Распределение - нейтрон
Cтраница 2
Рассмотрим аналогичную задачу для одногрулпового распределения нейтронов в нестационарном случае. [16]
Спектральное распределение фотонейтронов подобно распределению нейтронов реактора - максимальное значение достигает - 15 Мэв, максимальный выход нейтронов приходится на энергии 1 - 2 Мэв. [17]
Рассмотрим теперь вопрос о распределении нейтронов более подробно. [18]
Изменение положения отражателей влияет на распределение нейтронов из-за изменения утечки нейтронов из реактора. Строгий расчет таких способов регулирования - задача очень трудная, однако, если эффект не слишком велик, для таких расчетов могут быть использованы методы теории возмущений. Многие работающие в настоящее время реакторы обладают известной степенью стабильности, в частности реакторы с жидким теплоносителем. В таких реакторах некоторые отклонения от стационарного состояния вызывают изменение функции распределения нейтронов и мощности реактора, но эти возмущения быстро затухают, и система возвращается в начальное состояние. В число задач, возникающих перед теорией реакторов, входит и определение динамической реакции реактора на такие возмущения. Задачи динамической реакции и стабильности, представляющие инженерный интерес, в большинстве случаев нелинейны. Многие из этих задач решаются с помощью электронных и других моделей реакторов и быстродействующих вычислителоных машин. [19]
Например, временная зависимость функции распределения нейтронов представляет интерес только в связи со стабильностью и управлением реактора, и во многих случаях рассмотрение стационарной проблемы вполне достаточно. Обычно используют упрощающие предположения и ограничения, и интегро-дифференциальное уравнение сводят к более доступной для рассмотрения форме. Таким образом, значительная часть предмета теории реакторов посвящена развитию и применению упрощенных математических моделей, которые определяют ядерные характеристики реактора в пределах инженерных требований. [20]
Учитывая приведенные выше данные о распределении нейтронов, получим, что N - число ядерных нейтронов, вылетающих с единицы поверхности котла в секунду, - равно 2 6 109 К. Представим себе теперь, что эти нейтроны замедляются и поглощаются в водородсодержащем защитном слое. В этом случае дальнейший расчет может быть произведен весьма просто. Мы также будем предполагать, что в результате столкновений нейтроны не отклоняются от своих прямолинейных путей; при этом мы получим заведомо завышенный результат для проникающей способности нейтронов. [21]
Высшие члены описывают более тонкие детали распределения нейтронов и поэтому могут быть отброшены в упрощенной теории. [22]
 |
Сечения деления о ядер под действием тепловых нейтронов ( я 2200 м / сек.| Среднее число вторичных нейтронов. [23] |
Значения, отмеченные звездочкой, получены для распределения нейтронов в реакторе. [24]
Характеристикой основного процесса является экспоненциальное во времени распределение нейтронов, что немедленно ставит вопрос о месте протекания s - процесса. Предполагается, что в таких звездах имеется CNO-ядро, окруженное конвекционной оболочкой, где происходит горение водорода. Возникающий при этом гелий перетекает на ядро до тех пор, пока при достаточно большом давлении не воспламенится тонкая оболочка гелия. Это приводит к расширению звезды, что обусловливает прекращение горения водорода. Как только горение гелия останавливается, звезда сжимается и горение водорода возобновляется. Данный процесс повторяется, причем с каждым разом оболочка горения гелия удаляется от ядра и лишь слегка перекрывается с предыдущей оболочкой. В таких областях могут протекать повторяющиеся s - процессы. [25]
Для более точного анализа мы должны учесть распределение нейтронов по скоростям, определяющееся хорошо известной формулой Максвелла. Поэтому скорости должны быть усреднены по максвелловскому распределению. Для уяснения того, какого рода усреднение нужно провести, следует обратиться к уравнению (5.42), в котором от скорости зависит только первый член. При условии справедливости закона l / v для поглотителей, второй член, содержащий гос и vaj от скорости, разумеется, не зависит. [26]
 |
Поперечное сечение рассеяния водорода, измеренное в воде. [27] |
В § 4.6 были рассмотрены задачи расчета распределения нейтронов по энергии в бесконечной размножающей среде, в которой нейтроны могли замедляться до нулевой энергии. Однако в § 4.7 было показано, что во всех средах, температура которых выше абсолютного нуля, функция энергетического распределения нейтронов при очень низких энергиях имеет максимум вблизи некоторой энергии порядка kT, которых. Было показано также, что это распределение для слабо поглощающих сред может быть хорошо аппроксимировано распределением Максвелла - Больцмана. [28]
Вследствие этого закономерности каждого последующего во времени распределения нейтронов метода во многом зависит от закономерностей предшествующих взаимодействий нейтронов с горной породой. Таким образом, в ряде случаев эти закономерности для всех нейтронных методов остаются примерно одинаковыми. [29]
Следует понимать, что эта модель, описывающая распределение нейтронов для двух раздельных областей ( одна - для области высоких энергий и другая - для тепловой группы), только приблизительно дает действительное распределение, поскольку предположение о том, что процесс замедления имеет место лишь при энергиях выше тепловой, некорректно. [30]
Страницы: 1 2 3 4