Магнитное зеркало
Cтраница 2
Поэтому области вблизи полюсов для заряженных частиц являются магнитными зеркалами. Заряженная частица движется по спирали вокруг линии индукции в меридиональном направлении от одного магнитного полюса к другому. Вблизи него она отражается и меняет направление своего движения на обратное. Благодаря этому заряженные частицы длительное время удерживаются магнитным полем вблизи Земли, в результате чего образуются радиационные пояса, открытые в связи с полетами искусственных спутников. Радиационные пояса Земли оказывают влияние на ряд процессов на Земле и играют важную роль для космических полетов. [16]
Степень поляризации пучка нейтронов определяется методом вторичного отражения от магнитного зеркала - анализатора. [17]
 |
К вопросу устойчивости плазменного шнура. [18] |
Область сгущения магнитного поля ведет себя как магнитная пробка или магнитное зеркало. [19]
Пусть частицы захвачены в ловушку и испытывают многократные отражения от магнитных зеркал. В таком случае окончательный эффект можно определить при помощи продольного инварианта ( см. разд. [20]
 |
Дрейф частиц, двигающихся в неоднородном магнитном поле в плоскости, перпендикулярной к Н. [21] |
Поэтому в последнем случае частица будет заперта в пространстве между магнитными зеркалами. [22]
В исследованиях по термоядерному синтезу распространены также конфигурации обмотки, называемые магнитными зеркалами. Магнитное зеркало простейшего вида, состоящее из двух коротких соленоидов, изображено на рис. 3.16, а. В этом случае, как и в предыдущем, диффузия заряженных частиц в радиальном направлении ( перпендикулярно магнитным силовым линиям) затруднена и, кроме того, большая часть частиц отражается от областей с высокими значениями поля, расположенных на торцах магнитной системы. Таким образом, область между двумя катушками представляет собой магнитную бутылку, или ловушку, которую можно использовать для удержания плазмы. К сожалению, простое зеркало, показанное на рис. 3.16, а, малопригодно для этой цели, поскольку плазма в нем оказывается неустойчивой. Для преодоления этой неустойчивости необходимо создать такую конфигурацию, в которой абсолютное значение поля В возрастало бы в любом направлении при удалении от области удержания плазмы. [23]
Частицы, не захваченные магнитной ловушкой, могут рано или поздно встретить на своем пути движущееся магнитное зеркало. [24]
У концов цилиндра посредством более частой намотки ( или более сильного тока) создаются области более сильного поля, которые называют магнитными пробками или магнитными зеркалами. [25]
В случае медленных ударных фронтов диффузионное ускорение на ударных волнах не работает, так как магнитное поле уменьшается поперек таких фронтов, и они не могут действовать в качестве магнитных зеркал для частиц в области выше по течению. Следовательно, можно полагать, что диффузионное ускорение не является эффективным в случае быстрого магнитного пересоединения, в котором участвуют медленные ударные волны. Петчека является сверхмагнитозвуковым по отношению к скорости быстрой волны ( Подгорный и Сыроватский, 1981; Soward и Priest, 1982), так что любое препятствие, мешающее исходящему течению, будет приводить к генерации быстрой ударной волны. Однако лишь недавно был выполнен количественный анализ ( Tsuneta и Naito, 1998), который продемонстрировал, насколько эффективным мог бы быть такой процесс. [26]
Если предположить, что в космосе движутся межзвездные облака с сильным внутренним магнитным полем, то заряженные частицы будут захватываться в пространство между ними и при отражении от таких подвижных магнитных зеркал энергия частиц будет непрерывно увеличиваться. [27]
В данной главе анализируется распределение магнитного поля в отсутствие ферромагнетика для четырех основных типов сверхпроводящих магнитов в форме: соленоидов для создания продольного поля, катушек для создания поперечного поля, тороидов и магнитных зеркал. [28]
Это свойство поля лежит в основе предложенной Ферми теории ускорения космических заряженных частиц до очень высоких энергий в межзвездном пространстве при столкновении с движущимися магнитными облаками. Магнитные зеркала могут быть применены также для удержания горячей плазмы в термоядерных реакторах. Магнитную ловушку можно создать с помощью продольного магнитного поля, образуемого соленоидом с добавочными катушками на обоих его концах, которые служат для усиления магнитного поля на краях. Силовые линии такого поля показаны на фиг. Частицы, создаваемые или инжектир. Если отношение максимального поля Вт в магнитной пробке к полю В в центральной области достаточно велико, то через торцы смогут уйти только частицы, имеющие очень большую составляющую скорости, параллельную оси. [29]
В исследованиях по термоядерному синтезу распространены также конфигурации обмотки, называемые магнитными зеркалами. Магнитное зеркало простейшего вида, состоящее из двух коротких соленоидов, изображено на рис. 3.16, а. В этом случае, как и в предыдущем, диффузия заряженных частиц в радиальном направлении ( перпендикулярно магнитным силовым линиям) затруднена и, кроме того, большая часть частиц отражается от областей с высокими значениями поля, расположенных на торцах магнитной системы. Таким образом, область между двумя катушками представляет собой магнитную бутылку, или ловушку, которую можно использовать для удержания плазмы. К сожалению, простое зеркало, показанное на рис. 3.16, а, малопригодно для этой цели, поскольку плазма в нем оказывается неустойчивой. Для преодоления этой неустойчивости необходимо создать такую конфигурацию, в которой абсолютное значение поля В возрастало бы в любом направлении при удалении от области удержания плазмы. [30]
Страницы: 1 2 3 4