Разрушение - сверхпроводимость
Cтраница 2
При другой форме образцов и геометрии полей наблюдается более сложная картина разрушения сверхпроводимости нолем. В качестве примера рассмотрим случай, когда образец в форме длинного цилиндра помещен в поперечное поле. В случаях, подобных этому, образец переходит в состояние, характеризующееся одновременным наличием нормальных и сверхпроводящих облаете ] ] и называемое промежуточным состоянием. По мере увеличения внешнего ноля относительное количество нормальной фазы возрастает; наконец, когда поле достигает критической величины, исчезают последние следы сверхпроводящего состояния. Таким образом, разрушение сверхпроводящего состояния образца происходит в некотором интервале величин приложенного магнитного ноля. [16]
Требовалось значительно снизить ток, для того чтобы импульс тока не вызывал разрушения сверхпроводимости. [17]
Наиболее важным результатом одновременного наложения тока и поля является, вероятно, разрушение сверхпроводимости при значениях поля и тока, значительно меньших, чем в случае изменения лишь одного из этих факторов. При нарастании или спаде поля необходимый для разрушения ток оказывается приблизительно на порядок меньше, чем на вершине импульса поля. [18]
 |
Зависимость средней плотности критического тока. [19] |
Оказалось, что у некоторых образцов максимальный ток, не приводящий к разрушению сверхпроводимости при данном магнитном поле, зависит от величин тока и магнитного поля, приложенного к образцу в предыдущем измерении, и от того, было ли достигнуто в этом измерении разрушение. [20]
Зависимость плотности критического тока ( Jc-максимальная плотность тока, которая может проходить без разрушения сверхпроводимости) от толщины в тонком слое сверхпроводника, образующем длинный цилиндр, можно предсказать тем же путем, как это было сделано для зависимости критического поля от толщины пленок. [21]
При движении границы внутрь образца эффективная толщина пленки а уменьшается, так что для разрушения сверхпроводимости требуются все большие и большие поля. Поэтому сверхпроводящее ядро сохранялось бы независимо от величины магнитного поля, что противоречит опыту. Основная трудность и этой теории связана с пренебрежением поверхностным натяжением. [22]
 |
Коэффициент теплопроводности и аргона в окрестности критической точки на изоОарах как функция температуры. / - 4 982 МПа, / / - 5 247 МПа. [23] |
В топких сверхпроводниках с поперечными размерами, меньшими глубины проникновения маги, поля, разрушение сверхпроводимости и возникновение диссипации происходят за счет увеличения скорости сверхпроводящих влсктронов ( купсровских пар) при увеличении тока, К. [24]
При движении границы внутр ] образца эффективная толщина пленки а уменьшается, так что для разрушения сверхпроводимости требуются все большие и большие поля. Поэтому сверхпроводящее ядро сохранялось бы независимо от величины магнитного поля, что противоречит опыту. Основная трудность в этой теории связана с пренебрежением поверхностным натяжением. [25]
 |
Схема сверхпроводникового вентиля, работающего на криотронном принципе. [26] |
Положение может быть улучшено, если будут найдены сверхпроводники, которые имеют высокую токовую нагрузку ниже уровня разрушения сверхпроводимости и очень высокое сопротивление выше этого уровня. [27]
Отсутствие симметрии кривой критического состояния относительно диагонали ЯЯ ( см. рис. 3) частично может быть обусловлено некоторым разрушением сверхпроводимости током. Другим фактором, нарушающим симметрию, особенно для набора с небольшим числом дисков, является геометрический фактор g, величина которого для каждого индивидуального кольца в данном. Вследствие изменения порядка величин Я и Я для случаев экранирования и захвата потока следует ожидать значительных расхождений между кривыми, соответст вующими этим условиям. [28]
Это явление возникает только в том случае, если амплитуда импульса тока превышает 90 % от тока, вызывающего разрушение сверхпроводимости при данной напряженности магнитного поля. Оценка дополнительного потока, создаваемого током проводимости, который был бы связан с цепью потенциальных выводов, если бы магнитный поток смог проникнуть сквозь слой станнида ниобия, вместо того чтобы вытесняться из него, дает значение 2 - Ю-7 в - сек. Поэтому напрашивается следующая модель явления: при малых токах поле, создаваемое током, выталкивается из толщи сверхпроводника, проникая лишь на небольшую глубину, подобно тому, как наблюдается в сверхпроводниках I рода. Соответственно и ток течет по поверхности сверхпроводника. При прекращении тока этот поток захватывается, а затем медленно выталкивается. [29]
В отличие от чистых металлов новые материалы не только оставались сверхпроводящими в сильных магнитных полях, но и были способны нести ток высокой плотности без разрушения сверхпроводимости. [30]
Страницы: 1 2 3 4