Cтраница 2
Резкий максимум в сечении pn - перезарядки в направлении вперед и его избирательность по отношению к NN-взаимодействию, зависящему от спина и изоспина, широко используют при исследованиях гамов-теллеровских резонансов в ядрах с помощью реакций ( р п), на которые мы и обратим сейчас свое внимание. [16]
В разделах 3.9 и 3.10 мы обнаружили, что модели одно-бозонного обмена и 2я - обмена обеспечивают успешное описание NN-взаимодействия. [17]
Теперь поучительно сравнить величину двойного коммутатора для к ( дейтрон) с полученным прямым расчетом сечением фотопоглощения, последовательно выполненным в той же модели с использованием реалистического NN-взаимодействия. Такой расчет, как видно из рис. 8.12, хорошо согласуется с экспериментальными данными. [19]
Согласно представлениям о природе сильных взаимодействий, основанным на квантовой хромодинамике ( КХД), нуклоны в нормальном ядерном веществе в значительной степени сохраняют свою индивидуальность, а эффекты КХД существенны лишь на малых расстояниях между нуклонами. Задача вычисления потенциала NN-взаимодействия в рамках КХД пока не решена. Обмен тяжелыми мезонами между нуклонами происходит на столь малых расстояниях, что их кварк-глюонная природа становится существенной. [21]
Изовекторный тензорный потенциал FT для ОПО и парижского потенциала. Потенциал умножен на ( тлг, чтобы убрать расходимость. [22] |
Большое число явлений, обсуждаемых в настоящей книге, тесно связано с проявлением ОПО в NN-потенциале. Во всех современных описаниях NN-взаимодействия потенциал Vi ( r) ослаблен по отношению к своему значению в ОПО в области промежуточных расстояний из-за вкладов от 2тг - обмена с квантовыми числами р-мезона. [23]
Одновременное применение поляризованных протонных ( и дейтронных) мишеней и поляризованных пучков частиц ( к-рое стало возможным лишь недавно) облегчает задачу проведения программы полного опыта и повышает точность измеряемых величин. Так, одно только измерение полных сечений NN-взаимодействия 0Г р при различных направлениях поляризации частиц пучка ( Р и частиц мишени ( Pz) позволяет прямо отделить вклады сечений из син-глетных ( 0s) и триплетных с разными проекциями спина т 1 0 ( 0) состояний. [24]
Основная черта механизма ОБО заключается в том, что он описывает динамический обмен квантовыми числами на определенных характерных расстояниях. Замечательно, что существует сильная избирательность в переданных квантовых числах, и это уменьшает число возможных спин-изоспиновых комбинаций в NN-взаимодействии до нескольких основных комбинаций. [25]
Наиб, полно была разработана модель М, в. На основе этой модели на ЭВМ были получены наборы ( наигран банк) искусств, событий для nN - и NN-взаимодействий в интервале энергий ( в лаб. В результате были описаны осн. [26]
Второе слагаемое дает сдвиг уровня из-за взаимодействия квазичастицы и квазидырки. В тех случаях, когда эффективное поле, соответствующее рассматриваемому процессу, имеет пионную симметрию, следует учитывать вклад однопионного обмена в NN-взаимодействие. То же самое относится и к сдвигу энергии частично-дырочных возбуждений. Сравнение теории с опытом может служить проверкой правильности выбранных констант взаимодействия и позволит судить о близости ядра к конденсации или о присутствии конденсата. [27]
Совместный анализ данных о нр - и рр-рассеянии подтверждает изотопич. Величина / 2 близка к определенной из анализа я1Ч - рассеяния. NN-взаимодействие в 5-состоя-ниях оказывается особенно короткодействующим. [28]
Он доминирует во взаимодействии на больших расстояниях и остается количественно важным даже на промежуточных расстояниях около 1 Фм. Основное подтверждение роли пиона в NN-взаимодействии следует из свойств дейтрона. Величины, определяемые пионом, такие как квадрупольный момент, асимптотическое отношение d / s и параметр эффективного радиуса, определены и экспериментально, и теоретически с высокой точностью. Наиболее важная особенность взаимодействия посредством обмена пионом заключается в его сильной тензорной части. [29]
Все графики NN-взаимодействия, кроме графика од-нопионного обмена, считаются б-образными и сводятся к константам, которые могут быть найдены из пустотного взаимодействия, после вычитания из него графика одно-пионного обмена. К полученному таким образом б-образ-пому взаимодействию добавляется график обмена одним пионом, но с учетом искажения пропагатора пиона в среде. В качестве первой задачи, следует выразить спин-сниновое NN-взаимодействие в ядерном веществе через его вакуумное значение и через взаимодействие, соответствующее обмену одним искаженным пионом. [30]