Угловое распределение - интенсивность - излучение
Cтраница 1
Угловое распределение интенсивности излучения / v ( г, Q) по всей замкнутой системе в принципе может быть определено из решения уравнения (4.1), если известны температура и радиационные свойства всей внутренней поверхности. [1]
Угловое распределение интенсивности излучения / v ( r, и) удовлетворяет уравнению переноса излучения. При выводе этого уравнения могут быть использованы различные подходы. Сэмпсон [1] получил его непосредственно из уравнения Больц-мана, рассматривая перенос излучения как перенос фотонов; Чандрасекар [2], Курганов [3], Соболев [4] и Висканта [5, .6] вывели это уравнение, используя переменные Эйлера и записывая уравнение баланса энергии для некоторого элементарного объема на пути распространения пучка. [2]
Угловое распределение интенсивности мульгипольных излучений EJ и MJ не зависит от типа излучения ( электрическое или магнитное), а определяется значениями / и т, где т ть - та, та и ть - магнитные квантовые числа соответственно начального и конечного состояний, между которыми происходит переход. [3]
Эта формула дает спектральное и угловое распределение интенсивности излучения. [4]
Если мы хотим найти угловое распределение интенсивности излучения при заданной частоте, то мы должны воспользоваться формулой (10.113), в которой нужно положить у const. Теоретически значительно удобнее исследовать просуммированное по частотам угловое распределение, поскольку при этом получаются простые аналитические выражения. [5]
Следовательно, если известно угловое распределение интенсивности излучения / ( т, ц), с помощью соотношений (8.175) и ( 8.177 6) можно найти плотность потока результирующего излучения / и распределение температуры в среде. [6]
Пользуясь общей формулой (V.47) углового распределения интенсивности излучения релятивистской ча стицы, определить интенсивность излучения dl в телесный угол dQ в двух случаях: а) скорость v и ускорение v частицы параллельны; б) скорость и ускорение взаимно перпендикулярны. [7]
Дополнительное соотношение Эддингтон получил, введя некоторое приближение для углового распределения интенсивности излучения. [8]
В настоящем разделе будет использовано Pi-приближение метода сферических гармоник для нахождения углового распределения интенсивности излучения и плотности потока результирующего излучения для плоского слоя поглощающей, излучающей, и изотропно рассеивающей серой среды с постоянной температурой То. Граничные поверхности 1 и 2 с координатами т О и т to поддерживаются при постоянных температурах 7 1 и Tz соответственно. [9]
Как видно из (10.43) и (10.44), член, пропорциональный ри cos 60, оказывает лишь влияние на угловое распределение интенсивности излучения. [10]
В настоящем разделе будет рассмотрено применение метода разложения по собственным функциям для решения уравнения переноса излучения и нахождения углового распределения интенсивности излучения и плотности потока результирующего излучения в плоским слое поглощающей, излучающей, изотропно рассеивающей серой среды с заданным распределением температуры Т ( г), заключенной между двумя зеркально отражающими, диффузно излучающими, непрозрачными серыми границами. Граничные поверхности т 0 и т TO имеют постоянные температуры Т и Ть степени черноты ei и 82 и отражательные способности pf и р - соответственно. Геометрия задачи и система координат аналогичны приведенным на фиг. [11]
Эта формула дает приближенное решение задачи при поиске спектральной степени когерентности плоского, вторичного, квазиоднородного источника путем измерения углового распределения интенсивности излучения, создаваемого источником. [12]
 |
Спектрофотометр для измерения распределения энергии излучения на выходе оптических волоконных элементов для инфракрасной области спектра. [13] |
Для большинства случаев применения оптических волоконных элементов в инфракрасной области спектра важной характеристикой является полный световой поток через волоконный элемент и угловое распределение интенсивности излучения на выходе из него для определенной длины волны. [14]
Страницы: 1 2