Абсолютная величина - вектор
Cтраница 3
При равномерном прямолинейном движении путь s, пройденный телом, равен абсолютной величине вектора перемещения. [31]
Расчеты показали, что спин-орбитальное взаимодействие в металлах приводит к малым изменениям абсолютной величины вектора спонтанной намагниченности при повороте его относительно всей кристаллической решетки. Именно ловорот результирующего магнитного момента относительно осей кристаллической решетки вследствие спин-орбитального взаимодействия вызывает в металлах изменение заселенности энергетических зон, в частности зон с противоположным направлением спинов, что и ведет к анизотропии спонтанной намагниченности. [32]
Из вывода кинетического уравнения ясно, что В входит в него не как абсолютная величина вектора В, а как проекция Bz В. Замена В - - В требует поэтому и замены В - - В в написанных формулах. [33]
Скалярным произведением векторов а и ft называется число а &, равное произведению абсолютных величин векторов на косинус угла между ними. [34]
В изотропном теле F ( T p, D) зависит только от абсолютной величины вектора D, варьируются же три его компоненты независимо. [35]
Скалярным произведением векторов в и & называется число ( ab), равное произведению абсолютных величин векторов на косинус угла между ними. [36]
В изотропном теле F ( Т, р, D) зависит только от абсолютной величины вектора D, варьируются же три его компоненты независимо. [37]
Здесь plt vl Yx и У - скалярные ( вещественные) величины; первые две являются абсолютными величинами векторов PI и v1, поскольку эти векторы по условию всегда направлены по осям х та. [38]
Под знаком интеграла в формуле ( 1) стоит скалярное произведение, поэтому циркуляция зависит не только от абсолютных величин векторов, но и от углов между векторным полем и касательными к кривой у. Чем меньше ытот угол, тем циркуляция больше, а значит, больше и завихренность поля в этом направлении. [39]
Если тело, после того как его скорость становится равной нулю, продолжает движение с тем же ускорением - теперь уже в противоположную сторону - то абсолютная величина вектора перемещения уменьшается - она численно равна разности площадей Пг и Пг. Нетрудно доказать, что и в этом случае координату тела и его перемещение в момент времени tt нужно вычислять по тем же формулам ( 6) и ( 5), имея в виду, что ускорение в этих формулах отрицательно. С момента длину пути следует вычислять, как для движения с совпадающими направлениями векторов скорости и ускорения, приняв за начало отсчета времени момент, в который скорость тела равна нулю. [40]
Символ и для удельной внутренней энергии столь прочно установился в литературе, что и мы будем пользоваться им в уравнении энергии этой главы; вероятность же того, что он будет спутан с символом абсолютной величины вектора перемещения и, очень мала. Пусть вектор CL характеризует поток тепла через единицу площади в единицу времени за счет теплопроводности, и пусть z - постоянная теплового излучения на единицу массы в единицу времени. [41]
Однако в анизотропных средах направление вектора поляризации может не совпадать и, вообще говоря, не совпадает с направлением поля. Абсолютная величина вектора Р в этом случае также зависит не только от абсолютной величины вектора Е, но и от направления вектора Е по отношению к кристаллографическим осям диэлектрика. [42]
 |
Кристаллографические направления в ГЦК-решетке и их индексация. [43] |
Направление определяется радиусом-вектором, исходящим из начала координат. Абсолютная величина вектора не важна. Индексами направления служат три целых, взаимно простых ( не имеющих общего делителя) числа и, v, w, пропорциональных координатам [ [ тяир ] ] любого узла, лежащего на данном направлении. Эти числа, заключенные в квадратные скобки [ uvw ], являются индексами и всех других направлений, параллельных данному. [44]
Однако в анизотропных средах направление вектора поляризации может не совпадать и, вообще говоря, не совпадает с направлением поля. Абсолютная величина вектора Р в этом случае также зависит не только от абсолютной величины вектора Е, но и от направления вектора Е по отношению к кристаллографическим осям диэлектрика. [45]
Страницы: 1 2 3 4