Конечное разрешение

Cтраница 2

Зависимость разрешающей способности от формы поверхности. [16]

Конечным результатом любого электронномикроскопического исследования является получение микрофотографий, качество которых и служит, по существу, единственным критерием удовлетворительности применяемого метода отпечатков. Однако при оценке разрешающей способности отпечатков по их электронным микрофотографиям следует иметь в виду, что она будет безусловно ниже, чем разрешающая способность самого отпечатка. К этому ухудшению конечного разрешения приводит, например, нерезкость изображения, вызванная дрожанием или ползанием его во время экспозиции при фотографировании. Разрешающая способность зависит также и от яркости изображения. Как было показано в работе [132], разрешение увеличивается с повышением яркости. Если яркость меньше определенного для данного разрешения значения, то этого разрешения достоверно получить нельзя. Кривая, характеризующая зависимость между яркостью и разрешением, показана на фиг. [17]

Если количество степеней свободы на карте источника равно числу элементов, тогда статистической мерой качества модели линзы является % 2 XXaf / noise) гДе суммирование проводится по j элементам источника. На практике эта процедура более сложна, чем описано выше. Она модифицируется с учетом конечного разрешения изображения, которое проявляется в растяжении каждого элемента источника на некоторое количество элементов изображения на карте. Кроме этого, для любой неразрешенной структуры в источнике интенсивность соответствующей структуры на изображении зависит от усиления линзы. [18]

Заметим, что при, - - оо, 2 - - оо мы имеем W W это означает, что никаких измерений не проводилось. Как и раньше, интервал х, х х2 должен быть конечным; он не может быть бесконечно малым из-за конечного разрешения и конечных размеров измерительного прибора. [19]

Число точек роста как функция радиуса гирации по трем экспериментам с вытеснением глицерина. Прямые получены в результате подгонки соотношений по экспериментальным точкам. Значения подгоночных параметров. / а 0 9 0 2. D, 1 01 0 05. 2 я 1 7 0 6. D, 0 87 0 08. 3 а 0 6 0 1. D, 1 11 0 04. Фрактальная размерность растущей поверхности D, 1 0 0 1. [20]

Некоторая неопределенность этой оценки связана с тем, что наблюдаемое множество точек Jf представляет собой лишь конечную выборку из основной фрактальной меры. Разумеется, для любого конечного множества точек JVX ( 8 - 0) const. Это соответствует размерности, равной нулю. Переход к D 0 обусловлен конечным разрешением экспериментальных наблюдений. [21]

Строго говоря, функции g ( t) и G ( u)) образуют пару преобразований Фурье только в том случае, когда интегралы в выражениях ( А. В общем случае для этого требуется, чтобы функция g ( t) стремилась к нулю при / - ж, а функция G ( й) стремилась к нулю при и) - - оо. Однако многие функции, используемые на практике, не удовлетворяют этим условиям; примером может служить гармоническое колебание cos ( ю00 - В таких случаях часто можно использовать специальный прием. Форма этих пиков соответствует частотной характеристике анализатора спектра, поскольку прибор обладает конечным разрешением по частоте, в то время как входной сигнал содержит составляющие ( на частотах ь0) с исчезающе малой шириной полосы. Предположив, что разрешаемый частотный интервал является конечным ( но малым), и допустив, что анализатор спектра линеен по отношению к входным сигналам с различными частотами, можно легко вычислить выходной сигнал анализатора. [22]

Страницы: 1 2