Спектральная величина

Cтраница 3

Такое явление уполовинивания частоты является фундаментальным свойством фотонно-ограниченных изображений. Характер вычисленной спектральной плотности интенсивности фотонно-ограниченного изображения, имеющего вид отдельной пространственной синусоиды ( конечной протяженности), показан на рис. 9.9. Заметим, что флуктуации спектральной величины с половинным значением частоты синусоиды действительно имеют место. [31]

Для 2 -алгоритма наименьшее возможное число, до которого следует добавлять нули, равно 1024; следовательно, в этом случае нужно добавить 1024 - 667 357 нулей. В качестве другой возможности выступает случай 3x667 2001 точки, в котором до нужного числа остается добавить 23 нуля; чтобы получить при этом разрешение, близкое к заданному, можно проводить частотное сглаживание троек соседних спектральных величин. [32]

Однако постепенно выяснилось, что это далеко не так. Имеется много очень важных вопросов, на которые абстрактная спектральная теория или совсем не дает ответа, или дает очень недостаточный ответ. Например, это относится к вопросам асимптотического поведения собственных значений и собственных функций и других спектральных величин. Кроме того, теорема о спектральном разложении оператора, которая является одной из основных теорем во всей теории, описывает это разложение в абстрактных терминах так называемого разложения единицы. [33]

Многолучевой интерферометр типа Фабри-Перо является спектральным прибором высокой разрешающей силы. Интерференционную картину определяют дисперсия интерферометра и его разрешающая сила. Угловая дисперсия характеризует величину угла, на который разойдутся два луча, различающиеся по длинам волн на весьма малую спектральную величину. Линейная дисперсия показывает расстояние между изображениями линий в фокальной плоскости объектива. Разрешающая сила характеризует способность интерференционного спектроскопа различать две близко расположенные спектральные линии источника. [34]

А и Б) приводятся результаты двух типов. В формулах первого типа спектральные величины представляются в виде интегралов по пространственной координате, причем подынтегральное выражение содержит собственные функции у о ( х, k) и соответствующие нелинейные интегро-дифференциальные комбинации функций мО ( ж), а в формулах второго типа, наоборот, соответствующие интегро-дифференциальные комбинации функций и - П ( х) представляются в виде интегралов до спектру. Снова подынтегральные выражения содержат собственные функции ( хотя теперь удобнее их выбрать по-другому, см. ниже) и соответствующие существенно нелинейные комбинации спектральных величин. Первый тип формул мы называем интегральными соотношениями вронскиана, так как их прототип является прямым следствием стандартной теоремы вронскиана; формулы второго типа будем называть спектральными интегральными соотношениями. [35]

Модель абсолютно черного тела, применяемая для измерения излучения при высоких температурах. [36]

Теперь эти понятия должны быть дополнены понятиями спектрального лучистого потока, спектральной яркости и плотности излучения. Спектральные величины будем обозначать теми же буквами, которые были приняты выше, но с нижним индексом Я или другой определяющей функции. [37]

Зависимость излучательной способности от длины полны.| Распределение по направлениям излучательной способности серого и абсолютно черного излучателей Ламберта. [38]

В 1860 г. Кирхгоф установил, что излучательная е и поглощательная а способности при тепловом равновесии должны быть равны для поверхностей серых и абсолютно черных. Это закон иллюстрирует обратимость процессов излучения и поглощения излучения; из него также следует, что отдельная частица внутри изотермической излучающей полости не может быть нагрета излучением до большей температуры, чем температура полости. Поскольку температуры равны, частица должна терять при излучении столько же энергии, сколько она приобретает при поглощении. Для несерых тел закон Кирхгофа выполняется лишь при сопоставлении спектральных величин. [39]

Основной задачей данного параграфа является установление аналитических зависимостей для определения спектральных интен-сивностей падающего излучения и эффективного теплового излучения стенки. Эти величины являются исходными для определения спектрального коэффициента тепловой эффективности экранов. Индексы, указывающие на принадлежность к спектральным величинам, для упрощения обозначений везде опустим. [40]

В этом случае в проведенное выше рассмотрение необходимо внести некоторые изменения. В частности, у стержня с полированной боковой поверхностью радиус ядра, в котором концентрируется максимум энергии накачки, равен не Rfn, как на рис. 3.11, а Rni / п, где п / - показатель преломления окружающей жидкости. Для стержня же с шероховатой боковой поверхностью присутствие жидкости стремится свести на нет эффект матирования боковой поверхности. В заключение можно сказать, что плотноупакованная конфигурация системы накачки, изображенная на рис. 3.1 6, в случае, когда поверхность стержня грубо отшлифована, а осветитель дает либо зеркальное, либо диффузное отражение, обеспечивает наиболее однородное распределение энергии накачки внутри стержня. Однако по сравнению с эллиптическим цилиндром эффективность передачи здесь несколько ниже, в то время как в конфигурации со спиральной лампой, когда имеет место однородное распределение энергии накачки по всему стержню, она существенно выше. В качестве последнего замечания в данном разделе укажем на то, что приведенное выше рассмотрение справедливо для монохроматического излучения накачки. Для полихроматического же излучения выражения (3.14) - (3.16), а также кривые на рис. 3.12 и 3.14 остаются справедливыми, однако рп и р заменяются на соответствующие спектральные величины р х и рх. [41]

Страницы: 1 2 3