Cтраница 1
Распады адронов на адроны меньшей массы определенно должны происходить за счет сильного взаимодействия при условии, однако, что при этом не нарушается закон сохранения какой-либо величины. При этом устанавливаем следующее правило: 5 сохраняется в сильных взаимодействиях и не сохраняется в слабых. Тогда, как легко видеть, алгебраическая сумма значений 5 в обеих частях реакции (1.3) равна нулю, так что странность 5 сохраняется, причем, как мы видели, это сильное взаимодействие. Однако в распадах (1.4) значения 5 изменяются с - 1 на 0 и с 1 на 0, так что они не могут идти за счет сильного взаимодействия, а происходят за счет слабого. Аналогичная ситуация имеет место при более высоких энергиях. [1]
Лептонные и безлептонные распады адронов происходят как с со-хранием странности или гиперзаряда, так и с их нарушением. [2]
Лучшему пониманию механизмов распада очарованных адронов может служить рассмотрение следствий SU ( З) у-симметрии в соче. [3]
Схема распада антиадро-на зарядовосопряжена схеме распада адрона. [4]
В таблице не указаны время жизни и схемы распада адрона по отношению к слабому и электромагнитному взаимодействиям. [5]
Матричные элементы тока Д могут быть найдены из лептонных распадов адронов, амплитуда которых, согласно ( 14), содержит Д линейно, причем лептонные и адронные части амплитуды факто-ризуются. Так, изучение амплитуды бета-распада нейтрона позволяет сделать заключения о матричном элементе р Д ( дс)) п и проверить формулу ( 17) для слабого тока. [6]
Взаимодействие между кварковыми и лептонными токами приводит к лептонным распадам адронов, называемым иногда полу-лептонными распадами. В частности, взаимодействие токов легких лептонов е и jiv с током) легких кварков ud ответственно за распады заряженных я-мезонов, за р - распад нейтрона и атомных ядер, за захват - ядрами, за распад 2 - - Aev. В данной главе мы рассмотрим общие свойства ud - тока. [7]
Автор многократно использует значения масс, времен жизни и вероятностей распада адронов, заимствованные из Таблиц свойств элементарных частиц 1971 г., которые издаются ежегодно Международной Группой данных по частицам. К настоящему времени некоторые из указанных величин измерены заново и с большей точностью. Поэтому при переводе мы сочли необходимым заменить устаревшие значения более поздними, взяв их из Таблиц 1973 г. Такая замена проведена по всей книге. На доводах и результатах, приводимых автором, она не сказывается. [8]
Распады адронов, запрещенные в стандартной электрослабой теории. [9]
Вершинные части появляются в теории при изучении амплитуды перехода в рамках теории возмущений. Такие переходы вызываются слабыми или электромагнитными взаимодействиями ( см. также гл. При одинаковых частицах 1 и 2 вершинная часть ( 61) характеризует, в зависимости от типа тока, процессы типа рассеяния электрона на адронах и лептонные распады барионов внутри данного мультиплета. При J1 Ф J2 вершинная часть ( 61) входит в амплитуды электро - и фоторождения резонансов и лептонные распады адронов. [10]