Распределение - волна
Cтраница 2
Оценим информационную емкость светового поля, модулируемого голограммой, ц предположим сперва, что запись голограммы произведена - когерентным светом одной длины волны и что распределение волн по направлениям поляризации и дополнительная разность фаз, вносимая неоднородностью оптических свойств объекта, не оцениваются. [16]
Из формулы ( 220) видно, что наряду с волной давления ро по трубе все время ( до прихода волны к конечному закрытому концу) наблюдается распределение волны cpw. Следует особо отметить, что в этом случае ( в отличие от предыдущей задачи о закрытии выходного или входного сечения при установившемся движении жидкости) влиянием трения нельзя пренебрегать. [17]
Если в общем случае энергия поступает на t - й вход цепи, то элементы t - ro столбца ( или t - й строки) матрицы [ S ] характеризуют распределение волн, поступающих в номинальные нагрузки, подключенные ко всем остальным4 входам. [18]
Если устройство используется для деления мощности между N нагрузками от источника, подключенного к ( N 1) - му входу, то ( N 1) - я строка полной матрицы [ S ], а также ( N 1) - й ее столбец характеризуют распределение волн, поступающих в номинальные нагрузки на N входах. [19]
В (15.34) предполагается, что поляризация всех волн группы одинакова. Амплитуда F ( k) характеризует распределение волн по волновым числам и, следовательно, частотам. [20]
Изотропное хаотическое распределение волн остается изотропным в изотропно расширяющейся Вселенной, однако при любых отклонениях Вселенной как целого от фридмановской однородной и изотропной модели немедленно проявится важнейшая особенность газа, состоящего из гравитонов. Этот газ является бес-столкновительным, изотропия распределения волн по направлениям немедленно нарушается при анизотропном расширении Вселенной или при локально анизотропных воздействиях. [21]
В общем случае для произвольных чисел Рейнольдса задача о нахождении функции распределения шумовых волн в нелинейной среде до сих пор не решена. Такой способ расчета функции распределения шумовых волн впервые предложен в работе [51], которой мы в основном будем следовать. [22]
Реальные поверхности характеризуются волнистостью и макроотклонениями формы. По существу предложенные зависимости также могут быть применены и к учету волнистости при заданном законе распределения волн. [23]
Так, для длины в 2 м / а еоД 342 / 2 171 Гц, чему соответствовала частота / эЛ 91 - 171 15 561 Гц. На рис. Ш-12 показаны распределения волн по длине каждого участка и всей системы в целом. Полученные экспериментальные данные подтверждают предлагаемую методику выбора ячеек, моделирующих трубопровод. [24]
В общем случае для произвольных чисел Рейнольдса задача о нахождении функции распределения шумовых волн в нелинейной среде до сих пор не решена. Такой способ расчета функции распределения шумовых волн впервые предложен в работе [51], которой мы в основном будем следовать. [25]
Анизотропные волны в твердых телах рассматриваются в физике кристаллов и сейсмологии, однако они не свойственны конструкциям, изготовленным из таких распространенных материалов, как алюминий или сталь, и применительно к этим конструкциям не исследовались. Композиционные материалы имеют одно характерное свойство - степень их анизотропии может направленно - изменяться. Соответствующим выбором углов ориентации слоев можно изменять распределение волн напряжений в окрестности зоны импульсного нагружения, предотвращая тем самым повреждение конструкции. [26]
Для определения граничных условий нам понадобится знать смещение, которое испытывают частицы жидкости, находящиеся на ее поверхности. Координату z жидких частиц, сместившихся из положения равновесия на поверхности, обозначим через С. Кривая С ( х) при данном значении t характеризует распределение волн вдоль поверхности жидкости. Функция С ( 0 при данном х описывает зависимость смещения поверхностных частиц жидкости от времени. [27]
 |
Фазовая и групповая скорости для нескольких типов волн в Af / f - волноводе. [28] |
Желательно, чтобы в конвольвере существовала волна только основного типа, поскольку наличие ПАВ двух или более типов приводит к искажениям. Волны высших типов можно подавить, обеспечив работу на частотах ниже частот отсечки. Однако амплитуды волн этих типов на высоких частотах в общем случае достаточно малы, так как их поперечное амплитудное распределение сильно отличается от распределения волны, падающей на край волновода. Это, в частности, относится к волне первого высшего типа, амплитудное распределение которой антисимметрично относительно центральной линии волновода. По этой причине возбуждение волн высших типов в общем случае мало, если а / Я0 С 4; данная цифра соответствует точке отсечки колебаний второго высшего типа. [29]
 |
Свойства магнитно-твердых ферримагнитных материалов. [30] |
Страницы: 1 2 3