Cтраница 1
Наиболее вероятное распределение частиц по кван товым состояниям, соответствующие заданной энергии К и чпс. [1]
Задача статистической физики заключается в определении наиболее вероятного распределения частиц по всем состояниям. [2]
Следовательно, путем исследования именно этой суммы мы можем определить наиболее вероятное распределение частиц в системе. Вероятность некоторого распределения частиц по фиксированным узлам зависит, как и следовало ожидать, только от разности энергий взаимодействия пар различного типа; каковы же сами значения ЫАА, вв и дв в рассматриваемой задаче не играет роли. [3]
Однако понятие температуры, чуждое механике и столь важное для определения термодинамических свойств, вводится при помощи представлений о наиболее вероятном распределении частиц по ячейкам фазового пространства как обратная величина неопределенного множителя в методе Лагранжа. [4]
Однако понятие температуры, чуждое механике и столь важное для определения термодинамических свойств системы, вводится при помощи представлений о наиболее вероятном распределении частиц по ячейкам фазового пространства как обратная величина неопределенного множителя в методе Лагранжа при решении задачи на условный экстремум. [5]
При размещении частиц ( точнее их изображающих точек) по ячейкам с объемом Л3 каждая в соответствии с принципом неразличимости тождественных частиц ставится вопрос о наиболее вероятном распределении частиц системы по ячейкам. При этом существенно число частиц в данной ячейке, но не то, какие именно частицы данного сорта находятся в ячейке. Состояние системы тождественных частиц не изменяется от перестановки частиц как внутри данной ячейки, так и между ячейками. Для системы фермионов при этом должен быть учтен принцип Паули. [6]
При размещении частиц ( точнее их изо бражающих точек) по ячейкам с объемом / ( каждая в соответствии с принципом неразличимости тождественных частиц ставится вопрос о наиболее вероятном распределении частиц системы по ячейкам. При этом существенно число частиц в данной ячейке, но не-то, какие именно частицы данного сорта находятся в ячейке. Состояние системы тождественных частиц не изменяется от перестановки частиц как внутри данной ячейки, так и между ячейками. Для системы фермионов при этом должен быть учтен принцип Паули. [7]
Его называют фазовым ц-пространством. В этом случае состояние частицы определяется указанием ячейки fi - пространства, в которую попадает данная частица. Задача заключается в том, чтобы найти наиболее вероятное распределение частиц по ячейкам ц-пространства. [8]
Вывод распределений Бозе - Эйнштейна и Ферми - Дирака методом ящиков и ячеек предполагает, что в ходе процесса установления термодинамического равновесия частицы могут менять энергию, переходя из ящика в ящик. Эта окружающая среда обязана быть термостатом ( Т const) с непроницаемыми ( N const) стенками. Это следует из того, что при выводе статистических распределений мы считаем фиксированными полное число частиц N и полную энергию U, которая при фиксированном N зависит для идеального газа только от температуры. Таким образом, распределения Бозе - Эйнштейна и Ферми - Дирака, а также распределение Максвелла - Больцмана, которое мы получим в следующем параграфе, представляют собой наиболее вероятные распределения частиц идеального газа в / г-пространстве при условии, что этот газ помещен в термостат. [9]