Поперечное распределение - интенсивность
Cтраница 1
 |
Полутоновые нормированные распределения интенсивности в координатах ( р, z амплитудно-фазового ( а и фазового ( б ДОЭ, рассчитанных алгоритмом. [1] |
Поперечное распределение интенсивности носит кольцевой характер: на оптической оси - нулевая интенсивность. [2]
Пересчет наблюдаемого поперечного распределения интенсивности на радиальное производился численным методом ( см. стр. Эталонным источником служил анодный кратер угольной дуги ( см. стр. [3]
Колебания, соответствующие различным продольным модам, имеют одинаковое поперечное распределение интенсивности излучения на выходе из резонатора и отличаются лишь частотами этого излучения. [4]
Фотографический метод может быть применен для количественного определения поперечного распределения интенсивности света в лазерном пучке. Определение терминов и график типичной характеристической кривой представлены на фиг. Если тангенс угла наклона ( обычно обозначаемый через у) прямолинейного участка характеристической кривой известен, то экспозицию, а следовательно, и интенсивность света можно найти по данным измерений плотности почернения фотографического негатива. Величина у для пленок определяется типом материала и проявлением негатива. Зависимость у от этих параметров показана для типичных случаев на фиг. Способы получения негативных материалов с заданным значением у изложены в многочисленных руководствах по фотографии. Очевидно, что для перекрытия большого диапазона интенсивности требуется целая серия разных экспозиций. [5]
Пространственная структура излучения представлена двумя основными характеристиками: поперечным распределением интенсивности и угловой расходимостью пучка излучения. [6]
Методом фотографирования можно воспользоваться просто для определения грубой структуры мод, а при достаточно тонкой методике и для количественного определения поперечного распределения интенсивности света. Методом высокоскоростного фотографирования можно исследовать изменяющееся во времени излучение лазера. [7]
 |
Диаграмма направленности излучения лазера на неодимовом стекле ( d 9 мм, L 50 см с разъюстирован-ными зеркалами. угол разъюстировки 10 ( а и ГЗО ( б.| Потери в. [8] |
Если размер генерирующей зоны ограничивается активным элементом, то величина и структура возвращенной в резонатор доли сбегающего в поперечном направлении потока, определяющей описанную выше модуляцию поперечного распределения интенсивности излучения, будет существенно зависеть от характера обработки боковой поверхности и многолепестковая диаграмма направленности будет замыта. [9]
 |
Фаза ( а и ее радиальное сечение ( б для ДОЭ, фокусирующего на поверхность. [10] |
В работе было предложено использовать бинарную дифракционную решетку для перераспределения энергии в пучке. Использование геометрооптического приближения для расчета ДОЭ, выравнивающего поперечное распределение интенсивности коллимированного гауссова пучка предложено в [84], С помощью киноформной линзы в [85] экспериментально осуществлено выравнивание интенсивности гауссова пучка в дальней зоне дифракции. [11]
Важной характеристикой активных элементов лазеров является их оптическая однородность. При низкой оптической однородности элементов, например при наличии свилей, генерируемый лазерный пучок рассеивается в них, теряет за счет этого выходную мощность и ухудшает поперечное распределение интенсивности. При такой неоднородности, кроме рассеяния пучка, наблюдается и нарушение его поляризации - она становится неодинаковой в разных частях пучка. Поэтому изучение природы возможных источников оптической неоднородности активных элементов АИГ-Nd, разработка методов их уменьшения и подавления их влияния на характеристики лазерного пучка являются важной практической задачей. [12]
Гауссов пучок, описанный в предыдущих параграфах, играет основную роль в теории и технике лазерных резонаторов, им описываются продольные моды простого линейного резонатора, образованного двумя сферическими зеркалами, моды, которые называют также основными поперечными модами. На практике обычно ( за редким исключением) стремятся устроить лазерный резонатор так, чтобы генерировались именно эти продольные или основные поперечные моды, так как у них наиболее простое и равномерное поперечное распределение интенсивности, простое и равномерное распределение получается также и в выходном пучке. [13]
Пучки когерентного излучения с гауссовым профилем распределения интенсивности обладают самой высокой направленностью, совместимой с волновой природой излучения. Гауссов пучок представляет собой наиболее близкое приближение, которое допускает дифракция, к параллельному пучку света с ограниченным поперечным сечением. Описываемое выражением (6.30) поперечное распределение интенсивности характерно для света, излучаемого газовыми лазерами. [14]
Страницы: 1 2