Описанное распределение

Cтраница 1

Описанное распределение конвективной и радиационной составляющей теплового потока в окрестностях факела в полной мере объясняют противоречия опубликованных сведений [7, 10, 11, 12, 21, 22,25] о соотношении составляющих теплового потока в окрестностях факела. По результатам проведенного исследования соотношение составляющих теплового потока жестко связано с выбранной относительно пламени точкой измерения, в которой радиационная составляющая может изменяться от 11 до 100 % по мере удаления от пламени. Температура отходящих дымовых газов на внешней границе пламени равна 600 С, на расстоянии 2 - 3 см от нее 70 - 80 С и затем быстро снижается до температуры окружающего воздуха. Образование относительно тонкого восходящего потока обусловлено процессом теплообмена отходящих дымовых газов встречным потоком воздуха, потребляемого в процессе горения, и механизмом естественной конвекции. Эта картина нарушается лишь в вершине пламени, где снижение температуры дымовых газов по мере удаления от пламени наблюдается на значительно большем расстоянии. [1]

Описанное распределение конвективной и радиационной составляющей теплового потока в окрестностях факела в полной мере объясняют противоречия опубликованных сведений [7,10,11,12, 21, 22,25] о соотношении составляющих теплового потока в окрестностях факела. По результатам проведенного исследования соотношение составляющих теплового потока жестко связано с выбранной относительно пламени точкой измерения, в которой радиационная составляющая может изменяться от 11 до 100 % по мере удаления от пламени. Темцература отходящих дымовых газов на внешней границе пламени равна 600 С, на расстоянии 2 - 3 см от нее 70 - 80 С и затем быстро снижается до температуры окружающего воздуха. Образование относительно тонкого восходящего потока обусловлено процессом теплообмена отходящих дымовых газов встречным потоком воздуха, потребляемого в процессе горения, и механизмом естественной конвекции. Эта картина нарушается лишь в вершине пламени, где снижение температуры дымовых газов по мере удаления от пламени наблюдается на значительно большем расстоянии. [2]

Описанное распределение катионов позволяет объяснить резкое увеличение адсорбции N2 при обмене четырех ионов Na на два иона Са. Эти два иона Са и оставшиеся 8 ионов Na занимают восемь 6-членных колец и только два из трех 8-членных колец. [4]

Описанное распределение интенсивноетей представляет собой интерференционную картину, соответствующую интерференции двух когерентных волн с начальной разностью фаз, равной нулю. [5]

Описанное распределение интенсивностей представляет собой интерференционную картину, соответствующую интерференции двух когерентных волн с начальной разностью фаз, равной нулю. [6]

Описанное распределение функций между отдельными ступенями управления является условным и может изменяться и дополняться новыми функциями по мере совершенствования АСУЧ и М и превращения ее в адаптивную систему с переменной структурой на разных ступенях. Разрабатываемая в настоящее время АСУЧ и М базируется на эксплуатирующихся в отдельных ЭЭС и ОЭС АСРЧ и М, выполненных в различных организациях ( Энергосетьпроект, ВНИИЭ, ОРГРЭС), где используются описанные выше методы регулирования частоты и мощности. [7]

Описанное распределение температуры в куске влажного материала при высокочастотной сушке уменьшает возможность его растрескивания, коробления и образования плотной корки на поверхности. Это, наряду с высокой скоростью протекания процесса, также относится к числу достоинств метода высушивания материалов в поле токов высокой частоты. [8]

Описанное распределение зон наиболее интенсивного выхода из строя труб вследствие увеличения наружного диаметра, появления сетки криппа, прогаров связано также с процессом теплопередачи в печах в зависимости от движения газов в топочном пространстве. [9]

Из трех описанных распределений только самоподобное не имеет конечных центральнызиирментов первого и второго порядков. [10]

С помощью описанного распределения гармонических сигналов можно следующим образом интерпретировать графики функций плотности двумерного распределения вибрационных сигналов, изображенные на рис. 2.10. Для малых значений нагружающего момента Ms распределение близко к нормальному ( ср. При увеличении момента Мя в обоих вибрационных сигналах появляются гармонические составляющие ( на зубцовой частоте), находящиеся в противофазе, которые приводят к вытя-нутости линий равного уровня вверх и к появлению максимумов. Как отмечалось выше, анализ функций плотности распределения значительно сложнее в двумерном и тем более в многомерном случаях, чем в одномерном. Также более сложной задачей является аналитическое описание этих функций. Для двумерных функций плотности распределения еще не найдены удобные способы их представления с помощью достаточно общих семейств поверхностей. [11]

Размеры вентилятора. [12]

В соответствии с описанным распределением воздушных струй в машине составлены схема замещения вентиляционной системы машины ( рис. 11 - 17 и табл. 11 - 1) с характеристикой отдельных участков воздухопровода. [13]

Для каждого звена трубчатой печи в соответствии с описанным распределением тепловых потоков составляется уравнение теплового баланса. [14]

Однако благодаря капиллярным силам естественные нефтяные подземные резервуары не показывают описанного распределения жидкостей. Естественное разделение ( сегрегация) жидкостей по удельным весам не является полным или резким. [15]

Страницы: 1 2