числу я, то поля арифметически складываются, усиливаясь в ( 1 р) раз за счет отраженной волны. В частном случае, когда р 1, поле то удваивается ( в направлении максимального излучения системы), то уменьшается ( в минимуме) до нуля. Таким образом, диаграмма излучения антенны в вертикальной плоскости становится многолепестковой. Мно-голепестковость возникает и в излучении направленных ( в свободном пространстве) антенн, но максимумы этих лепестков получаются неодинаковыми, как показано на рис. 15.7. Кроме того, когда р Ф - 1, поле в минимуме не равно нулю. [45]
Страницы: 1 2 3 4