Распределение - заряд
Cтраница 2
Распределение заряда и массы в диффузной части электрических двойных слоев. [16]
Распределение заряда в молекуле очень чувствительно к выбору со ( см. стр. Величина со является вторым произвольным параметром в теории, и хотя было выполнено несколько исследований с целью подходящего выбора со для пары углеродных атомов в я-электроняой системе, для других типов атомов такие исследования не проводились. [17]
 |
Структура канала МДП-тран-зистора при различных смещениях затвора и стока. [18] |
Распределение зарядов при нулевых напряжениях на электродах показано на рис. 3.1, а. Вблизи - областей, созданных диффузией для образования истока и стока, имеются области объемного заряда, возникающие за счет разности работ выхода электронов из полупроводников с различными типами электропроводности. Поскольку в р-области электроны практически отсутствуют, сопротивление между истоком и стоком велико и соответствует сопротивлению двух встречно включенных диодов при нулевом смещении. [19]
Распределение заряда в точечной частице характеризуется объемной плотностью р ( т, 1) еЪ [ т - r0 ( f) ], где г0 ( 0 - радиус-вектор частицы в момент времени t, e - ее заряд. [20]
Распределение зарядов во фронте ударной волны можно легко получить из фиг. Оно показано сплошной линией на фиг. Видно, что сначала плотность электронов пе чрезвычайно мала, а затем по мере продвижения в глубь фронта ударной волны постепенно возрастает до тех пор, пока вблизи начальной точки ионизации возрастание не становится довольно заметным. Вскоре достигается равновесное значение. Если равновесное значение пе достаточно велико, так что существенны кулоновские столкновения, то интегралы столкновений, через которые выражаются коэффициенты Dc и & (, должны включать наряду с упругими и неупругими столкновениями кулоновское взаимодействие. [21]
Распределение заряда в электролите не является непрерывным, если рассматриваются малые элементы объема, содержащие небольшое количество ионов. Используя уравнение Пуассона, мы сглаживаем микроскопическую прерывность поля в электролите, что допустимо, поскольку конечной целью является изучение макроскопических свойств. [22]
Распределение зарядов в жидкости вблизи границы твердого тела изображено сплошной кривой. Ординаты этой кривой выражают объемную плотность зарядов р в зависимости от расстояния до границы раздела, а площадь, ограниченная этой кривой и осью абсцисс - общий заряд жидкости на единицу поверхности раздела. [23]
Распределение зарядов в двойном слое не зависит от приложенного электрического поля. Внешняя разность потенциалов просто накладывается на имеющееся внутри двойного слоя поле. [24]
Распределение заряда в жидкости равномерное в области 0 z /, экспоненциальное в области / z Л с поверхностным зарядом. [25]
Распределение заряда в жидкости экспоненциальное с поверхностным зарядом и равномерное в паровоздушном пространстве. [27]
Распределение заряда равномерное в области 0 z / и экспоненциальное в области / z h с поверхностным зарядом. [28]
Распределение заряда описывается членами-мультиполями и включает в себя то или иное количество членов, предназначенных для передачи большей или меньшей информации о распределении заряда. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5