Угловое распределение - рассеяние
Cтраница 1
Угловое распределение рассеяния нейтрон - протон изотропно в системе центра инерции вплоть до энергий 15 Мае. Фактически число параметров вдвое больше, так как они могут различаться для синглетного ( суммарный момент нуль) и триплетного ( суммарный момент 1) состояний системы нейтрон - протон. [1]
Общий характер угловых распределений рассеяния показан на фиг. [2]
 |
Двойное лучепреломление в растворе поли - -, - бензил - /. - глутамата в л-кре-золе как функция градиента скорости g. [3] |
Эти выводы подтверждаются данными, полученными при изучении углового распределения рассеяния рентгеновых лучей [96] ПБГ в твердом состоянии. [4]
Разложение амплитуды рассеяния по парциальным амплитудам полностью учитывает все свойства углового распределения рассеяния, связанные с симметрией по отношению к пространственным вращениям. Оно, однако, не учитывает в явном виде свойства, связанные с симметрией по отношению к пространственной инверсии. [5]
 |
Двойное лучепреломление в растворе поли-7 - бензил - /. - глутамата в л-кре-золе как функция градиента скорости g. [6] |
Эти выводы подтверждаются данными, полученными при изучении углового распределения рассеяния рентгеновых лучей [96] ПБГ в твердом состоянии. [7]
Значительно проще экспериментальным путем определить сечение обратного рассеяния. При этом предполагается, что поглощение и угловое распределение рассеяния не меняются при подобных модификациях ткани. [8]
Нецентральные силы в принципе сильно нарушают возможность рассматривать рассеяние при помощи метода парциальных волн. Разделение различных парциальных волн не является теперь полным, так как орбитальный момент количества движения не сохраняется. Но этот эффект незначителен, так как при малых энергиях интенсивность D-волны ничтожна вблизи рассеивающего центра. Оказывается, что коэффициент при Я2 ( 6) в угловом распределении рассеяния нейтронов протонами составляет всего только I % даже при 10 Мэв. Этот эффект трудно отделить от малых эффектов, связанных при этой энергии с Р - вол-ной, и он еще не наблюдался. Триплетные параметры at и г0 / мало меняются от наличия тензорных сил, в особенности если потенциалы У 1 2 3 имеют сходную форму. [9]
Другие методы косвенных оценок основаны на моделировании частотной зависимости затухания в печени с помощью уравнения (4.37), выведенного в разд. В работе [160] в предположении, что коэффициент д8 пропорционален /, проводились оценки таких значений множителя В из уравнения (4.37), при которых расчетная частотная зависимость д в печени согласовывалась бы с имеющимися экспериментальными данными. Было получено, что в частотном диапазоне 1 - 5 МГц отношение д8 / д составляет приблизительно 1 % для нормальной печени и достигает 8 - 13 % для печени с ожирением. В работе [7] при проведении расчетов предполагалось, что коэффициент поглощения и угловое распределение рассеяния существенно не меняются в процессе распада ткани. [10]
Анализ данных табл. 3 позволяет сделать вывод, что результаты, получаемые методом проточной ультрамикроскопии, находятся в хорошем согласии с данными метода рассеяния света. Расхождение не выходит за пределы 4 % при 90 % - ном доверительном - интервале. Расхождение данных для латекса марки LS-057 - A при различных длинах волн ( 0 4880 и 0 5146 мкм) не выходит за пределы ошибок эксперимента. Оцененные методом электронной микроскопии диаметры частиц оказываются завышенными по сравнению с результатами, получаемыми другими методами. Стандартные отклонения, рассчитанные по данным проточной ультрамикроскопии, согласуются с результатами Кратохвила и Уолласа [9], которые использовали метод корреляции расчетных данных с наблюдаемым экспериментально угловым распределением рассеяния света. [11]
Второй путь, который мог бы привести к углублению нашего понимания рассеяния в тканях, заключается в реконструкции акустических параметров ткани ( гл. Цель методов реконструкции - получить пространственные распределения затухания, скорости звука и коэффициента обратного рассеяния, применяя ультразвуковое зондирование исследуемой области по ряду различных направлений и используя методику реконструкции, аналогичную рентгеновской компьютерной томографии. Помимо возможности получения количественных данных, подобные методы реконструкции характеризуются более высоким пространственным разрешением по сравнению со стандартным методом В-сканирования. Существует большое разнообразие методов реконструкции - от методов, в которых используется лучевое приближение и алгоритм итерационной реконструкции для разделения рассеяния и затухания [19], до методов синтезированной апертуры, позволяющих реконструировать величину сечения рассеяния по результатам измерения фазы сигнала в плоскости апертуры. В последнем случае может быть применена операция реконструкции, аналогичная операции свертки и обратной проекции в компьютерной томографии [45], или же численный метод решения волнового уравнения с использованием последовательных приближений. Для всех перечисленных методов характерным является тот факт, что реконструкция сечения рассеяния осуществляется независимо от затухания звука и конкретной схемы измерения. Поэтому есть надежда, что использование этих методов будет способствовать развитию наших представлений о тех структурах, которые ответственны за рассеяние. Следует также отметить, что все эти методы работают в приближении изотропного рассеяния, и успех или неудача их использования как раз и позволят установить, насколько справедливо допущение об изотропности рассеяния в случае биологических тканей. Кроме того, использование результатов теории рассеяния и проведение измерений углового распределения рассеяния также может помочь при выявлении принципиальных ограничений соответствующих методов и установлении тех изменений, которые необходимы для повышения их действенности. [12]
Страницы: 1