Распределение - плотность - объемный заряд
Cтраница 1
Распределение плотности объемного заряда в волне заряда по мере ее перемещения к наружному цилиндру все время выравнивается. Для волны, ближайшей к цилиндру, как показывают соответствующие расчеты, оно становится практически равномерным. Одновременно с этим существенно уменьшается разрыв между отдельными слоями. В результате на стенку цилиндра заряд будет поступать фактически непрерывно, а плотность поступающего заряда будет неизменной во времени. [1]
Графики распределения плотности объемного заряда, напряженности электрического поля и потенциала с учетом и без учета подвижных носителей заряда для рассмотренного перехода приведены на рис. В. Следует отметить, что в электронно-дырочном переходе с линейным распределением концентрации примесей ввиду симметрии инверсный слой не образуется. [2]
Предположим, что распределение плотности объемного заряда К ( х) в переходе можно аппроксимировать функцией, показанной на рис. 2.5, б сплошными линиями. [3]
 |
Образование областей объемных зарядов и внутреннего электрического поЛя в р-п-переходе. [4] |
На рис. 2.19, а показано распределение плотности объемного заряда р в области перехода. [5]
Эта кривая в какой-то мере отображает усредненное во времени распределение плотности объемного заряда во внешней зоне короны переменного тока. [6]
Пуассона ( 4 - 161) решается с учетом заданных потенциалов на электродах и распределения плотности объемного заряда pqn, созданного частицами пучка. Поле Е, удовлетворяющее ур-ниям ( 4 - 160) и ( 4 - 161) и ур-нию движения частиц, называют самосогласованным полем. [7]
На рис. 4.10 6 приведены распределения электрического поля, сплошные кривые соответствуют показанным выше распределениям плотности объемного заряда. Видно, что максимальная напряженность поля с ростом тока уменьшается. При еще большем токе плотность объемного заряда электронов в области х к становится больше плотности положительного заряда доноров, так что в области x i л: W3n объемный заряд отрицателен. [8]
В момент времени 3 фронт волны обьемного заряда продвигается дальше в глубь разрядного промежутка, а распределение плотности объемного заряда остается еще существенно неравномерным. Здесь для значительной части области, заполненной объемным зарядом, напряженность электрического поля оказывается почти постоянной. Для момента 4 положение максимума плотности объемного заряда уже не совпало с поверхностью провода, а переместилось в глубь промежутка. [9]
На рис. 2.12 и 2.13 приведены рассчитанные с помощью выведенных в этом параграфе, а также в § 2.2 соотношений распределения плотности объемного заряда, напряженности электрического поля и потенциала в симметричном ( Л / а /, Л д) и несимметричном электронно-дырочных переходах при разных величинах внешнего напряжения. Из рисунка следует, что обедненная область в переходе растет с увеличением обратного напряжения, а инверсный слой становится тоньше. Отсюда можно сделать вывод, что при достаточно больших обратных напряжениях толщина электронно-дырочного перехода определяется обедненной областью. В симметричных переходах инверсный слой не образуется совсем. [10]
 |
Влияние отрицательного объемного заряда. [11] |
Наложение поля объемного заряда, тормозящего электроны, на поле анода дает результирующее поле между электродами, распределение потенциалов в котором при неизменном ыа определяется распределением плотности объемного заряда. [12]
С ростом тока существенной становится роль объемного заряда. На рис. 7.16, а приведено распределение плотности объемного заряда вдоль тлеющего разряда, на рис. 7.16, б, в - распределение потенциала и поля, на рис. 7.16, д, е - распределение концентраций частиц и токов. [13]
Полупроводник содержит доноры и акцепторы, концентрации которых Nd и Na. Изгиб энергетических зон соответствует ефп, поверхность характеризуется потенциалом 4V Определим распределение плотности объемного заряда, полагая, что акцепторные и донорные примеси полностью ионизированы. [14]
Для каждого из этих параметров подразумевают усредненное во времени значение. Для такой системы удобно использовать полярную ( сферическую) систему координат с центром в месте нахождения центрального иона; тогда каждую точку можно охарактеризовать одной-единственной координатой г. Свойства окружающего пространства описывают распределением плотности объемного заряда ионной атмосферы Qv ( r), электростатического потенциала j ( r) и других параметров. [15]
Страницы: 1