Cтраница 2
При переходе от растяжения к сжатию и обратно меняется знак поляризации и возникающей разности поте щиалов. [16]
При переходе от растяжения к сжатию и обратно меняется знак поляризации и возникающей разности потенциалов. [17]
Если электронная поляризация индуцируется S-T -, Г - переходами, знак поляризации обоих радикалов совпадает и спиновый обмен между радикалами ничего не может изменить. В этом случае столкновения на ван-дер-ваальсовых расстояниях не приводят к деполяризации электронов. Для качественного обсуждения эффектов ХПЭ удобной является векторная модель изображающего спина, ориентации которого однозначно соответствуют определенным состояниям двух неспаренных электронов РП. [18]
Триплетный механизм создает начальную поляризацию неспаренных электронов в РП, причем знак поляризации обоих радикалов одинаковый. [19]
В результате опыта по двойному рассеянию на идентичных рассоивателнх не может быть определен знак поляризации. Если второе рассеяние происходит на рассеивателе с известными поляризационными свойствами, то можно определить знак поляризации возникающей. Из этого вытекают нек-рые интересные следствия, напр, отсутствие деполяризации рассеянного пучка, если направления PJ и и совпадают. [20]
В этом случае при любых значениях остальных параметров РП соотношения (1.155) - (1.157) предсказывают знак поляризации, который совпадает со знаком по правилу Каптейна для интегральной ХПЯ. [21]
Отсюда следует, что в магнитных полях ge eHo - 4 J0 происходит смена знака поляризации. В то же самое время знак поляризации ядра в продуктах внеклеточной рекомбинации может сохраняться. A / 4R (I.180) не обращается в нуль. [22]
В случае рекомбинации диффузионных РП 16 также появляется поляризация, причем ее знак совпадает со знаком поляризации для случая гемннальной рекомбинации из начального триплетного состояния. Объясняется это следующим образом. При первом контакте на радиусе реакции в ансамбле F-nap синглетные пары рекомбинируют независимо от ядерного состояния, и в молекулах, образовавшихся в первом контакте, никакой поляризации ядер не появляется. Однако пбсле первого контакта в ансамбле F-nap относительная доля триплет-ных РП увеличивается и происходит своеобразное обогащение триплетными РП. В дальнейшем в промежутках времени между повторными контактами из триплетного состояния РП переходят в синглетное и в продукте рекомбинации появляется поляризация ядер точно таким же образом, как и в случае геминальной рекомбинации из начального триплетного состояния. [23]
Это означает, что электроны двух радикалов пары приобретают равные по величине, но противоположные по знаку поляризации. [24]
Я впервые увидел тогда это свечение и, конечно, убедился, что утверждение Павла Алексеевича о знаке поляризации правильно. [25]
С помощью рис. 1.21 6, в можно убедиться в том, что при изменении знака обменного интеграла также происходит смена знака поляризации спинов. [26]
В [ I, 2 ] было исследовано селективное растворение стали ЗОХГСА при воздействии двухосных растягивающих напряжений в зависимости от величины и знака поляризации, влияние ингибиторов и стимуляторов на рост и зарождение питтингов, коэффициент селективности. Было высказано мнение, что различное действие добавок связано с особенностями их адсорбции на различных составляющих напряженной стали ЗОХГСА. [27]
Для короткоживущих РП и в рамках приближенной модели Адриана, в которой учитывается только один повторный контакт РП ( см. (1.129)), знак поляризации в сильных полях и в нулевом поле совпадает. Для долгоживущих РП поляризация меняет знак при уменьшении магнитного поля до нуля. [28]
Механизм заряжения порошкообразных частиц по методу ударов, на наш взгляд, заключается в переходе электронов от частиц к поляризуемому электроду ( или, наоборот, в зависимости от знака поляризации) по туннельному механизму. [29]
Анализ эффектов ХПЯ в слабых магнитных полях, проведенный по теории возмущений по спиновым взаимодействиям в РП и применимый только к достаточно короткоживущим РП, позволяет сформулировать правила для знака поляризации спинов аналогично правилам Каптейна. [30]