Распределение - объемный заряд
Cтраница 3
Как видно из выражения (4.33), ширина запорного слоя уменьшается с увеличением положительного напряжения и увеличивается при отрицательном обратном напряжении. На рис. 4.4 пунктиром показано распределение объемного заряда, поля и потенциала в запорном слое при обратном напряжении. [31]
Для создания тока в лампе необходимо приложить напряжение между анодом и катодом - анодное напряжение. Созданное таким образом электрическое поле изменяет распределение объемного заряда в вакууме. Электроны, оказавшись в электрическом поле, начинают перемещаться к аноду, создавая ток в анодной цепи. [32]
Это можно объяснить тем, что лидер устремляется в те места атмосферы, где условия для его развития наиболее благоприятны. К этим условиям относится наличие и распределение свободных объемных зарядов на атмосферных осадках или мелких частицах в атмосфере, некоторое местное уменьшение давления воздуха и др. Кроме линейной молнии бывают электрические разряды и других видов. [33]
 |
Система цилиндрический катод - овальная сетка. [34] |
Они не учитывают также влияния траверс сеток, которое может быть существенным при небольшом расстоянии между траверсами и катодом. В сложных системах триодов большое влияние на величину крутизны оказывает распределение объемного заряда, учесть - которое не всегда возможно. [35]
Это в свою очередь должно приводить к некоторому изменению в распределении объемного заряда и к уменьшению токов короны и в конечном счете к уменьшению скорости роста потерь мощности на корону при увеличении напряжения. [36]
Решение уравнения Пуассона относительно потенциала Ut очевидно, может быть получено лишь тогда, когда объемный заряд р и диэлектрическая постоянная заданы как функции координат точек во всем пространстве. Однако этого недостаточно для однозначности решения. В простейшем случае распределения объемного заряда в безграничной однородной диэлектрической среде необходимым дополнительным условием является задание поведения функции U на бесконечности, которое в данном случае оказывается и достаточным для однозначности решения. Если диэлектрическая среда кусочно-однородная и в ней присутствуют проводники, то должны выполняться определенные условия на поверхностях разделов между соприкасающимися друг с другом диэлектриками и на поверхностях проводников. Так например, на поверхности проводника значение потенциала принимает постоянное значение поскольку электростатическое поле внутри проводника отсутствует. [37]
До сих пор рассматривался униполярный случай, когда в объеме имеется заряд только одного знака. Представляет также интерес рассмотреть случай биполярный, когда в объеме имеются заряды как одного, так и другого знаков. Все выводы в этом случае относительно распределения объемного заряда у поверхности зонда, а также картины электрического поля у поверхности зонда останутся такими же, как и в униполярном случае. Это обстоятельство связано с тем, что область пространства, которая является для потока ионов одного знака областью стока, для потока ионов другого знака будет областью тени. [38]
Состояние 11 предшествует новой, третьей вспышке короны в третий полупериод. Если отвлечься от наличия в некоторой части внешней зоны биполярного объемного заряда, то в остальном это состояние аналогично существовавшему в начале второго полупериода перед второй вспышкой короны. Это касается как сходства в распределении напряженности электрического поля, так и в распределении объемного заряда. [39]
Можно считать, что в этом случае прочность всего промежутка в значительной мере определяется прочностью промежутка между барьером и плоскостью, обладающего относительно однородным полем. Для подтверждения этого на рис. 4 - 1.1 нанесена зависимость разрядного напряжения в однородном поле от расстояния 5 ] между электродами. При расположении барьера в непосредственной близости от положительного стержня его роль уменьшается, так как распределение объемных зарядов на барьере делается резко неравномерным, напряженность поля на поверхности барьера оказывается достаточно большой для возникновения ионизации по другую сторону барьера. Образованные там положительные ионы барьером не задерживаются и способствуют развитию разряда в глубь промежутка. Поэтому при расположении барьера в непосредственной близости от отрицательного стержня, разрядное напряжение может несколько возрасти. [41]
Она была сделана Спикерманом в 1908 г. Согласно сообщению, молния находилась на некоторой высоте над землей. В работе [1275], в которой была воспроизведена фотография, отмечалось, что во время съемки камера двигалась. Эта же фотография приводилась в работе [875] в качестве подтверждения того факта, что одновременно может происходить много разрядов, каждый из которых одинаково реагирует на локальное электрическое поле и распределение объемного заряда. Однако имело место движение камеры, которое, как сейчас считается, и послужило причиной возникновения следов. [43]
Электроны, переходящие в р-область, рекомбинируют с дырками, что также приводит к образованию нескомпенсированного отрицательного заряда ионов акцепторов вблизи границы раздела. В результате описанного выше процесса вблизи границы раздела образуется ОПЗ, в которой концентрация электронов и дырок понижена. ОПЗ имеет высокое электрическое сопротивление, и ее называют также запирающим слоем. Распределение объемного заряда в ОПЗ р ( х) показано на рис. 1.11 г. Электронно-дырочные переходы с распределением легирующей примеси, изображенным на рис. 1.11, б, называют резкими переходами. [44]
Эта стадия связана с мелкими облачными каплями ( радиусом до 15ц), увеличивающимися только за счет конденсации водяного пара и не вступающими в непосредственное взаимодействие ( коагуляцию) друг с другом. При таких условиях электризацию мелких облачных капель можно объяснить захватом каплями атмосферных ионов из биполярно ионизированной атмосферы. На рис. 1 представлено наиболее часто встречающееся распределение объемных зарядов в конвективных облаках: в нижней части облака преобладает отрицательный объемный заряд, в верхней - положительный. [45]
Страницы: 1 2 3 4