Cтраница 1
Электромагнитные разности массбарионов и SU ( б) - симметрия. [1]
Рассеяние фотона, электромагнитные разности масс, нелептонные слабые распады определяются матричными элементами от произведения двух токов. В последнем случае два тока находятся в одной и той же пространственно-временной точке, и если кварки являются бозонами, то можно объяснить знаменитое правило А / 1 / 2 для нелептонных распадов. Однако, что следует делать при суммировании по всем состояниям в пропагаторе 1 / / С. [2]
Таким образом, электромагнитные разности масс барионов могут быть выражены через три параметра А, е, М, как это показано в таблице. [3]
Полученные разности масс позволяют устранить трудность, возникающую при вычислении электромагнитной разности масс с помощью алгебры токов. [4]
После того как письмо было отправлено в редакцию, появился ряд работ, в которых также вычисляются электромагнитные разности масс для 56-плета ( В. [5]
Когда этот расчет был близок к концу, появилась статья Са-киты [10] и препринт Сингха [11], посвященные электромагнитным разностям масс в 56-плете. Результат Сакиты [10] отвечает двум свободным параметрам ( М 0 или С 0) и противоречит экспериментальным данным по расщеплению барионного октуп-лета. [6]
Как известно, SU ( б) - симметрия [1] приводит к следствиям [2] г находящимся в ряде случаев в поразительном согласии с опытом. Ниже приведен результат расчета электромагнитных разностей масс барионов 56-плета. [7]
Дополнительные сведения о сильных связях могут быть извлечены из их сопоставления со слабыми взаимодействиями. Так, например, магнитные моменты и электромагнитные разности масс, так же как и относительные скорости различных процессов слабых распадов, могут дать информацию о структуре сильно взаимодействующих частиц. Однако теоретический анализ всех явлений, связанных с сильными взаимодействиями, чрезвычайно затруднен из-за нашей неспособности проводить количественные расчеты сильных связей. [8]
Функций T ( qz, 0) ( при qz0) в действительности не может быть точно определена на опыте и остается до некоторой степени произвольной. В результате наша теория не в состоянии вычислить точно разность масс и должна быть перенормирована. Я полагаю, что в этом случае ( и если партоны суть кварки) одной константы перенормировки, соответствующей электромагнитной разности масс и - и d - кварков, должно хватить, чтобы сделать сходящимися сразу все электромагнитные разности масс адронов. [9]
Функций T ( qz, 0) ( при qz0) в действительности не может быть точно определена на опыте и остается до некоторой степени произвольной. В результате наша теория не в состоянии вычислить точно разность масс и должна быть перенормирована. Я полагаю, что в этом случае ( и если партоны суть кварки) одной константы перенормировки, соответствующей электромагнитной разности масс и - и d - кварков, должно хватить, чтобы сделать сходящимися сразу все электромагнитные разности масс адронов. [10]