Электромагнитный распад
Cтраница 1
 |
Распад гиперфрагмента ядра, наблюдавшийся в фотоэмульсии. [1] |
Электромагнитный распад Е - Л7 меняет не странность, а изоспин гиперона. [2]
Очевидно, что электромагнитные распады ядер, как и аналогичные процессы в атомах и молекулах, связаны и перестройкой ядра в целом. Что же касается слабых распадов, го хотя свойства конкретного ядра оказывают на них определенное влияние, по существу, это процессы взаимного превращения нуклонов. Последнее, в частности, следует из того факта, что электроны ( позитроны), испускаемые при р-распаде, не могут, как было показано выше, входить в состав ядра. Они рождаются вместе с нейтрино в момент превращения нуклонов пир друг в друга. Поэтому для изучения особенностей слабых ядерных сил достаточно познакомиться с Р - - распадом нейтрона и с родственными ему процессами. [3]
ЧСАТ, приводящее к ненулевой амплитуде электромагнитного распада, и показано, что диаграмма, изображенная па рис. 27, дает основной вклад в амплитуды этих процессов. [4]
Используя закон сохранения странности, мы получаем теперь автоматически, что быстрый электромагнитный распад rc - 2i разрешен. При переходе к более тяжелым частицам внутри каждого из классов естественно изменять величину странности на единицу. Придерживаясь этого правила, можно приписать S - 1 мюону, хотя это не требуется для объяснения отсутствия быстрого электромагнитного распада л - е f, если имеет место так. Если затем положить S 1 для каона, S - 1 для Л - и 2-гиперонов и S - 2 для S-гиперонов, то быстрый электромагнитный распад будет разрешен для Е - гиперона ( 2 - Л - f f) и запрещен для всех остальных мезонов и барионов. [5]
Ни для одной из остальных элементарных частиц, перечисленных в табл. 1, распад с испусканием фотонов не является доминирующим, хотя для большинства из них электромагнитный распад не противоречит ни одному из законов сохранения. [6]
Оценка интенсивности электромагнитного взаимодействия показывает, что оно в 100 - 1000 раз слабее ядерного. Соответственно процессы электромагнитного распада протекают в 100 - 1000 раз медленнее ядерных процессов и характеризуются периодами Ю-20-10 18 сек. [7]
Обратимся к некоторым следствиям симметрии относительно отражений в случае распадов. Быстрые распады происходят за счет сильного взаимодействия; поэтому быстрые и электромагнитные распады обладают Р -, С -, Т - симметриями. [8]
Распад 2 -ре - наблюдать невозможно, так как он не может конкурировать с электромагнитным распадом 2е - - Л у, но можно наблюдать реакцию v p - - 2 x, имеющую тот же матричный элемент. [9]
Поскольку времена жизни двух нестабильных частиц ( и одной античастицы), распадающихся главным образом путем испускания фотонов, много меньше времен жизни остальных двадцати нестабильных частиц и античастиц, распадающихся преимущественно без испускания фотонов, то, естественно, возникает вопрос, почему электромагнитный механизм распада не является преобладающим вообще для всех нестабильных частиц. Так как электромагнитное время жизни по порядку величины равно 10 - 16 сек, то это означает, что электромагнитный распад по крайней мере в 106 раз благоприятнее распада неэлектромвгнитной природы. В классе мезонов процессы типа и / С - it 2f отсутствуют, тогда как распад осуществляется. [10]
Нетрудно видеть, что слабые переходы (14.33) и (14.34) даже внешне напоминают электромагнитный переход (14.32), что служит первым указанием на внутреннее сходство этих процессов. Однако пока эти процессы кажутся очень непохожими друг на друга. И дело даже не в том, что слабые распады сопровождаются вылетом пары фермион-антифермион, а электромагнитные распады чаще всего сопровождаются вылетом одного фотона. Основное различие между этими процессами связано с тем, что при характерных энергиях Л яд вероятность электромагнитного перехода на много порядков больше вероятности слабого перехода. Это и дало основание назвать специфические силы, приводящие к р - - и Р - распадам, слабыми ядерными силами. Они являются проявлением еще одного фундаментального взаимодействия, с которым мы также не имели дело в атомных явлениях. [11]
Используя закон сохранения странности, мы получаем теперь автоматически, что быстрый электромагнитный распад rc - 2i разрешен. При переходе к более тяжелым частицам внутри каждого из классов естественно изменять величину странности на единицу. Придерживаясь этого правила, можно приписать S - 1 мюону, хотя это не требуется для объяснения отсутствия быстрого электромагнитного распада л - е f, если имеет место так. Если затем положить S 1 для каона, S - 1 для Л - и 2-гиперонов и S - 2 для S-гиперонов, то быстрый электромагнитный распад будет разрешен для Е - гиперона ( 2 - Л - f f) и запрещен для всех остальных мезонов и барионов. [12]
Используя закон сохранения странности, мы получаем теперь автоматически, что быстрый электромагнитный распад rc - 2i разрешен. При переходе к более тяжелым частицам внутри каждого из классов естественно изменять величину странности на единицу. Придерживаясь этого правила, можно приписать S - 1 мюону, хотя это не требуется для объяснения отсутствия быстрого электромагнитного распада л - е f, если имеет место так. Если затем положить S 1 для каона, S - 1 для Л - и 2-гиперонов и S - 2 для S-гиперонов, то быстрый электромагнитный распад будет разрешен для Е - гиперона ( 2 - Л - f f) и запрещен для всех остальных мезонов и барионов. [13]
Оно определяет взаимодействие заряженных частиц и j - квантов с атомами среды. Дальнодействующий характер взаимодействия определяет в большей части рассматриваемого интервала энергий излучений доминирующую роль взаимодействия с атомами. Процессы электромагнитного распада протекают в 102 - 103 раз медленнее сильных процессов. [14]
Страницы: 1