Лавинный разряд

Cтраница 3

Самостоятельный разряд при высоком напряжении может происходить и без участия постороннего ионизатора, так как в газе всегда имеется некоторое, хотя и очень небольшое, количество ионов, которые и вызывают возникновение лавинного разряда. Напряжение, при котором возникает самостоятельный разряд, тем меньше, чем меньше плотность ( давление) газа и чем меньше расстояние между электродами. Как сказано выше, процесс ионизации происходит, когда электрону сообщается кинетическая энергия не меньшая, чем работа вырывания электрона из атома. Эта работа совершается силами электрического поля. Очевидно, она равна произведению силы FqE, действующей на частицу в электрическом поле, на длину пути, пройденную частицей между двумя столкновениями, так называемую длину свободного пробега. [31]

Хотя теория искрового перекрытия, строго говоря, должна была бы основываться на теории стримеров и на разборе условий их возникновения и распространения во внешней области коронного разряда, к вопросу о переходе коронного разряда в другие виды разряда оказывается возможным подойти также и с точки зрения теории лавинных разрядов. [32]

При появлении новой заряженной частицы вновь возникает разряд - Т; Дг Таким образом, счетчик Гейгера - Мюллера позволяет обнаруживать прохождение ионизирующей частицы в его объеме, но он, в отличие от ионизационной камеры, не дает представления о величине ионизирующей способности частицы, так как величина импульса тока в счетчике связана не со степенью иониза - N ции, а с лавинным разрядом. [33]

Если повысить приложенное к электродам напряжение, то число ионов и ток возрастают вследствие ударной ионизации. Возникает лавинный разряд, который сразу прекращается, как только образованные электроны и ионы достигнут соответствующих электродов. [34]

Распределение пространственных зарядов и напряженности поля у катода тлеющего разряда. [35]

Теория лавинных разрядов объясняет это искажением поля пространственными зарядами. [36]

Эффект и константа Столетова. С несамостоятельным лавинным разрядом приходится иметь дело в так называемых газонаполненных фотоэлементах. В этих приборах фототок с катода, пропорциональный интенсивности падающего на катод света, усиливается образованием в газе лавин электронов. Усиление тока зависит от того, насколько близко удается подойти к напряжению зажигания разряда без риска вызвать пробой. [37]

Распределение напряжения. [38]

В лавинном разряде, описанном в предыдущем разделе, роль положительных ионов ограничивается переносом заряда. При повышении напряжения возникают новые процессы в разряде, в которых положительные ионы принимают активное участие. Таким процессом может быть, как предполагалось в первоначальной теории Таунсенда, ионизация молекул ударами ионов. Возможно также вырывание электронов из катода под действием ионной бомбардировки. Как было отмечено в § 24, ионизация молекул газа ударами ионов может иметь заметную величину только при очень большой энергии ионов и в теории разряда ее можно во внимание не принимать. Зато вторичная эмиссия электронов из катода при бомбардировке его ионами играет во многих видах разряда важную роль. Кроме того, существенное значение в механизме разряда могут иметь потенциальное вырывание электронов метастабильными атомами и фотоэлектронная эмиссия катода, вызванная излучением самого разряда. Все эти процессы на катоде, приводящие к эмиссии электронов из него и связанные с явлениями в самом разряде, получили название гамма-процессов. [39]

При попадании частицы в объем счетчика в нем образуются положительные ионы и электроны. Электроны вызовут лавинный разряд. При разряде образуются электроны, положительные ионы, возбужденные атомы и молекулы. [40]

Недостатком сцинтилляционных счетчиков как детекторов гамма-лучей являются сильные температурные влияния. При высокой температуре возникает лавинный разряд с интенсивностью счета порядка тысяч импульсов в минуту. Для сведения к минимуму этих помех необходимо при измерениях поддерживать вокруг сцинтиллятора постоянную и низкую температуру. [41]

Отношение напряжения зажигания разряда на высокой частоте к напряжению зажигания на постоянном токе в зависимости от частоты /. [42]

Температура газа в канале искры достигает 10 000 К, что приводит к возможности термической ионизации. Явления искрового разряда не укладываются в теорию лавинных разрядов и находят себе объяснение в теории стримеров. [43]

I-шие из металлов, проходят через диэлектрик, почти не взаимодействуя с атомами его решетки, в новой теории принимается, что электроны, ускоряясь и сильном поле, существующем в пленке, ионизируют и возбуждают атомы диэлектрика. Ток в пленке имеет, следовательно, сходство с самостоятельным лавинным разрядом в газе ( см. гл. Условия для развития лавин в пленке существуют только в некоторых местах, где имеются легко ионизируемые примесные атомы. [44]

Характеристика кремниевого диода с высоким значением допустимого обратного напряжения ( /. [45]

Страницы: 1 2 3 4 5