Cтраница 1
Распространение лазерного излучения и его взаимодействие с веществом во многих случаях протекает в существенно иных условиях, чем в случае излучения обычных, не лазерных источников, и конкретные явления приобретают совершенно новые, неизвестные ранее черты. [1]
Рассмотрим распространение лазерного излучения в газовой среде. Поглощение лазерного излучения газом приводит к его нагреву. Разогрев газа, в свою очередь, приводит к изменению его оптических характеристик. [2]
Для изучения распространения интенсивного лазерного излучения на вертикальной и наклонной трассах необходимо знать распределение метеопараметров и концентраций газов, влияющих на ослабление, вдоль дистанции транспортировки пучка. [3]
Новые явления при распространении лазерного излучения в прозрачных средах возникают и вне рамок собственно нелинейной оптики. [4]
Ось резонатора 00 определяет направление распространения лазерного излучения. Возникший в активной среде каскад фотонов внутри резонатора многократно проходит через массу возбужденных атомов, образуя направленное вдоль оси мощное излучение. Именно вдоль этого направления выполняется условие генерации. Это излучение, кроме того, будет иметь высокую степень монохроматичности, так как оптический резонатор задерживает излучение внутри себя и тем самым как бы увеличивает время жизни излучателя, а следовательно и время когерентности. Распределение амплитуд и фаз на поверхности зеркал не является однородным. Для описания структуры светового поля вводят понятие моды. [5]
Таким образом, в исследованиях процесса распространения лазерного излучения в прозрачных твердых телах имеется ноиый круг задач ( помимо тех, о которых шла речь п лекциях 11 - 14), связанных с исследованием процесса разрушения этих тел под действием излучения. Имепно процессу разрушения и будет посвящена эта лекция. [6]
Полученные результаты имеют важное значение для расчетов распространения лазерного излучения в атмосфере и интерпретации данных аэрозольного лидарного зондирования. Учет многокомпонентное аэрозоля приводит к изменению интенсивности сигнала обратного рассеяния от 0 3 до 2 6 раз в зависимости от дальности, концентрации аэрозоля и длины волны. [7]
ОЛС сильно зависят от свойств среды, в которой происходит распространение лазерного излучения. [8]
В связи с этим можно предположить, что при оценке интенсивностей преобразования с помощью порошковой методики1 5 основной вклад в регистрируемый сигнал вносит преобразованное лазерное излучение, генерируемое в результате выполнения условий векторного синхронизма для некоторых направлений распространения лазерного излучения, диффузно рассеянного в порошке исследуемого материала. Это должно особенно сказываться на кристаллах, относящихся к классу 222, в которых некритический синхронизм запрещен по симметрии, но возможен по показателям преломления, например в кристаллах 5-нитроурацила и анестезина. [9]
Результаты первых опытов, в которых наблюдались иитн и следы длиной несколько сантиметров и диаметром несколько десятков микрометров, при самофокусировке импульсного лазерного излучения с диаметром пучка порядка 1 см в нелинейных жидкостях неправильно интерпретировались как установление волноводного режима распространения лазерного излучения с указанными выше размерами волновода. [10]
Если освещенность в сечении пучка изменяется немонотонно, то достаточно мощный пучок, как показывают опыты, расслаивается на более узкие пучки, оси которых проходят через точки с повышенными значениями освещенности. Это явление часто наблюдается при распространении лазерного излучения, не отличающегося высокой степенью пространственной когерентности. [11]
Из материала, рассмотренного в первых лекциях, следует, что ограничиваться линейной поляризацией / ( l) можно лишь при очень небольшой интенсивности излучения, совершенно не типичной для излучения современных лазеров. Поэтому, когда идет речь о распространении лазерного излучения в прозрачных средах, необходимо принимать во внимание высшие члены разложения индуцированной поляризации среды по напряженности поля, Р ( 2 5С 2) К2, / з хэ. Существенную роль при этом играет и когерентность лазерного излучения. В соответствующих лекциях будет показано, что за счет нелинейной поляризации среды лазерное излучение может распространяться ке прямолинейно, световые пучки взаимодействуют друг с другом, а законы Бугера д Бера не выполняются. [12]
Предлагаемая читателю книга представляет собой учебное пособие по курсу электрооптики для студентов, специализирующихся по электротехнике и прикладной физике. Мы преследовали здесь две главные цели: дать ясную физическую картину распространения лазерного излучения в различных оптических средах и научить читателя тому, как следует анализировать и конструировать электрооптические устройства. [13]
Некоторые аспекты процесса рассеяния лазерного получения в неоднородных средах будут затронуты в лекции 18, посвященной распространению лазерного излучения в прозрачных диэлектриках. [14]
Из проведенного выше рассмотрения основных закономерностей процесса возбуждения высших гармоник следует, что этот процесс может иметь место при распространении лазерного излучения достаточно высокой интенсивности п любых прозрачных средах. Весь вопрос сводится к количественным характеристикам излучения па частотах Ки. Конечно, в общем случае, если не принято специальных мер по увеличению длины синхронизма, энергия последовательно перекачивается из волны на частоте а в волну на частоте Кы на весьма малой длине пути. Однако в соответствующих малых объемах среды кроме излучения на частоте а имеется также п излучение на частоте Кл. Это обстоятельство необходимо иметь в виду при проведении экспериментов с высокоинтенснвным лазерным излучением. [15]