Распределение - магнитное поле
Cтраница 2
 |
Действие размагничивающего фактора. [16] |
Такой случай распределения магнитного поля показан на рис. 3.20, из которого видно, что золотник и болт охвачены общим магнитным потоком. В результате на болте, включая резьбовую часть, и на золотнике трещины выявляются хорошо. Если между деталями нет хорошего магнитного контакта и детали не охвачены общим магнитным потоком, то выявляе-мость трещин ухудшается. На рис. 3.20, б показаны лопатка и ушковый болт, составленные в цепочку. [17]
На характер распределения магнитного поля в воздушном зазоре электрической машины влияет целый ряд факторов. Для того чтобы получить наглядные и не очень громоздкие математические выражения магнитного поля, необходимо принять некоторые упрощения. [18]
Изменение в распределении магнитного поля в детали обусловлено тенденцией тока протекать в направлении наименьшего сопротивления. [19]
Сведения о распределении магнитного поля на поверхности измерений служат ценным материалом для суждений о строении-подземного объекта - трубы. [20]
Постоянная времени и распределение магнитного поля. После размыкания цепи возбуждения магнитный поток в массивном стальном сердечнике можно представить в виде суммы частичных потоков, распределение каждого из которых по поперечному сечению дается косину-соидалыюй функцией как от х, так и от у. Так как п и т входят в выражение (10.21) во второй степени, то высшие гармонические составляющие потока затухают весьма быстро, в то время как основная волна, соответствующая числам п т - 1, существует относительно долго. [21]
 |
Выходной строчный трансформатор ( ТВС-110 и отклоняющая система ( ОС-110 для широкоугольных трубок. [22] |
Однако, изменив распределение магнитного поля, сделав его неоднородным, можно скомпенсировать эти искажения. При неоднородности магнитного поля возникают подушкообразные либо бочкообразные искажения. Следовательно, можно, подбирая степень неоднородности поля, свести к нулю искажения, вносимые кинескопом. [23]
Приведенное на рис. 5 распределение магнитного поля очень хорошо согласуется с экспериментально измеренным. Оно характеризуется единственным параметром у KjE a / ( cH), представляющим собой безразмерный радиус кожуха. Распределение магнитного поля вается от стенок, и его радиус перестает и давления плазмы по радиусу в раз - зависеть от радиуса камеры а. Вместо ряде с умеренным продольным полем параметра у удобно ввести другой параметр в 4тг / а / ( Фс), который выражается непосредственно через измеряемые на опыте величины - полный ток / и продольный магнитный поток Ф, заключенный внутри шнура с током. [24]
 |
Распределение магнитного кожуха на 1 в сторону больших X, Т. е. поля и давления плазмы по радиу. [25] |
Приведенное на рис. 1 распределение магнитного поля очень хорошо согласуется с экспериментально измеренным. Оно характеризуется единственным параметром у 4тгсгЕоа / Но, представляющим собой безразмерный радиус кожуха. [26]
В данной главе анализируется распределение магнитного поля в отсутствие ферромагнетика для четырех основных типов сверхпроводящих магнитов в форме: соленоидов для создания продольного поля, катушек для создания поперечного поля, тороидов и магнитных зеркал. [27]
При движении может меняться распределение магнитного поля, а также расположение линейных проводников и пластин конденсаторов. Это приводит к тому, что коэффициенты индукции Lrs и инверсные емкости 1 / CVS оказываются функциями обобщенных координат механической системы. [28]
Так, например, распределение магнитного поля около какого-либо электрического контура при заданном электрическом токе в контуре зависит не только от формы контура, но и от распределения тока внутри проводника, образующего контур. Только при постоянном токе распределение тока при заданных электрических свойствах проводника однозначно определяется геометрической формой проводника. Соответственно, только при постоянном токе такой важнейший параметр электрической цепи, как ее индуктивность, вполне определяется при заданных магнитных свойствах среды геометрическими размерами и формой контура цепи. При изменении тока во времени изменяется распределение тока по сечению проводников, образующих контур тока, и соответственно изменяется распределение в пространстве магнитного потока, сцепленного с контуром, а следовательно, изменяется и коэфициент самоиндукции контура. [29]
Миграция ионов будет зависеть от распределения магнитного поля, возникающего между точкой эмиссии и объектами, которые ее окружают. Концентрация ионов в окрестности генератора неоднородна и сильно зависит от расстояния. Вентиляторы, установленные на этом оборудовании, будут увеличивать зону рассеяния ионов. Важно помнить, что для гарантии правильной работы активные элементы генератора нуждаются в периодической очистке. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5