Осесимметричное распределение - температура
Cтраница 1
 |
Зависимость коэффициента теп-лопередачи газового зазора от его толщи. [1] |
Осесимметричное распределение температуры в цилиндрическом сердечнике твэла определяется дифференциальным уравнением теплопроводности. [2]
Осесимметричное распределение температур возникает при контактной точечной сварке, при дуговой сварке электрозаклепочных соединений, при термической правке. При этом возникает осесимметричное поле напряжений, характеризуемое компонентами аг и о0 плоского напряженного состояния в полярных координатах. Наиболее просто выполняется упругое решение. [3]
НДС в сечении s - при осесимметричном распределении температур t ( s), характеризуемое интегральными характеристиками: продольными Ns и окружными Ne силами; изгибающими моментами MS и Мд, определяют путем решения системы обыкновенных дифференциальных уравнений (2.90) с применением численных методов, реализуемых с помощью ЭВМ. [4]
 |
Расчетная схема цилиндрического корпуса ( I-V - характерные сечения. [5] |
Напряженное состояние в сечении s при осесимметричном распределении температур t ( s) характеризуется интегральными характеристиками внутренних усилий: продольными и окружными силами и изгибающими моментами, найденными в результате решения системы обыкновенных дифференциальных уравнений (2.90) с применением численных методов, реализуемых с помощью ЭВМ. [6]
НДС в сечении s - при осесимметричном распределении температур t ( s), характеризуемое интегральными характеристиками: продольными Ns и окружными Ne силами; изгибающими моментами Ms и Мв, определяют путем решения системы обыкновенных дифференциальных уравнений (2.90) с применением численных методов, реализуемых с помощью ЭВМ. [7]
Выражение ( 146) применимо для определения снижения нагрузки болтов QM фланцевого соединения криогенного трубопровода при осесимметричном распределении температуры во фланцах; в этом случае Д / отрицательно. [8]
В цилиндрической системе координат осесимметричное распределение температуры в области сечения ограниченного контуром описывается уравнением теплопроводности с соответствующими начальными и граничными условиями. Для решения этого уравнения использован локально-одномерный метод, позволяющий свести двухмерную задачу к совокупности одномерных. Решение осуществлялось на кусочно-равномерной прямоугольной сетке, содержащей 848 узлов. [9]
Поскольку в ортотропном теле растяжение-сжатие в главных направлениях не вызывает искажения углов, будем считать, что при нагревании не искажаются утлы между нормалями к плоскостям упругой симметрии. Для рассматриваемого случая тонкой оболочки с осесимметричным распределением температуры это означает отсутствие в ней сдвиговых деформаций собственно от нагревания. [10]
I показано, что для тонкостенного цилиндра на достаточно большом удалении от его краев при осесимметричном распределении температур по толщине стенки и для пластины, лишенной возможности изгиба из плоскости от неравномерного нагрева, формулы температурных напряжений совпадают. Нормальными напряжениями по оси z пренебрегаем. При соблюдении этого условия в пластине под действием температурного перепада и нагрузки возникает плосконапряженное состояние. [11]
Формирование световой картины на экране полярископа определяется ориентацией в каждой точке поперечного сечения исследуемого образца направлений его собственных осей поляризации ( направлений главных напряжений) относительно первоначального направления поляризации света. Через те точки поперечного сечения однородного в продольном направлении элемента, в которых одна из его главных осей совпадает с направлением световых колебаний, свет проходит без изменения поляризации и не пропускается анализатором. В изотропных точках, в которых главные напряжения равны, изоклины пересекаются. Этим эффектом объясняется, например, затемнение в виде креста ( см. рис. 1.17 в) для цилиндрического активного элемента, главные направления в котором при осесимметричном распределении температуры совпадают в каждой точке с ортами цилиндрической системы координат. [12]
Страницы: 1