Распределение - энтальпии
Cтраница 1
Распределение энтальпии не зависит от X. При М0 A-L, однако с увеличением числа Маха значения А на стенке увеличиваются. [1]
 |
Экспериментальное определение средней массовой температуры жидкости. [2] |
Симметрии распределения энтальпии и скорости соответствует и симметрия поля температуры. Из симметричности задачи следует также, что при г / 0 составляющие вектора плотности теплового потока § утщ. Xdt / dy и 7уконв р у равны нулю. [3]
По значениям q ( z) вычисляют распределение энтальпии потока в горячей ячейке. [4]
Производные dio / dX и dt dX учитывают распределение энтальпии рабочей среды и температуры газа по длине теплообменника в исходном стационарном режиме. [5]
Последняя из них отрицательна, так как увеличение ширины зоны реакции s вызывает распределение энтальпии по большему объему, поэтому средняя температура по этой зоне падает и средняя скорость реакции уменьшается. [6]
Когда xld 50 - 100, статическое давление фактически равно давлению в набегающем потоке, линии тока невязкого течения параллельны оси следа, профиль распределения энтальпии в невязком потоке [ уравнение ( 62) ] не зависит от расстояния вдоль оси в предельных случаях замороженного или термодинамически равновесного потока. [7]
 |
Распределение температуры и скорости жидкости по сечению ка.| Экспериментальное определение средней массовой температуры жидкости. [8] |
Рассмотрим ламинарное течение несжимаемой жидкости в плоской щели, высота которой 26 намного меньше ширины а. Симметрии распределения энтальпии и скорости соответствует и симметрия поля температуры. Из симметричности задачи следует также, что при у 0 составляющие вектора плотности теплового потока 7j / Tnp - hdt / dy и 9.1 / конв - P fr равны нулю. Плоскость хг является адиабатной поверхностью. [9]
Исходными данными являются длина волик 0 мощность излучения, скорость сварки, диаметр луча, фокусное расстояние, фокусный диаметр, фокусное положение относительно изделия, угол падения луча вдоль и поперек шва, тип защитного газа и температурные зависимости термодинамических свог. Выходными параметрами являются: распределение энтальпии в ванне и зона термического влияния, по которому находятся распределение температуры и эквивалентные процессу источники теплоты: геометрия сварочной ванны и парового канала; распределение плотности мощности поглощенного излучения в канале; потери энергии на отражение, испарение и экранирование: геометрия поперечного сеченкя к зеркала ванны. [10]
Оя показал, что распределение энтальпии газа вблизи стенки может быть вычислено без детального знания химической кинетики и что коэффициент теплоотдачи зависит от разности энтальпий в состояниях G и S. В данной работе внимание сосредоточено на задачах с конечным межфазным массопереносом и с преобладанием термодинамического равновесия в состоянии S, хотя и не обязательно в других. [11]
После того, как были рассмотрены энтальпийные характеристики столба дуги в горле, будет интересно исследовать, как изменяется энтальпия в зависимости от радиуса в открытой испытательной секции. Было показано, что в горле распределение энтальпии по радиусу выражается функцией. Естественно ожидать аналогичного распределения энтальпии и в испытательный секции. Испытательная секция имела диаметр 140 мм и была снабжена аппаратурой для измерения местных скоростей нагрева и местных динамических давлений. [13]
Предположим, что число Рейнольдса достаточно велико и характерное время ламинарной диффузии во внешнем следе значительно больше времени перехода основной части потери импульса во внутренний турбулентный след. Предполагается, что внутренний след не влияет на течение во внешнем следе вплоть до границы турбулентного ядра; таким образом, распределение энтальпии во внешнем следе можно определить из расчета невязкого течения. [14]
Отметим, что в ряде частных случаев, которые легко устанавливаются из сравнения условий, накладывавшихся на течение при выводе полученных выше интегралов, возможно существование одновременно нескольких интегралов системы уравнений. При этом в большинстве случаев задача расчета пограничного слоя сводится к нахождению распределения скоростей в пограничном слое. Распределение энтальпии ( температуры) и концентрации вещества получается пересчетом по известному распределению скорости. [15]
Страницы: 1