Cтраница 1
Данное распределение заряда мы представляли себе как результат постепенного накопления элементарных зарядов, которые вносятся из бесконечно удаленной точки, причем преодолевается противодействие электрического поля уже существующего заряда. При наличии диэлектрической среды совершаемая работа тратится не только на перенос свободного ( макроскопического) заряда в его окончательное положение, но и на увеличение поляризации диэлектрика. Поэтому если понимать под Q и Ф в ( 4 86) макроскопические величины, то заранее не очевидно что выражение (4.86) определяет полную затраченную работу, включающую и работу на поляризацию диэлектрика. [1]
Хотя потенциал данного распределения зарядов всегда может быть найден при помощи интегрирования, иногда можно сберечь время, применив какой-нибудь хитроумный прием. Например, на помощь часто приходит принцип наложения. Если нам дано распределение зарядов, которое можно составить из двух распределений с уже известными потенциалами, то искомый потенциал легко получить, просто сложив уже известные между собой. [2]
Общее решение уравнения (6.23) ( как и в случае обыкновенных дифференциальных уравнений) представляет собой сумму общего решения однородного уравнения и частного решения ( соответствующего данному распределению зарядов р) неоднородного уравнения. [3]
Мы рассмотрим частный случай данной задачи. Это означает, что поле создается только данным распределением зарядов р и токов j и других полей нет. [4]
Часто по ошибке утверждает, что модель Дебая-Хюккеля несостоятельна по той причине, что она не удовлетворяет принципу суперпозиции, известному в электростатике. Этот принцип содержится в уравнении Пуассона ( 27 - 2): при данном распределении зарядов потенциал удвоится, если удвоить величину всех зарядов, не нарушая их расположения. На самом же деле несостоятельность модели вызвана тем, что ее статистическое рассмотрение не является строгим. [5]
Часто по ошибке утверждают, что модель Дебая-Хюккеля несостоятельна по той причине, что она не удовлетворяет принципу суперпозиции, известному в электростатике. Этот принцип содержится в уравнении Пуассона ( 27 - 2): при данном распределении зарядов потенциал удвоится, если удвоить величину всех зарядов, не нарушая их расположения. На самом же деле несостоятельность модели вызвана тем, что ее статистическое рассмотрение не является строгим. [6]
Против такого разделения понятий возражали многие ученые. Не останавливаясь на приводимой ими серьезной аргументации, укажем лишь, что однородность величин Е и D могла бы быть осуществлена и в СИ, если бы сохранялась связь между Е и D в форме D еЕ, а коэффициент е0 вводился в выражения для вычисления D по данному распределению зарядов. [7]
Различный характер физического определения смещения D создает ряд неудобств при изложении курса физики и смежных дисциплин. Против такого разделения понятий возражали многие ученые. Не останавливаясь на приводимой ими серьезной аргументации, укажем лишь, что однородность величин Е и D могла бы быть осуществлена и в СИ, если бы сохранялась связь между Е и D в форме D sE, а коэффициент е0 вводился в выражения для вычисления D по данному распределению зарядов. [8]
Одним из способов наблюдения таких частиц служат сцинтилляции, которые вызываются частицами на флуоресцирующем экране, покрытом, например, сульфидом цинка. Если пучок альфа-частиц ударяется о флуоресцирующий экран, то на нем наблюдается изображение поперечного сечения пучка. Однако когда между источником и экраном помещают тонкую пленку, например золотую фольгу, то изображение увеличивается в размерах и становится несколько размытым. При этом возникает вопрос, как данное распределение зарядов в атоме влияет на рассеяние падающих альфа-частиц. Зтот расчет вместе с вычислениями Резерфорда и опытами Гейгера показал, что для модели атома Томсона вероятность рассеяния альфа-частиц под большими углами близка к нулю. [9]
Обусловленный тепловым движением переход электрона между металлическим электродом и какой-либо частицей, находящейся в примыкающей к раствору стороне границы фаз, является, вообще говоря, адиабатическим процессом, в котором движение электронов успевает перестраиваться в соответствии с конфигурацией ядер на всех этапах прохождения пути реакции. Например, часто при рассмотрении потенциального барьера используют принцип Франка - Коидона, в то время как в действительности требуется только адиабатическое приближение Борна - Оппен-геймера. При последовательном подходе мы должны рассматривать путь реакции, ведущий к образованию переходного состояния, в котором распределение электронной плотности характеризуется волновой функцией системы, и в котором в явной форме учитывается поле диэлектрика, создаваемое данным распределением заряда и обратно воздействующее на заряд. [10]
Это - скалярная величина, являющаяся свойством системы в целом. Электрический потенциал ср данного распределения электричевких зарядов является функцией положения в пространстве. Он выражается в эрг / СГСЭ, или в СГСЭу. Разность значений ф в двух точках пространства равна работе на единицу заряда, требуемой для перенесения заряда из одной точки в другую. [11]
Среди продуктов радиоактивного распада часто встречаются альфа-частицы, которые, как было показано, есть не что иное, как дважды ионизированные атомы гелия. Одним из способов наблюдения таких частиц служат сцинтилляции, которые вызываются частицами на флюоресцирующем экране, покрытом, например, сульфидом цинка. Если параллельный пучок альфа-частиц ударяется о флюоресцирующий экран, то на нем наблюдается изображение поперечного сечения пучка. Однако когда между источником и экраном помещают тонкую пленку, например золотую фольгу, то изображение увеличивается в размерах и становится несколько размытым. При этом возникает вопрос, как данное распределение зарядов в атоме влияет на рассеяние падающих альфа-частиц. Этот расчет вместе с вычислениями Резерфорда и опытами Гейгера показал, что для модели атома Томсона вероятность рассеяния альфа-частиц под большими углами близка к нулю. [12]