Угловое распределение - протон
Cтраница 1
Угловое распределение протонов с Е 22 Мае, упруго рассеянных никелем. [1]
Поэтому авторы не ожидают, что им удастся описать угловое распределение вылетающих протонов и сосредоточивают свое внимание на образующихся в реакции нейтронах. Не ясно, является ли эта процедура вообще самосогласованной, и поэтому мы отсылаем читателя за деталями к самой статье. В пределе больших Z и кулоновских энергий, малых по сравнению с энергией дейтрона, они нашли формулу, подобную формуле Данкова (44.26), но включающую поправку на проницаемость кулонов-ского барьера. [2]
Резонансы при взаимодействии протонов с ядром оказывают большое влияние на угловое распределение протонов. [3]
Теперь суммирование сводится к отбору одного числа с тдо О, и угловое распределение протонов распада в данном случае зависит только от величины спина А - частицы, если спин 6 -мезона положить равным нулю. [4]
Если в ядерных реакциях, протекающих с образованием составного ядра, угловое распределение продуктов реакции близко к изотропному, то угловое распределение протонов при реакции срыва характеризуется сильной вытянутостью в направлении первоначального движения нейтрона. [5]
Биденхарн, Бойер и Гольдштейн [231] получили результаты, которые по существу совпадают с результатами Тер-Мартиросяна. Они также нашли что угловое распределение протонов имеет максимум в направлении назад. В их работе подробно рассматривается случай / 0, однако и для случая 1ПФО приводится краткое качественное обсуждение. В работе даны графики, показывающие, какое угловое распределение следует ожидать для Z-92 при энергиях дейтронов, превышающих 10 Мэв. [6]
 |
Экспериментальная ( сплошная и теоре.| Различные типы угловых распределений протонов в реакции ( d, p. [7] |
На рис. 4.21 для примера показаны угловые распределения протонов в реакции ( d, p) для случаев, когда срываемый нейтрон попадает либо в s -, либо в d - состояния. Во-вторых, однократное взаимодействие влечет за собой зависимость сечения от степени заполнения уровня другими нуклонами. Очевидно, например, что нейтрон в реакции 8О16 ( d, p) 8О17 не может попасть в состояние 1рз / 2, поскольку все 4 состояния уже заняты другими нейтронами. [8]
Энергетический спектр нейтронов может быть определен по спектру протонов отдачи, возникающих при прохождении нейтрона через фосфор. При этом должны быть учтены эффективное поперечное сечение взаимодействия нейтрона с протоном и угловое распределение протонов отдачи в зависимости от энергии. Учет всех этих факторов сильно затрудняет интерпретацию результатов, особенно з тех случаях, когда исследуемый поток нейтронов немоно-хроматичен. [10]
Таким путем при помощи реакций срыва удается исследовать энергетические уровни Ядра. Поэтому реакции, вызываемые дейтронами, имеют огромное значение в ядерной физике как средство исследования энергетических уровней ядра. Определение энергии и углового распределения протонов реакций срыва позволяет для некоторых ядер шаг за шагом проследить структуру ядерных оболочек в нормальном и слабовозбужденном состояниях. [11]
В предыдущем параграфе мы видели, что, согласно серберовской теории реакций срыва, при высоких энергиях протоны и нейтроны должны вылетать преимущественно в направлении вперед. Появление 6 обусловлено импульсным распределением протонов или нейтронов в дейтроне. Барроуз, Гибсон и Ротблатт [ 188J измерили угловое распределение протонов, получающихся в реакции Ole ( d, p) О17 при энергии дейтронов 8 Мэв. Угловое распределение группы протонов, отвечающей первому возбужденному состоянию О17, имеет предсказываемый вид: интенсивность увеличивается с уменьшением угла. В угловом распределении группы протонов, отвечающей основному состоянию, наблюдается резкое уменьшение интенсивности вблизи направления вперед. [12]
Автор несколько упрощает картину экспериментального наблюдение-эффекта обмена зарядом. Дело в том, что наблюдая столкновения - быстрых нейтронов с протонами в камере Вильсона, мы не можем одновременно определять параметр удара для каждого индивидуального столкновения и поэтому не можем выделить, в частности, и одни лишь центральные столкно ння, дискуссией которых ограничивается автор. Наблюдению доступна лишь статистическая картина, возникающая при усреднении по всем значениям параметра удара. Поэтому, если бы рассеяние ( без учета эффекта перезарядки) было сферически симметричным ( в системе центра масс), то угловое распределение протонов, возникших при перезарядке рассеянных нейтронов, ничем не отличалось бы от углового распределения протонов отдачи. В таком случае ( он реально осуществляется при энергиях падающих нейтронов меньше 20 - ч - 30 Afeg перезарядка не приводила бы ни к каким наблюдаемым следствиям. При больших энергиях, однако, можно, опираясь на разработанный автором этой книги метод приближенного анализа процессов рассеяния при высоких энергиях, утверждать, что рассеяние не должно быть сферически симметричным: угловое распределение рассеянных нейтронов должно ( без учета эффекта перезарядки) иметь максимум в направлении вперед, а распределение протонов отдачи, следовательно - максимум в направлении назад. По этой причине, когда на опыте был обнаружен не только пик в угловом распределении протонов, направленный назад, но н второй пик в направлении вперед, можно было заключить, что этот второй пик образован теми протонами, которые возникли нэ рассеянных нейтронов в результате обмена зарядом. [13]
Автор несколько упрощает картину экспериментального наблюдение-эффекта обмена зарядом. Дело в том, что наблюдая столкновения - быстрых нейтронов с протонами в камере Вильсона, мы не можем одновременно определять параметр удара для каждого индивидуального столкновения и поэтому не можем выделить, в частности, и одни лишь центральные столкно ння, дискуссией которых ограничивается автор. Наблюдению доступна лишь статистическая картина, возникающая при усреднении по всем значениям параметра удара. Поэтому, если бы рассеяние ( без учета эффекта перезарядки) было сферически симметричным ( в системе центра масс), то угловое распределение протонов, возникших при перезарядке рассеянных нейтронов, ничем не отличалось бы от углового распределения протонов отдачи. В таком случае ( он реально осуществляется при энергиях падающих нейтронов меньше 20 - ч - 30 Afeg перезарядка не приводила бы ни к каким наблюдаемым следствиям. При больших энергиях, однако, можно, опираясь на разработанный автором этой книги метод приближенного анализа процессов рассеяния при высоких энергиях, утверждать, что рассеяние не должно быть сферически симметричным: угловое распределение рассеянных нейтронов должно ( без учета эффекта перезарядки) иметь максимум в направлении вперед, а распределение протонов отдачи, следовательно - максимум в направлении назад. По этой причине, когда на опыте был обнаружен не только пик в угловом распределении протонов, направленный назад, но н второй пик в направлении вперед, можно было заключить, что этот второй пик образован теми протонами, которые возникли нэ рассеянных нейтронов в результате обмена зарядом. [14]
Автор несколько упрощает картину экспериментального наблюдение-эффекта обмена зарядом. Дело в том, что наблюдая столкновения - быстрых нейтронов с протонами в камере Вильсона, мы не можем одновременно определять параметр удара для каждого индивидуального столкновения и поэтому не можем выделить, в частности, и одни лишь центральные столкно ння, дискуссией которых ограничивается автор. Наблюдению доступна лишь статистическая картина, возникающая при усреднении по всем значениям параметра удара. Поэтому, если бы рассеяние ( без учета эффекта перезарядки) было сферически симметричным ( в системе центра масс), то угловое распределение протонов, возникших при перезарядке рассеянных нейтронов, ничем не отличалось бы от углового распределения протонов отдачи. В таком случае ( он реально осуществляется при энергиях падающих нейтронов меньше 20 - ч - 30 Afeg перезарядка не приводила бы ни к каким наблюдаемым следствиям. При больших энергиях, однако, можно, опираясь на разработанный автором этой книги метод приближенного анализа процессов рассеяния при высоких энергиях, утверждать, что рассеяние не должно быть сферически симметричным: угловое распределение рассеянных нейтронов должно ( без учета эффекта перезарядки) иметь максимум в направлении вперед, а распределение протонов отдачи, следовательно - максимум в направлении назад. По этой причине, когда на опыте был обнаружен не только пик в угловом распределении протонов, направленный назад, но н второй пик в направлении вперед, можно было заключить, что этот второй пик образован теми протонами, которые возникли нэ рассеянных нейтронов в результате обмена зарядом. [15]
Страницы: 1