Обращающее зеркало
Cтраница 1
Обращающие зеркала в чем-то напоминают обращение волнового фронта при вынужденном рассеянии. Здесь также происходит формирование обращенной волны из шума - широкоуглового рассеяния, ориентированного во встречном по отношению к падающей волне направлении. Из этого шума можно выделить строго коррелированную компоненту ( обращенную), для которой усиление на пороге будет экспоненциальным ( с показателем экспоненты ynl), и некоррелированные компоненты, для которых усиление будет меньше вследствие того, что для них пропускающие решетки, записываемые парами волн / и 3, 2 и 4, не будут строго синфазными и потому будут частично стирать друг друга. [2]
Поэтому пассивное обращающее зеркало на фоторефрактивном кристалле нельзя поставить вместо Зц, так как для своего функционирования оно требует не слишком малой интенсивности сигнальной волны. [3]
Прозрачность двустороннего обращающего зеркала, естественно, одинакова в обоих направлениях. Его можно трактовать как корректирующий поглотитель, поглощение которого зависит от соотношения ин-тенсивностей двух лазерных пучков, падающих на него с противоположных сторон. Анализ пороговых условий лазеров показывает, что они оба имеют жесткий режим возбуждения, т.е. не являются само стартующими. [4]
Применение пассивного обращающего зеркала с петлей накачки ( рис. 6.5 д) позволяет снять ограничения на длину когерентности излучения управляющего лазера. [6]
Реальное различие обоих обращающих зеркал состоит в том, что они могут быть реализованы на различных нелинейных средах, иметь различные размеры и ориентацию кристаллографических осей, обеспечивать различное усиление сигнала. Однако главное то, что накачивающие их пары пучков могут обладать несовпадающими разностями фаз, а также интенсивностями. [7]
Остальные типы самонакачивающихся обращающих зеркал имеют незамкнутые в обычном смысле резонаторы. Фотоны генерационной волны, пройдя по резонатору один раз, в него уже не возвращаются. В стационарном режиме происходит их постоянное обновление за счет дифракции волны накачки на возникающей динамической решетке. В результате фазовое условие генерации может быть выполнено на частоте, совпадающей с частотой накачки для любой длины резонатора. [8]
Во всех типах самонакачивающихся обращающих зеркал на входе задана только одна сигнальная волна; волны накачки рождаются из шума. При этом, за исключением единственного генератора с замкнутым резонатором, фазы волн накачки строго не заданы и определяются случайными причинами, например фазой рассеянной шумовой волны. Результирующее влияние этой неопределенности в выборе фазы пучков накачки на фазу обращенной волны для разных схем оказывается различным. [9]
Генерация в лазере с обращающим зеркалом возникала лишь при подаче сигнального пучка, энергия которого могла достигать энергии пучков накачки. [10]
Таким образом, для получения обращающего зеркала с высоким коэффициентом отражения необходимо, чтобы оба зеркала резонатора были высокоотражающими. [11]
Практически во всех схемах самонакачивающихся обращающих зеркал с мягким режимом возбуждения ( кроме замкнутого линейного резонатора) существует конечный по значению константы связи порог появления выделенной решетки с растущей от нулевого значения эффективностью. Для каждой конкретной схемы этот порог свой и зависит от темпа нарастания интенсивности шумовой волны. [12]
Помимо энергетических характеристик важными параметрами обращающего зеркала являются частота обращенной волны и связь фазы обращенной волны с фазой падающей. [13]
Сигнальный пучок 3 на входе в обращающее зеркало имеет продольную фазу р3 ( 0) kLB в в зависимости от направлений вращения. Напомним, что замена обращающего зеркала обычным ликвидирует эффект компенсации искажений на проходах одного и того же пучка света по волокну в противоположных направлениях. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5