Знак - заряд - электрон
Cтраница 1
 |
Схема электронных энергетических уровней при наличии избыточного положительного заряда на поверхности или вне поверхности полупроводника. [1] |
Знак заряда электрона ге принимается за - 1, ед - положительная величина, а р принимает более отрицательные значения при увеличении энергии электрона. [2]
 |
Схема электронных энергетиче. [3] |
Знак заряда электрона ге принимается за - 1, еа - положительная величина, a tp принимает более отрицательные значения при увеличении энергии электрона. [4]
На рис. 6.1 знак заряда электрона учтен при выборе направления тока, эквивалентного вращательному движению электрона. [5]
Так как знак заряда дырки противоположен знаку заряда электрона, то для возникновения тока дырок, эквивалентного току, создаваемому коллективным движением электронов, знак эффективной массы дырок должен быть противоположен знаку эффективной массы электронов, располагающихся у вершины валентной зоны. Как известно, такие электроны обладают отрицательной эффективной массой. Поэтому эффективная масса дырок должна быть положительной. [6]
С другой стороны, известно, что уравнение Дирака инвариантно по отношению к замене знака заряда электрона. С одинаковым правом мы можем считать, что отрицательные уровни энергии заняты не электронами, а позитронами, электроны же рассматривать как дырки в позитронном распределении. Из этой инвариантности уравнения Дирака следует, что Все величины, которые могут быть наблюдаемы, должны быть не чувствительны к замене знака заряда электрона. [7]
В формулах (6.10) и (6.11) следует брать абсолютное ( положительное) значение заряда электрона, так как знак заряда электрона учтен при выборе направления лоренцовой силы. [8]
Мы видим, что магнитный момент атома, обусловленный ларморовой прецессией, направлен против магнитного поля ( этот вывод не зависит от знака заряда электрона. [9]
Полный электрический ток дрейфа определяется суммой электронной и дырочной компонент, причем оба члена этой суммы имеют одинаковые знаки, так как выражения (4.114) и (4.115) различаются не только знаком заряда электронов и дырок, но и знаком их подвижности. [10]
После рассеяния света светом мы с Чуком начали работать над когерентным рассеянием у-лучей атомными ядрами и сразу поняли, что третье приближение не должно давать вклад в амплитуду рассеяния, так как она не может зависеть от выбора знака заряда вакуумного электрона. Это есть проявление общеизвестной теперь - но еще не известной тогда - теоремы Фар-ри. Закончив расчеты в четвертом приближении, мы написали статью, одобренную Дау. [11]
Эти рассуждения показывают, что вдоль направления магнитного поля имеются только две компоненты излучения ( равной интенсивности): правая круговая ( по часовой стрелке) с частотой ш ь0 uL и левая круговая с частотой ш о0 - шь. Отметим, что это ассоциирование фиксирует знак заряда электрона ( для противоположного заряда соотношение левого и правого переходит в противоположное); нормальный эффект Зеемана дал первое доказательство того, что излучающие заряды в атоме отрицательные. [12]
С другой стороны, операция зарядового сопряжения означает переход от частиц к античастицам. Мы видим, что если частицы обладают электрическим зарядом, то знаки заряда электрона и позитрона автоматически оказываются противоположными. [13]
Бора еП / 2тес, который равен ( 9 274096 0 000050) - 10 - 21 эрг - Э 1; Sz-оператор спина; Я - напряженность приложенного поля. Низшее энергетическое состояние в ЭПР соответствует ms - 1 / 2, поскольку знак заряда электрона противоположен знаку заряда протона. [14]
С другой стороны, известно, что уравнение Дирака инвариантно по отношению к замене знака заряда электрона. С одинаковым правом мы можем считать, что отрицательные уровни энергии заняты не электронами, а позитронами, электроны же рассматривать как дырки в позитронном распределении. Из этой инвариантности уравнения Дирака следует, что Все величины, которые могут быть наблюдаемы, должны быть не чувствительны к замене знака заряда электрона. [15]
Страницы: 1 2