Оптическая разность - ход - лучая
Cтраница 2
В - оптико-механический коэффициент или коэффициент двойного лучепреломления; 8 - оптическая разность хода, определяемая в виде произведения Дя на длину пути света. Следовательно, усилие 1 KTJCM2, приложенное к стеклянному кубику, вызывает оптическую разность хода лучей порядка 3 ммк на 1 см пути. В измеряется в брюсте-рах, если 8 выражено в миллимикронах / - в сантиметрах и Е - в барах. [16]
Так как двойное лучепреломление прямо пропорционально величине натяжений, то можно измерить либо непосредственно оптический ход луча ( In) при помощи интерферометра, либо отдельно коэффициент преломления и длину пути соответствующими методами. Применение таких методов целесообразно, но точность их ограничена. Оптическая разность хода лучей 10 ммк ( около / so интерференционной полосы) является пределом точности обычных интерференционных методов. Для / 10 см это соответствует 4л, равному примерно 10 - 7, что приблизительно в 10 раз превышает точность, достигаемую при непосредственных измерениях коэффициента преломления. [17]
 |
Внешний вид интерферометра, с помощью которого изготавливались голографические интерферограммы Фурье в спектрально некогерентном свете. [18] |
При регистрации голограммы была использована очень широкая диффузно освещенная апертура. Интерферометрический клин создавал угол между пучками интерферометра, соответствующий 30 полос / мм от белого ртутного света. Оптическая разность хода лучей в интерферометре была близка к нулю. [19]
Непосредственно измерение показателя преломления газа в кювете производится компенсационным методом. Как видно из рис. 22 2, на пути пучков, прошедших через кюветы, помещают компенсатор 8, представляющий собой устройство, состоящее из двух наклонных плоскопараллельных стеклянных пластинок. Одна из пластинок закрепляется неподвижно, а угол наклона второй можно изменять. При этом изменяется оптическая разность хода лучей, образующих верхнюю систему интерференционных полос, и происходит смещение этой системы. [20]
 |
Принципиальная оптическая схема использования компенсатора. [21] |
Если ориентировать главные направления образца и компенсатора согласованно, то электромагнитные волны, пройдя через образец, получают в компенсаторе дополнительную разность фаз, которую можно изменять. Если главные направления в исследуемой точке образца и компенсатора совпадают, то в момент наступления темноты сумма разности фаз в образце и компенсаторе равна нулю или целому числу длин волн. В момент компенсации свет после прохождения компенсатора станет снова линейно поляризованным и может быть полностью погашен анализатором. В этом положении наблюдатель берет отсчет по шкале компенсатора и таким образом определяет оптическую разность хода лучей в образце. [22]
В практике чаще применяется метод компенсации, как более удобный и точный. Однако здесь нужно знать с - коэффициент оптической активности материала исследуемого образца. Коэффициент оптической активности определяется обычно на образцах прямоугольного сечения, подвергаемых осевому растяжению или сжатию. Но при этом неизбежно возникает внецентренность приложения сил, образец оказывается в сложном напряженном состоянии и определение величины с связано с определенными трудностями. Значительно проще использовать для этой цели образцы в виде дисков, подвергаемых простому сжатию, причем внецентренность приложения нагрузки исключается. Оптическая разность хода лучей определяется в центре диска. [23]
Страницы: 1 2