Cтраница 2
Колебания в этих плоскостях испускаются различными атомами источника света в разное время и не имеют постоянной разности фаз. Поэтому оба разделенных луча некогерентны. Если с помощью линзы L свести эти лучи в одну и ту же точку экрана Е, то их интенсивности просто сложатся и не будут давать интерференционных картин. [16]
Колебания в этих плоскостях испускаются различными атомами источника света в разное время и не имеют постоянной разности фаз. Поэтому оба разделенных луча некогерентны. [17]
В случае, когда колебания, обусловленные отдельными волнами в каждой из точек среды, обладают постоянной разностью фаз, волны называются когерентными. При сложении когерентных волн возникает явление интерференции, заключающееся в том, что колебания в одних точках усиливают, а в других точках ослабляют друг друга. [18]
Для экспериментального использования эффекта синхронизации мод возникает задача: создать генерацию на максимальном числе собственных колебаний с постоянной разностью фаз в лазерно активной среде с широкой спектральной линией усиления. Для этой цели могут использоваться различные методы, которые будет детально описаны в гл. В данном разделе мы лишь перечислим важнейшие методы и дадим их краткую характеристику. [19]
В предыдущем параграфе были отмечены различные случаи плоско поляризованных волн одной и той же длины волны с постоянной разностью фаз, но с плоскостями колебаний, которые ориентированы взаимно-перпендикулярно. Наличие такого рода когерентных волн приводит в общем случае, как мы видели выше, к появлению эллиптически поляризованного света. В обычном смысле интерференции волн при этом не происходит, так как здесь не имеет места наиболее характерная особенность интерференции: полное погасание волн. [20]
Особенный интерес представляет тот случай, когда источники колебаний колеблются с одинаковой частотой, имеют одинаковые направления колебаний и одинаковые фазы или постоянную разность фаз. Такие источники называются когерентными. [21]
Для этого надо, чтобы частоты колебаний были заключены в некотором конечном интервале Асо, потому что между колебаниями со строго постоянной и одинаковой частотой всегда сохраняется постоянная разность фаз. [22]
При решении задач об интерференции рассматривают только некоторые частные, но весьма важные случаи интерференции волн, которые создаются когерентными источниками / дающими колебания одинаковой частоты, постоянной разности фаз и одинакового направления. [23]
Рассмотрим наложение двух когерентных сферических волн, возбуждаемых точечными источниками Si и Sa ( рис. 221), колеблющимися с одинаковыми амплитудой АО и частотой со и постоянной разностью фаз. [24]
Рассмотрим наложение двух когерентных сферических волн, возбуждаемых точечными источниками Si и 2 ( рис. 221), колеблющимися с одинаковыми амплитудой АО и частотой со и постоянной разностью фаз. [25]
Но для этого каждый электрон должен рассеиваться на всех атомах решетки, потому что электроны летят совершенно независимо друг от друга: между ними нет и не может быть постоянной разности фаз. Они просто могут проходить через кристалл по одному, и все равно получится такая же дифракционная картина, как от прохождения всех электронов сразу. [26]
Малые участки поверхности световой волны, совпадающие с отверстиями в экране, можно рассматривать как центры новых шаровых волн; при этом световые колебания в точках О и Oz происходят с постоянной разностью фаз. Следовательно, разность фаз колебаний в любой точке Р определяется только геометрической разностью хода лучей A OiP - 02P d2 - d и остается постоянной во времени. О, совпадает с гребнем другой волны, идущей из Oz. [27]
В противоположность предыдущей гипотезе мы теперь допустим, что различные точки объекта освещаются одним и тем же источником весьма малых размеров так, что колебания, исходящие из двух произвольно выбранных точек Л и В на объекте, имеют постоянную разность фаз, определяемую разностью оптического пути, который отделяет эти точки от источника. Это-случай микроскопа, если его апертура сильно диафрагмируется конденсором, причем маленькое отверстие диафрагмы является в этом случае единственным источником освещения наблюдаемых препаратов. [28]
Представим себе два распространяющихся через одну и ту же точку среды волновых цроцесса с одинаковой частотой и амплитудой; если скорости распространения обоих, процессов одинаковы и сами процессы во всем подобны друг другу, то в выбранной нами точке среды оба процесса будут иметь постоянную разность фаз. [29]
Заметим, что в формулах ( 38Л7) и (38.18) не выписаны в явном виде постоянные фазы, поскольку они не имеют какого-либо существенного физического значения. Наличие постоянной разности фаз между волнами приводит лишь к некоторому небольшому сдвигу дифракционной картины в пространстве, не изменяя существенно эту картину, и ее нет необходимости учитывать. Поэтому в выражениях для плоских волн начало отсчета системы координат не имеет значения, но для сферической волны (38.18), представляемой в экспоненте слагаемыми - ikx2 / ( 2z0 необходимо помнить, чтр начало отсчета совпадает с отверстием в экране. Поэтому в знаменателе этого выражения использовано обозначение z0, поскольку нас интересует дифракционная картина в плоскости пластинки, находящейся на расстоянии z0 от отверстия. [30]