Распределение - конденсат
Cтраница 2
В работе [23] была предложена новая модель для распределения конденсата ( ТК - и Л - компонент) в протопланетном диске и было выполнено численное моделирование процесса аккумуляции планет. В результате получены несколько меньшие значения для tfor: 8 107, 3 108, 1 3 109 и 1 8 109 лет для Юпитера, Сатурна, Урана и Нептуна, соответственно. [16]
В связи с вышеизложенным предложен метод рентгеноскопического исследования распределения конденсата на поверхности. Этот метод основан на явлении различного поглощения рентгеновых лучей при прохождении их через вещество. Был подобран такой режим съемки, при котором рентгеновые лучи полностью поглощались стенками конденсатора и свободно проходили через сублимационный лед. При заполнении конденсатора льдом снимок получается таким же, как и при пустом конденсаторе, так как лед свободно пропускает лучи Рентгена, не давая никакого изображения на пластинке. Решено было прибегнуть к методу заполнения свободного от льда пространства конденсатора каким-либо веществом, задерживающим рентгеновы лучи. Наилучшие снимки были получены при заполнении свободного объема конденсатора мелким порошком окиси титана. Лучи Рентгена хорошо задерживались порошком окиси титана, и на снимке получалась отчетливая картина распределения льда на поверхности. [17]
Он показал значение вакуума для металлографических исследований, вывел закон распределения конденсата на поверхности и разработал новые методы металлографического исследования сплавов. [18]
Эти данные находятся в хорошем согласии с полученными рентгеновскими снимками распределения конденсата. [19]
 |
Зависимость потребного количества Q диоксида углерода ( объемы пор и давления р от относительного увеличения а насыщенности пласта жидкой смесью. [20] |
Одним из авторов совместно с П.Г. Бедриковецким расчетным путем получены данные о распределении конденсата по пласту в ходе вытеснения газового конденсата оторочкой ШФЛУ в условиях Вуктыльского газоконден-сатного месторождения. Дана оценка содержания конденсата в характерных областях и скоростей движения флюидов, исследована динамика конденсато-отдачи. [21]
Дальнейшее увеличение длины конденсатора не влияет на скорость конденсации пара и на распределение конденсата на поверхности. [22]
Ламберта) для нахож - конденсата в высоком вакууме, дения закономерностей распределения конденсата из паров металла на охлаждаемой поверхности в высоком вакууме. [23]
Чтобы распространить метод С. А. Векшинского для получения функции распределения в среднем и низкам вакууме, где на распределение конденсата влияет давление поступающего пара рс и температура стенки Тст, рассмотрим вначале, каким образом должно сказываться изменение этих параметров на процессе образования конденсата. В условиях высокого вакуума и при достаточно низкой температуре поверхности конденсации Тст, при которой обеспечивается условие рк Срс, практически все молекулы, достигшие охлаждаемой поверхности, остаются на ней. Это означает, что теплота фазового превращения, а ее при прочих равных условиях выделяется значительно меньше, чем в среднем и низком вакууме, отводится теплопроводящей системой конденсатора от месг образования кристаллов. При этом происходит медленный рост слоя льда на поверхности. Иначе происходит процесс на поверхности раздела фаз в среднем и низком вакууме при поступлении в единицу времени на единицу поверхности большего количества молекул пара. Молекулы, достигшие поверхности конденсации, объединяются с кристаллами льда на границе раздела фаз. При конденсации этой массы молекул гмделяется значительная энергия кристаллизации, которая не в состоянии в момент ее выделения отводиться теплопроводящей системой. Неотведенная энергия фазового превращения расходуется на разрушение только что образовавшихся кристаллов сублимационного льда, и в результате спонтанного испарения создается обратный поток молекул пара. Основной поток пара, идущий от источника, претерпевает рассеивание как из-за столкновений молекул пара в потоке между собой, так и из-за обратного потока, создаваемого за счет спонтанного испарения. В результате такого рассеивания увеличивается поверхность, занимаемая конденсатом, по сравнению с условиями высокого вакуума. Поверхность, занимаемая конденсатом, тем больше, чем выше давление рс, и наибольшее значение принимает в окрестности тройной точки, когда имеет место максимальное спонтанное испарение. [24]
Используя аналогию между прямолинейностью пути молекулярного потока металлического пара и светового потока, С. А. Векшин-ский нашел закономерности, управляющие распределением конденсата на охлаждаемой поверхности в условиях высокого вакуума. Им найдена функция распределения конденсата на поверхности. [25]
В работе [12] показана возможность применения законов геометрической оптики ( в частности, закона Ламберта) для нахождения закономерностей распределения конденсата из паров металла на охлаждаемой поверхности в высоком вакууме. Оказалось, что распределение конденсата на поверхности непосредственно связано с формой источника испарения. Кроме того, весьма важное значение имеет расположение источника по отношению к поверхности конденсатора. [26]
В этом случае изменение давления пара на входе в конденсатор и изменение температуры хладагента приводит к разным изменениям формы распределения конденсата. [27]
На основе аналогии между прямолинейностью пути молекулярного потока металлического пара и светового потока С. А. Векшин-ским были найдены закономерности, управляющие распределением конденсата на охлаждаемой поверхности в условиях высокого вакуума. [28]
На основании механизма спонтанного испарения и функции распределения Максвелла-Больцмана получены уравнения для определения скорости конденсации водяного пара в твердое состояние и распределения конденсата на поверхности. [29]
Таким образом, сравнение хода функции распределения и расположения максимумов, проведенное в широкой области исследованных режимов, подтверждает, что принятое выражение для функции распределения конденсата вполне удовлетворительно описывает действительное распределение льда на поверхности конденсации. [30]
Страницы: 1 2 3 4