Cтраница 1
Угловое распределение излучения в этом случае крайне анизотропно. Оно сосредоточено в основном вблизи плоскости орбиты. [1]
Угловое распределение излучения и его распределение по частотам находятся, следовательно, в определенной связи друг с другом. [2]
Угловое распределение излучения полуволновой ( kd я) и полноволновой ( kd 2я) линейной антенны с возбуждением в центре. [3]
Определить угловое распределение излучения движущейся как целое ( со скоростью v) системой зарядов, если известно распределение в системе отсчета, в которой система как целое покоится. [4]
Определить угловое распределение излучения движущейся как целое ( со скоростью v) системой зарядов, если известно распределение в системе Отсчета, в которой система как целое покоится. [5]
Поскольку угловое распределение излучения остается в пустом пространстве на любом удалении от источника одним и тем же, расстояние от источника до измерительной линзы не играет особой роли. Необходимо только следить, чтобы линза всегда перехватывала весь световой пучок и чтобы плоскость наблюдения действительно была фокальной. [6]
Определить угловое распределение излучения движущейся как целое ( со скоростью v) системой зарядов, если известно распределение в системе отсчета, в которой система как целое покоится. [7]
Определено спектральное и угловое распределение излучения. [8]
Изучается спектральное и угловое распределение излучения быстрых электронов в магнитном поле. Показано, что практически вся энергия излучения сосредоточена в плоскости орбиты. Частотный спектр состоит из ряда разноотстоящих линий. Центр тяжести спектра лежит в области волн, длина которых равна радиусу орбиты, деленному на ( W / moc2) 3, где W - энергия электрона. Для невзаимодействующих электронов отмечено отсутствие интерференции интенсивностеи излучения и выведен признак малости взаимодействия электронов. Рассматривается влияние лучистого торможения на орбиту электрона и выводится формула для величины сжатия орбиты под влиянием этой силы. [9]
Частота и угловое распределение излучения претерпевают очень сильные изменения при возрастании энергии электрона от нерелятивистской до ультрарелятивистской. Практически будут найдены три вида спектров. Для описания излучения электронов с малой энергией используются следующие термины: циклотронное излучение, гиротропное излучение и магнитотормозное излучение, тогда как для описания излучения электронов с ультрарелятивистскими энергиями пользуются, по традиции, термином синхротронное излучение, поскольку оно впервые наблюдалось в 1948 г. на электронных синхротронах. Здесь применяется термин циклотронное излучение независимо от величины энергии частицы. [10]
Для ультрарелятивистских частиц угловое распределение излучения определяется в основном последним эффектом. [11]
В выражениях для углового распределения излучения мы будем всегда в явном виде указывать поляризацию, помещая под знаком модуля вектор, параллельный электрическому полю. [12]
Отметим, что и угловое распределение излучения ВКР, идущего назад, обнаруживает характерные изменения при переходе к режиму самоканализации. [13]
Существует простое соотношение между угловым распределением излучения ультрарелятивистской частицы, усредненным по азимутальному углу, и распределением излучения по мультипо-лям. [14]
Как видно из (73.9), угловое распределение излучения в общем случае довольно сложно. В ультрарелятивистском случае ( 1 - v / c С 1) оно обладает характерной особенностью, связанной с наличием высоких степеней разности 1 - vn / c в знаменателях различных членов этого выражения. [15]