Распределение - ядро
Cтраница 3
На спектре 13С - ЯМР ( рис. 19.2.12) показаны углеродные структуры, характерные для соответствующих пиков ЯМР. Для анализа весьма обширной информации о распределении ядер углерода по различным структурным фрагментам, получаемой при анализе спектров 13С - ЯМР, обычно используются достаточно подробные спектроскопические таблицы, в которых величинам химического сдвига соответствуют конкретные фрагменты молекулярной структуры органических макромолекул. Такие таблицы широко известны и неоднократно опубликованы. Поскольку в спектрах наблюдается некоторый разброс значений ррт в зависимости от стерическои конфигурации окружения конкретных органических фрагментов и анизотропии химического сдвига, то при параметрической обработке спектров обычно используют области или диапазоны химического сдвига, в которых наблюдаются сигналы этих фрагментов. В табл. 19.2.2 представлены такие диапазоны, в основном соответствующие последним литературным данным. [31]
Это значит, что получаемые параметры не являются строго молекулярными - их называют термически усредненными структурными параметрами. Если колебательный потенциал квадратичен и функция плотности вероятности распределения ядер Р ( г) симметрична, то переход к равновесным параметрам ( или очень близким к ним) довольно прост. [32]
При изучении большого числа фотографий присоединенных каверн выяснилось, что число перемещающихся каверн в потоке гидродинамической трубы замкнутого типа определяется в первую очередь скоростью течения и характеристиками ядер кавитации в жидкости. Таким образом, при одном и том же распределении ядер кавитации частота, с которой они вносятся в зону торможения, приблизительно пропорциональна скорости течения. Связь этого свойства течения с числом и частотой разрушающих ударов рассматривается в разд. [33]
Для последующего изложения удобно ввести также температуру TN, которая описывает тепловое распределение ядер системы. [34]
Рассеяние нейтронов происходит в поле ядерных сил и в меньшей степени в магнитном поле электронных оболочек. Синтез Фурье, выполненный с использованием структурных факторов нейтронного рассеяния, воспроизводит картину распределения ядер в объекте. Амплитуды рассеяния нейтронов на различных ядрах находятся в сложной зависимости от природы последних, но меняются в сравнительно узких пределах. Ни один из исследованных элементов не имеет амплитуды, которая превосходила бы амплитуду водорода более чем в четыре раза. [35]
При отсутствии внешнего магнитного поля магнитные моменты ядер ориентированы в различных направлениях. При наложении магнитного поля с индукцией В происходит ориентация магнитных моментов ядер вдоль оси поля В и распределение ядер по различным энергетическим уровням. Чем ниже последний, тем больше ядер располагается на нем. Избыток числа ядер в нижнем уровне по сравнению с соседним верхним определяет значение вектора М намагниченного вещества. [36]
Эта прецессия ядра в магнитном поле аналогична прецессии волчка или гироскопа в гравитационном поле. Каждому энергетическому уровню соответствует свой угол конуса, определяющий прецессионное движение ядра. Распределение ядер по различным уровням неодинаково. Чем ниже энергетический уровень, тем большее число ядер располагается на нем. Избыток п числа ядер в нижнем энергетическом состоянии по сравнению с числом ядер в соседнем верхнем энергетическом состоянии определяет значение вектора М намагниченности вещества. [37]
Как следствие, наблюдается медленный рост Z до тех пор, пока ядро не подойдет достаточно близко к линии / 5-стабильности, когда вероятности захвата нейтронов вновь превысят скорости / 3-распада. Благодаря большому времени ожидания изотопы, близкие к магическим нейтронным числам, обладают относительно большой распространенностью. Поэтому максимумы в распределении стабильных конечных ядер от r - процесса располагаются на 10 - 15 массовых единиц ниже магических чисел и, следовательно, ниже максимальных распространенностей s - элементов. [38]
Жидкости - макроскопические тела, состоящие из атомных ядер и электронов. Они имеют определенный объем, но текучи и способны принимать форму тех сосудов, в которых находятся. Строение жидкости означает способ распределения ядер и электронов в пространстве, занятом жидкой фазой. [39]
 |
Теоретические / и экспериментальные / / данные. [40] |
Строго посредине между поверхностями пропускается тонкая ( - 0 1 мм) струя фильтрованного воздуха, содержащего исследуемые ядра конденсации. Определив температуру поверхностей в момент появления тумана, по уравнению (4.12) рассчитывают критическое пересыщение пара. На основе полученных данных строят кривую распределения ядер конденсации в зависимости от пересыщения. [41]
Очевидно, для рассмотрения возбужденных состоянии, находящихся в равновесии с распределением ядер, нужно только подставить в выражения ( 43) - ( 45) волновые функции. Для соответствующей вариационной трактовки возбужденного состояния функция г)); должна быть ортогональной к полипной функции i) основного состояния избыточного электрона. В настоящем рассмотрении мы пренебрежем угловой зависимостью и будем брать усредненное сферически симметричное распределение заряда в возбужденном состоянии. [42]
Очевидно, для рассмотрения возбужденных состояний, находящихся в равновесии с распределением ядер, нужно только подставить в выражения ( 43) - ( 45) волновые функции г ]), описывающие возбужденные состояния. Для соответствующей вариационной трактовки возбужденного состояния функция г) г должна быть ортогональной к волновой функции я 5 основного состояния избыточного электрона. При выполнении вычислений возникают известные трудности, связанные с несферическим распределением заряда в возбужденном состоянии, из-за чего появляется угловая зависимость в электростатическом потенциале / г, соответствующая характеру распределения заряда е о) г 2 в возбужденном состоянии. В настоящем рассмотрении мы пренебрежем угловой зависимостью и будем брать усредненное сферически симметричное распределение заряда в возбужденном состоянии. [43]
Практически, однако, положение существенно усложняется тем, что величина Ъ не обязательно одинакова у всех ядер. Кроме того, даже для образца, состоящего из одного изотопа, Ъ может зависеть ют спина. Однако эта запутанная ситуация существенно упрощается, как показал Ван Хов, благодаря тому, что распределение ядер в отношении изотопического и спинового эффектов носит почти совершенно хаотический характер. [44]
Данный обзор посвящен анализу и сравнению кратерных оценок распределения по размерам популяции малых тел Солнечной системы с полученными в последние годы данными о распределении по размерам ГП - и ОЗ-астероидов. При этом делается предположение об относительно малом вкладе комет в образование наблюдаемых популяций кратеров на планетах земной группы и Луне. Однако окончательный вывод о роли комет в кратерообразовании пока приходится отложить до получения большего количества информации о распределении ядер комет по размерам. [45]
Страницы: 1 2 3 4