Распределение - кинетическая энергия
Cтраница 3
 |
Прямоугольная потенциальная яма. [31] |
Как уже упоминалось в конце § 9, и0 включает не только потенциальную энергию. На самом деле, и0 есть разность между потенциальной энергией ( взятой по абсолютной величине) и кинетической энергией нуклона в ядерной жидкости. Так же как и в случае электронных оболочек, мы получим известное представление о распределении кинетической энергии, если будем рассматривать ядро в целом как газ Ферми Правда, массы частиц в этом случае существенно больше, чем масса электронов ( см. стр. Однако плотность ядра во столько раз выше плотности электронов в металле, что она с избытком компенсирует увеличение масс частиц. [32]
Автоионизация не обязательно должна происходить непосредственно из возбужденного связанного состояния. Как уже говорилось ( см. разд. Кроме этого, анализ кривых РЭЭ для тетрацена, перилена и и-терфенила показывает, что в определенной области энергий распределение кинетических энергий электронов не меняется с изменением энергии фотонов. [33]
Рассмотрим молекулу в положении р на рис. VI. Подобным же образом скорости поступательного движения молекул в точке р будут иметь те же значения, что и в газовой фазе, как из-за того, что потенциальная энергия та же, что и в газовой фазе, так п из-за того, что в любом случае распределение кинетической энергии предполагается независимым от потенциальной энергия. [34]
 |
Зависимость энергии активации прямой J / 7 и обратной реакции от времени. [35] |
Для этого они должны обладать дополнительной энергией Ег. Ег и называется энергией активации обратной реакции. Характер графических зависимостей скорости химических реакций от температуры может быть объяснен как с позиций кинетической теории газов, так и на основе концепции так называемого активированного комплекса. Как известно из молекулярно-кинетической теории газов, взаимные столкновения молекул воздействуют на распределение кинетической энергии в общей их массе по закону Максвелла-Больцмана, который выводится на основе теории вероятности и является одним из основных законов статистической физики. [36]
В случае кремния экспериментальные доказательства были получены путем регистрации спектра люминесценции с пространственным и временным разрешением. На рис. 5 приведена температурная зависимость спектра люминесцентного излучения из области деформационной ловушки в кремнии. E / kT), где Е2 отвечает плотности электронных состояний в трехмерном потенциале гармонического осциллятора. При понижении температуры возникает дополнительный максимум при более низкой энергии, соответствующий экситонным молекулам, Он обязан своим происхождением рекомбинации электрона и дырки в молекуле, в результате которой остается обычный экситон. Длинный низкоэнергетический хвост молекулярной люминесценции отвечает распределению кинетической энергии этих оставшихся экситонов. [37]
Остается обсудить возможное влияние тех дискриминаций, которые вызваны кинетической энергией ионов; последняя в свою очередь может зависеть от энергии электронов. Если бы кинетическая энергия какого-либо иона существенно возрастала с увеличением энергии электронов, то это приводило бы к некоторому дополнительному снижению пика в результате дискриминации и искажало бы форму пика. Однако, как следует из масс-спектров, заметить изменения формы пиков при повышении энергии электронов не удается. Это служит одним из доводов к исключению сделанного предположения. Кроме того, можно думать, что при изменении энергии электронов сохраняется подобие в распределении кинетической энергии различных ионов. С этой точки зрения не должно наблюдаться зависимости дискриминационных эффектов от энергии электронов. Это является вторым доводом, исключающим попытку объяснения полученных результатов побочными явлениями. [38]
Экспериментальные факты свидетельствуют о существовании непрерывных р-спектров. Это означает, что электроны, выбрасываемые ядром при р распаде, имеют непрерывное распределение по энергии. Это явление на первый взгляд противоречит другим экспериментам, которые указывают, что ядро, так же как и атом, обладает дискретными энергетическими состояниями, так как если бы при ( 3-распаде излучался только один, электрон, tp вновь образовавшееся ядро имело бы непрерывный энергетический спектр состояний. Как же могут такие ядра после этого. На этот вопрос могут быть только два ответа: либр для - распада не соблюдается закон сохранения энергии, либо нужно предположить, что в этом процессе излучается частица, ускользающая от непосредственного наблюдения. В этом случае распределение кинетической энергии между тремя частицами не определяется однозначно законами сохранения энергии и импульса, так что электрон может вылетать с различными энергиями. [39]
При этом скорость, масса и диаметр струи должны быть заданы. В некоторых случаях, при оценке среднего диаметра пробоины DO, на основе ряда допущений могут быть использованы более простые подходы, в которых можно получить аналитические или полу эмпирические зависимости диаметра пробиваемого в преграде отверстия. Он основан на рассмотрении энергетического баланса системы, при котором основная часть кинетической энергии КС затрачивается на необратимое пластическое деформирование материала преграды. При проникании элементов КС в преграду, ее кинетическая энергия расходуется на срабатывание самого г-го элемента струи в процессе проникания, на генерирование УВ, на разрушение материала преграды и его пластическое деформирование. При этом принимается, что каверна глубиной LI и переменным диаметром D ( рис. 17.296) образуется за счет того, что часть материала преграды разрушается и уносится в направлении поверхности преграды. Образованная при этом каверна имеет переменный диаметр по глубине вследствие влияния двух факторов: наличия свободной поверхности и неравномерного распределения кинетической энергии вдоль кумулятивной струи. Неравномерность в распределении кинетической энергии вдоль КС приводит к тому, что величина каверны по длине проникания меняется неравномерно. С учетом основного допущения можно записать, что ЕЛ aEwi, где ЕЛ - кинетическая энергия г-го элемента КС; EWI - энергия формоизменения деформируемой преграды при действии г-го элемента КС; а - коэффициент, учитывающий, какая часть энергии элемента струи расходуется на пластическое деформирование преграды, а также ряд других факторов. [40]
В процессе турбулентной диффузии происходит распад этих крупных вихрей на более мелкие, в которых еще инерционные явления преобладают над вязкими. Такие находящиеся, как говорят, В инерционном интервале масштабов вихри участвуют в конвекции и турбулентной диффузии, но в пренебрежимо малой степени подвержены действию вязкости. Общий процесс дальнейшей деградации вихрей приводит их в конечном счете к мелким вихрям с малым масштабом, па которые уже действует вязкая диффузия и последующая вязкая диссипация кинетической энергии в тепло. Такая каскадная схема 1), как все дискретные схемы, конечно, несколько грубо передает действительные процессы, происходящие в турбулентных потоках, но в то же время правильно описывает общие тенденции этих процессов. В этой схеме допускается резкое разграничение взаимного влияния вихрей разных масштабов. Крупные вихри никак не влияют на мелкие ti, наоборот, мелкие - на крупные, откуда сразу вытекает и резкое разграничение роли вязкости. На самом деле, конечно, это влияние представляется. То же относится и к распределению кинетической энергии по вихрям разных масштабов. [41]
Их принято называть крупными вихрями, хотя следует отметить, что термин вихрь в этом случае необходимо понимать не в его обычном смысле, а скорее как жидкий ком вихревого происхождения. Масштаб этих крупных вихрей, совпадающий с внешним масштабом потока в целом, называют еще большим масштабом турбулентности. В процессе турбулентной диффузии происходит распад этих крупных вихрей на более мелкие, в которых еще инерционные явления преобладают над вязкими. Такие находящиеся, как говорят, в инерционном интервале масштабов вихри участвуют в конвекции и турбулентной диффузии, но в пренебрежимо малой степени подвержены действию вязкости / Общий процесс дальнейшей деградации вихрей приводит их в конечном счете к мелким вихрям с малым масштабом, на которые уже действует вязкая диффузия и последующая вязкая диссипация кинетической энергии в тепло. Такая каскадная схема 2), как все дискретные схемы, конечно, несколько грубо передает действительные процессы, происходящие в турбулентных потоках, но в то же время правильно описывает общие тенденции этих процессов. В этой схеме допускается резкое разграничение взаимного влияния вихрей разных масштабов. Крупные вихри никак не влияют на мелкие и, наоборот, мелкие - на крупные, откуда сразу вытекает и резкое разграничение роли вязкости. На самом деле, конечно, это влияние представляется более размазанным по спектру масштабов вихрей. То же относится и к распределению кинетической энергии по вихрям разных масштабов. [42]
Страницы: 1 2 3