Радиальное распределение - поле
Cтраница 1
 |
Радиальное распределение магнитной. [1] |
Радиальное распределение поля в обмотке соленоида [3] аналогично распределению поля, захваченного диском, после того как внешнее поле уменьшено до нуля. [2]
Чтобы определить радиальное распределение поля, необходимо иметь набор катушек с разными радиусами. [3]
На рис. 7.7 - 7.11 приведены данные о радиальном распределении поля электронов от точечного мононаправленного источника. [5]
Возбуждение цилиндрической поверхностной структуры осуществляется легче, так как радиальное распределение поля, описываемое функцией Ханкеля, хорошо аппроксимируется распределением по закону обратной пропорциональности расстоянию от оси, которое имеет место для полей внутри коаксиальной линии. Поэтому поверхностная волна обычно возбуждается [22, 91 ] с помощью конического расширения внешнего проводника коаксиальной линии и непрерывного перехода внутреннего проводника в передающую линию поверхностной волны. В других случаях используется сужающаяся трубка из твердого диэлектрика, одетая на волновод. Однако в обоих случаях поверхностная волна ослабляется вследствие излучения из возбуждающего устройства. В качестве примера [254] на рис. 10.16 6 показан гофрированный цилиндр, возбуждаемый жесткой коаксиальной линией. Для однопроводных линий весьма эффективны возбудители с кольцевой щелью. [6]
 |
Разнорезонаторный магнетрон типа восходящее солнце. [7] |
Пучность напряжения теперь имеет место внутри больших резонаторов, и радиальное распределение поля искажается под влиянием вида колебаний п0, в связи с чем оптимальное отношение длин приближенно равно двум. [8]
Независимый подвод греющего излучения к каждой точке каустики в пучках с радиальным распределением поля в виде функции Бесселя порядка m, Jm ( f) позволяет измерить порог пробоя за один лазерный импульс. При монотонном росте интенсивности вдоль оси фокального объема величина порога определяется расстоянием от формирователя бесселева пучка до начала искры. Аксиальная симметрия и компенсация дифракционной расходимости в этих пучках обеспечивают создание нитевидных ( при т 0) фокальных областей с дифракционными поперечными размерами и рекордно большими отношениями длины к диаметру. [9]
Рассмотрим теперь левую часть уравнения (7.14) с целью получить новое уравнение, описывающее радиальное распределение поля. [10]
Тем не менее понятно, что слоевая модель не может сколько-нибудь прояснить вопрос о радиальном распределении поля в диске, потому что диск, в конце концов, определяется своей границей. Поэтому ряд авторов недавно взялись за более трудную задачу решения уравнений динамо для осесимметричных полей в сплюснутом сфероиде. [11]
Наиболее интересными характеристиками в смысле резонансного преобразования волн обладают ступенчатые соединения с такими Э, у которых радиальное распределение поля некоторой i - й волны в узком волноводе совпадает с частью вариации поля fe - й в широком. В этой же ситуации анализ амплитуд прошедших Яо / - волн в широком волноводе, возбуждаемых Я01 - волной узкого волновода, показывает слабую зависимость величин Т j с увеличением частоты. [12]
Распространенным способом улучшения однородности поля является циклирование [17, 47], основанное на гистере-зисных эффектах в материале. При циклировании поле увеличивают вначале до резонансного значения. При этом кривая радиального распределения поля в зазоре имеет максимум в центре зазора. Кратковременное ( до нескольких минут) увеличение поля до значения, несколько превышающего резонансное, приводит к тому, что в центре кривой распределения образуется впадина. [13]
При ньютоновском приближении предполагается, что ударная волна имеет либо сферическую, либо цилиндрическую форму ( в зависимости от очертания лобовой части обтекаемого тела) в окрестности критической точки. Плотность газа в пространстве между фронтом волны и телом считается постоянной. Ликудис [69] отмечает, что так как нормальная скорость, которая определяет величину давления в таком рассмотрении, параллельна стенке и не влияет на радиальное распределение поля, то в этом случае не будет магнитного взаимодействия, которое может повлиять на давление. Давление, подсчитанное по рассматриваемой модели, будет меньше точного, так как увеличивается расстояние между ударной волной и теплом из-за наведенного магнитного поля. [14]
Страницы: 1