Нулевая разность - ход
Cтраница 2
Разность хода между лучами создается с помощью подвижного зеркала. При одинаковой оптической длине пути обоих лучей ( нулевая разность хода) все частоты находятся в фазе и на детектор поступает максимальный сигнал. Если длина пути лучей неодинакова, возникает интерференция, в результате чего одни частоты усиливаются, а другие ослабляются, давая характерную интерференционную кривую. [16]
При работе с интерферометром следует обратить внимание на вид интерференционного спектра, так как это связано с точностью и воспроизводимостью отсчетов. В центре спектра расположена наиболее светлая ( белая) полоса, представляющая собой максимум нулевого порядка, соответствующий нулевой разности хода лучей. По обе стороны от нее находятся две узкие черные полоски, соответствующие минимуму нулевого порядка. Далее идут соответствующие полосы высших порядков интерференции с постепенно увеличивающимися, по мере удаления от центральных нулевых полос, цветными каемками. Нуль компенсации устанавливают по центральным черным полосам нулевого порядка. [17]
Из формулы (3.9.14) следует, что если по оси абсцисс откладывать величины l / 3i / e, а по оси ординат - номер k, то получим прямую линию с угловым коэффициентом ( углом наклона a -) tga - ( l / 3 -) / &i. При наличии нескольких спектральных линий соответствующие прямые пересекут ось абсцисс в точке k 1 / 2, которая соответствует нулевой разности хода. Если известна толщина слоя паров d, то по известной величине tg а - можем вычислить & -, а соответственно и силу осциллятора. [18]
Каждая длина волны производит в интерферометре свою систему полос, причем полосы - наблюдаются лишь при небольшой разности хода лучей в несколько длин волн ( малая длина когерентности. При нулевой разности хода лучей интерференция каждой длины волны происходит с одинаковым усилением и поэтому в центре наблюдается белое пятно. При разности хода лучей ДА / 2 волны в результате интерференции гасятся. Поэтому белое пятно оказывается окруженным темной кольцевой об -, ластью. [19]
Он представляет собой специально сконструированный быстро сканирующий интерферометр Майкельсона с расширенным полем зрения ( увеличенным геометрическим фактором), предназначенный для выделения спектральных линий из фонового излучения, когда последнее особенно интенсивно. В нем используется удерживаемый около положения нулевой разности хода аксиально-симметричный двухлучевой интерферометр, светоделитель которого деформируется под влиянием звуковых колебаний. Эта деформация приводит к изменению измеряемого сигнала фотоприемника. [20]
Особый интерес представляет способ наблюдения интерференции в линиях поглощения, основанной на обращении спектра поглощения. Оказывается, с помощью явления интерференции света можно заставить светиться темные полосы поглощения и получить, таким образом, когерентный источник света. Если в одно из плеч установленного на нулевую разность хода интерферометра Д. С. Рождественского поместить поглощающую камеру с парами йода при малом давлении, то в поле зрения наблюдательной системы, при освещении интерферометра белым светом, на фоне широких минимумов появятся светлые полосы. Они как раз соответствуют линиям поглощения йода. Так как поглощение происходит только в одном из интерферирующих пучков, а во втором длины волн остаются свободными ( им не с чем интерферировать), то в поле зрения и появляются светлые полосы поглощения спектра йода. [21]
Соответственные точки в пространстве предметов сопряжены с определенной точкой в пространстве изображений. Характерным для этих точек является то обстоятельство, что в них для данной пары соответственных лучей разность хода равна нулю. Можно показать, что любая пара других соответственных лучей ( лучей, исходящих из другой точки источника), которые будут проходить че-рез соответственные точки, обладает так-же нулевой разностью хода. [22]
 |
Схема генератора с петлей обратной связи.| Расчетные зависимости коэффициента отражения обращенной волны Rpc /, ( / / /, ( / от константы связи yl для генератора с петлей обратной связи. [23] |
Встречная по отношению к волне накачки волна формируется на начальном этапе развития генерации из излучения рассеянного на неоднород-ностях кристалла. Внутри кристалла разность хода между породившей рассеяние волной 2 и рассеянной волной 3 практически нулевая. В то же время, пройдя через петлю обратной связи одинаковое расстояние ( хотя и во встречных направлениях) и превратившись в волны / и 4 соответственно, эти волны сохраняют нулевую разность хода независимо от длины петли. [24]
Таким образом, оптическая частота оказывается закодированной в виде колебаний значительно более низкой частоты, лежащей обычно в звуковом диапазоне. Каждый попадающий на вход прибора спектральный компонент широкополосного источника независимо преобразуется; выходной сигнал представляет собой сумму синусоидальных колебаний, обусловленных всеми оптическими частотами излучения. В одном из положений подвижного зеркала фазы всех волн совпадают и суммарная интенсивность достигает максимума, в других - фазы различаются, сумма компонентов уменьшается, а изменения сигнала становятся малозаметными по сравнению с изменениями в районе нулевой разности хода. [25]
 |
Интерференционный узел интерферометра Жамена. [26] |
Если пластины интерферометра наклонены так, что угол будет создан в горизонтальной плоскости, что показано на рис. 3.5.3, то интерференционные полосы будут вертикальны, а порядок интерференции не может быть равен нулю. В этом случае интерференционные полосы могут наблюдаться только в монохроматическом свете. Возможно наблюдение полос в белом свете, так как можно достичь нулевой разности хода. [27]
Оптические оси пластинок, образующие угол 45 с нормалью, ориентируются в одном направлении; между ними помещается пластинка А / 2, главные направления которой развернуты на 45 относительно главных плоскостей пластинок. Разности хода, вносимые пластинками, при этом вычитаются. Используя выражение (4.3.21) для расчета суммарной разности хода, найдем, что разность хода не зависит от угла падения, по крайней мере, с точностью до sin4 а. Таким образом, в рассматриваемой системе коноскопическая картина представляет собой бесконечно широкую полосу с нулевой разностью хода. [28]
При начальном положении зеркал интерферирующие плоские волновые фронты измерительного ( объектного) и сравнительного пучков идентичны. Интенсивность излучения по сечению пучка постоянна максимальна), так как волновые фронты полностью накладываются друг на друга с нулевой разностью хода. [29]
Среди них лабораторные фурье-спектрометры серии DA для области спектра 2 5 - 25 мкм и полетные-для области спектра от 2 до 8 мкм. В основе конструкции всех этих приборов - типовой узел интерферометра Майкельсона с плоскими зеркалами ( диаметр 7 5 см, угол падения пучков на светоделитель-компенсатор 30) и с лазерным опорным каналом. Подвижное зеркало размещено на каретке, перемещающейся на 6 подшипниках по внутренней поверхности стальной трубы высокого качества. Угловые биения зеркала не превышают 1 5 - 10 - 6 рад. Фурье-спектрометры имеют автоматическую систему захвата нулевой разности хода и электронную систему контроля разности хода. Это делает их нечувствительными к таким внешним воздействиям, как вибрации, вариации температуры, изменение пространственной ориентации прибора. Эту область покрывают три сегмента, положение полосы пропускания которых является функцией угла поворота турели. [30]
Страницы: 1 2