Cтраница 3
В процессе дальнейшей релаксации наступает статистич. Распад составного ядра не зависит от способа его образования. Тип распада определяется энергией возбуждения, утл. [31]
Распад составного ядра зависит от энергии, момента количества движения и четности и не зависит от способа образования составного ядра. [32]
Следовательно, составное ядро живет настолько долго, что полностью забывает, каким образом оно образовалось. Поэтому характер распада составного ядра ( испускание им частицы Ь) - вторая стадия ядерной реакции - не зависит от способа образования составного ядра - первой стадии. [33]
Сечения же различных упругого и неупругих процессов получаются умножением at на относительные вероятности того или иного распада составного ядра, которые даются отношениями соответствующих парциальных ширин к полной ширине уровня. Возможность такого представления сечений возникла как следствие факторизации ( распадения на множители) коэффициентов Маъ в числителях амплитуд рассеяния. [34]
Боровские представления о механизме ядерных реакций как о процессах, идущих через промежуточные стадии образования и распада составного ядра, в ряде случаев не согласуются с опытом. Большая величина длин свободных пробегов ( Л - Л) сложных частиц в ядерном веществе ( особенно на периферии ядра) означает, что образовавшаяся в ядре сложная частица будет существовать в нем сравнительно долго [ в среднем в течение времени т A. [35]
Сечения же различных упругого и неупругих процессов получаются умножением i ( на относительные вероятности того или иного распада составного ядра, которые даются отношениями соответствующих парциальных ширин к полной ширине уровня. Возможность такого представления сечений возникла как следствие факторизации ( распадения на множители) коэффициентов Маъ в числителях амплитуд рассеяния. Как уже было указано в § 134, область применимости рассматриваемых формул ограничивается лишь требованием, чтобы. О, вопрос о котором возникает, если значение. [36]
Так, для частицы с энергией 1 МэВ ( что сответствует ее скорости 107 м / с) характерное ядерное время т10 - 15 м / 107 м / с10 - с. Следовательно, составное ядро живет настолько долго, что полностью забывгет, каким образом оно образовалось. Поэтому характер распада составного ядра ( испускание им частицы Ь) - вторая стадия ядерной реакции - не зависит от спос оба образования составного ядра - первой стадии. [37]
Применение статистических методов к ядерным реакциям для тяжелых ядер основано на допущении, что ядерная реакция происходит в две не зависящие одна от другой стадии. Первая стадия заключается в образовании составного ядра, причем энергия падающей частицы равномерно распределяется между всеми нуклонами составного ядра. Вторая стадия заключается в распаде составного ядра путем испарения одного или большего числа нуклонов. Нас интересует распределение энергии и числа испускаемых нуклонов как функции энергии возбуждения или температуры составного ядра. [38]
Каждое радиоактивное ядро может быть получено путем бомбардировки стабильных ядер частицами. Никакой физической границы между радиоактивностью и распадом составного ядра не существует. [39]
В книге не получили отражения появившиеся в последнее время методы, основанные на использовании дисперсионных соотношений. Если для теории элементарных частиц более важными являются дисперсионные соотношения, основанные на локальности взаимодействия, то для ядерных реакций, как правило, более эффективной является, - матричная теория, явно учитывающая факт конечности размеров ядра. Так, в теории дисперсионных соотношений можно получить соотношения, связывающие 5-матрицу с ширинами процессов распада составного ядра по различным каналам, но нельзя произвести разделение полной ширины на приведенную ширину, определяемую внутренней структурой ядра, и на проницаемость, зависящую от свойств внешней по отношению к ядру области. Иными словами, из дисперсионных соотношений в отличие от - матричной теории нельзя получить ответ на вопрос о том, является ли малая вероятность распада по данному каналу следствием низкой проницаемости барьера или же она определяется особенностями внутренней структуры ядра. [40]
Эти трудности, порожденные интерференционными эффектами и вариацией парциальных ширин, устраняются, если сделать два предположения, которые в совокупности известны как статистическое приближение. Первое из них заключается в том, что интерференционные члены, которые могут быть как положительными, так и отрицательными, имеют случайные знаки и поэтому сокращаются; это допущение восстанавливает симметрию углового распределения. Во-вторых, предполагается, что для всех перекрывающихся состояний парциальные ширины, соответствующие различным возможным каналам распада составного ядра, одинаковы; этим восстанавливается справедливость гипотезы независимости. Статистическое приближение позволяет использовать модель Бора в области, где энергетические уровни перекрываются. Возникает возможность проверки правильности сделанных допущений путем измерения угловых распределений испаренных частиц. [41]
Гп, Гр, Га и Fv - ширина уровней, соответствующая указанным превращениям ядра. ЙА - Й / т - называют парциальной шириной уровня. Таким образом, полная ширина уровня составного ядра равна сумме парциальных ширин, соответствующих всем возможным процессам распада составного ядра. [42]
Га и Г7 - ширина уровней, соответствующая указанным превращениям ядра. Величину Г - ЙА - Й / т ( - называют парциальной шириной уровня. Таким образом, полная ширина уровня составного ядра равна сумме парциальных ширин, соответствующих всем возможным процессам распада составного ядра. [43]
Выше мы говорили, что только по прошествии длительного времени энергия возбуждения составного ядра может случайно сосредоточиться на какой-либо частице, которая сможет поэтому покинуть составное ядро. При этом совсем не обязательно, чтобы вылетевшая из составного ядра частица была того же сорта, что и первоначальная частица, приведшая к образованию этого ядра. Напротив, вообще говоря, мало вероятно, чтобы природа обеих, частиц была одинаковой, так как имеется много возможностей распада составного ядра. Еще менее вероятно, чтобы при одинаковой природе налетающей и вылетающей частиц внутреннее состояние ядра не менялось; более вероятно, что оставшееся после вылета частицы ядро будет находиться в возбужденном состоянии. [44]
Часть вторичных частиц запутывается внутри ядра, в результате чего образуется составное ядро. Вторая стадия - распад составного ядра, к-рое, в отличие от реакций при более низких энергиях, может значительно отличаться от исходного ядра мишени из-за испускания большого числа частиц, предшествующего его образованию. Вообще образование составного ядра - в данном случае процесс, лишь сопутствующий основному механизму развития внутриядерного каска - о to so izo ieo гоо - - л да. [45]