Вращательный разрыв
Cтраница 2
Сама кривая симметрична относительно прямой q - 0.5. Стремление / z () к бесконечности при q - 0 и q - 1 обусловлено тем фактом, что ударные волны 1 - 3 и 2 - 3, как видно из рис. 5.18 Ь, стремятся в этих случаях, соответственно, к ударной волне включения и вращательному разрыву. При этом ширина структуры и, следовательно, величина / стремятся к бесконечности, что соответствует отмеченной выше возможности неограниченного расширения структуры вращательного разрыва во времени. [16]
Модель с рассеянием на произвольные углы может применяться и для расстояний г Л, если возмущенность магнитного поля создается достаточно сильными МГД разрывами. При случайных ориентациях вращательных разрывов и ударных волн рассеяние частиц на них может происходить с отклонениями на большие углы. [17]
Рассмотрим эволюционность этих ударных волн. В соответствии с (5.5.6) скорости вращательного разрыва и малых альфвеновских возмущений характеризуются наклоном секущей, проведенной через начало координат и точку на графике с фиксированным значением Ву. Скорость малого магнитозвукового возмущения определяется наклоном касательной к графику в рассматриваемой точке. Это позволяет довольно легко указать типы состояний перед различными ударными волнами и за ними. [18]
Она совпадает с фазовой скоростью ( иА альвеновских волн. Тот факт, что это совпадение имеет место для любого вращательного разрыва, до известной степени случаен, но при малых скачках величин на разрыве такое совпадение обязательно. [19]
Но при анизотропии давления условия непрерывности плотности и абсолютной величины магнитного поля на разрыве могут и не выполняться. В этом случае испытывают скачки также Р и другие термодинамические величины; вращательный разрыв превращается, по существу, в разновидность ударной волны. [20]
 |
Зависимость / z от q. [21] |
Отсюда следует, что и величина I. Первая из этих прямых соответствует ударной волне включения, а вторая - вращательному разрыву. [22]
Мартин и др. ( 1973) провели статистический анализ данных Пионе-ра - 6 за февраль 1966 г., отобрав дни, когда на фоне медленного солнечного, ветра наблюдались быстрые потоки плазмы. Авторы замечают что в эти дни преобладали альвеновские возмущения, в том числе вращательные разрывы. [23]
Тангенциальные разрывы наблюдались и среди альвеновских флуктуации, примерно в равных количествах с вращательными разрывами. Поле на разрывах монотонно менялось без заметных флуктуации, средняя толщина переходной области - 1200 - 1300 км, что составляет 12 - 13 тепловых гирорадиусов протона. [24]
Известно, что он исключительно эффективен для заострения профиля тангенциального разрыва в газовой динамике. Далее будет показано, что он так же хорошо работает при расчетах течений с вращательными разрывами. [25]
Решение автомодельной задачи строится как последовательность центрированных волн разрежения и разрывов. В силу неравенств (3.3.26) - (3.3.29) быстрые ударные волны и волны разрежения движутся по газу быстрее вращательного разрыва, а медленные ударные волны и волны разрежения - медленнее. Вращательный разрыв будет присутствовать только, если граничные условия требуют изменения знака азимутального магнитного поля, так как МГД ударные волны и волны разрежения его изменить не могут. [26]
Это приводит к томуТ что частицы рассеиваются на малый угол на каждом ларморовском обороте и становится возможным использовать теорию возмущений. Если же главный вклад в возмущенность магнитного поля вносят сильные МГД разрывы, особенно ударные волны и вращательные разрывы, то, по-видимому, рассеяние можно описывать с помощью модели магнитный облаков, отклоняющих частицы на большой угол. [27]
Разрывы этого типа называют вращательными или альфвеновскима. Заметим, что путем соответствующего выбора системы координат всегда можно добиться, чтобы с обеих сторон поверхности вращательного разрыва скорость газа была параллельна полю. Для этого достаточно перейти к новой системе координат ( см. примечание на стр. [28]
Автомодельную задачу можно сформулировать, предполагая, что плазма за фронтом имеет достаточно высокую проводимость. В силу неравенств (3.7.26) - (3.7.31) ионизующая ударная волна может принадлежать к типу 2 ( тогда за ее фронтом может существовать вращательный разрыв, изменяющий направление азимутального магнитного поля), к типу 3 ( азимутальное магнитное поле сохраняет направление), но никак не к типу 4, так как ударная волна типа 4 распространяется по газу со скоростью ниже csi и медленная волна разрежения ее догоняла бы. [29]
Сама кривая симметрична относительно прямой q - 0.5. Стремление / z () к бесконечности при q - 0 и q - 1 обусловлено тем фактом, что ударные волны 1 - 3 и 2 - 3, как видно из рис. 5.18 Ь, стремятся в этих случаях, соответственно, к ударной волне включения и вращательному разрыву. При этом ширина структуры и, следовательно, величина / стремятся к бесконечности, что соответствует отмеченной выше возможности неограниченного расширения структуры вращательного разрыва во времени. [30]
Страницы: 1 2 3 4