Распространение - световые лучей
Cтраница 2
Рассмотрение явления полного внутреннего отражения, роли меридиональных и косых лучей, значения первой оболочки в волокне и ее величины, потери энергии в волокне из-за поглощения и при отражениях на поверхности раздела жилы и оболочки, а также ряд других положений, понятий и определений позволяют в первом приближении получить представление о распространении световых лучей по оптическим волокнам и передаче световой энергии и изображения пучками волокон. [16]
Распространение световых лучей тоже можно рассматривать как задачу динамики, так как их следует представлять себе в виде прямых линий, лежащих на нуль-конусе. Они являются, таким образом, геодезическими линиями нулевой длины. [17]
В 20 - е гг. С. И. Вавилов вводит в науку понятие нелинейная оптика. Совместно с В. А. Левшиным он обнаружил, что при распространении световых лучей сквозь среду могут наблюдаться отступления от линейности поглощения вследствие квантовой природы света и вещества. Особенно наглядно эти эффекты проявляются у сложных люминесцирующих веществ, так называемых кристаллофосфоров, обладающих продолжительным послесвечением. Ученые увидели в этих эффектах совершенно новую ветвь физической науки. Их предвиде ние оказалось пророческим - линейная оптика и связанные с ней удивительные явления имеют огромное значение. [18]
Длиной свободного пробега называется расстояние, проходимое молекулой между двумя последовательными столкновениями. Законы движения молекулярного пучка в этом случае аналогичны законам распространения световых лучей. Длина свободного пробега молекул обратно пропорциональна давлению газа. [19]
 |
При отражении от кривого зеркала.| Закон преломления.| Астрономическая рефракция. [20] |
Па-стоящий параграф и несколько параграфов следующих за ним посвящены вопросам геометрической оптики. Основным отличием этого раздела учения о свете является то, что в нем рассматривают распространение световых лучей, не делая никаких предположений об их природе. Каждый световой луч представляет собой линию ( бесконечно тонкую), вдоль которой распространяется лучистая энергия. Ниже, в волновой оптике, мы увидим, что такое представление о свете не всегда может дать объяснение наблюдаемым явлениям. [21]
Основным параметром, характеризующим световое излучение, является световой импульс. Световым импульсом называется количество световой энергии, падающей на 1 м2 поверхности, перпендикулярной направлению распространения световых лучей, за все время свечения. [22]
То, что мы воспринимаем благодаря нашему органу зрения, - это вращение не звезд, а звездного компаса; в том месте, где мы находимся, его образуют направления лучей света, испускаемых звездами и доходящих в момент наблюдения до наших глаз. И в этом существенное различие, ибо между звездами и моими глазами находится метрическое поле, определяющее распространение световых лучей и способное, со гласно теории относительности, изменяться так же, как электромагнитное поле. Направление, в котором мы видим звезду, зависит от метрического поля ничуть не меньше, чем от местоположения самой звезды. [23]
Электронная оптика является разделом физики, в котором рассматриваются вопросы движения заряженных частиц ( электронов и ионов) в электрических и магнитных полях, формирования и фокусировки потоков заряженных частиц и получения изображений при помощи электронных и ионных пучков. Как будет показано ниже ( см. § 1.3), между движением заряженных частиц в электрических и магнитных полях и распространением световых лучей имеется аналогия, позволяющая во многих случаях использовать известные положения обычной ( световой) оптики при рассмотрении электронно-оптических задач. [24]
Для вычисления траекторий, движения электронов в электростатическом поле необходимо знать величину потенциала в каждой точке. В полях сложной конфигурации для определения траекторий электронов используются методы электронной оптики, основанные на аналогии между движением заряженной частицы в потенциальном поле и распространением световых лучей в прозрачной преломляющей среде. Если электрон движется в пространстве, потенциал. Тангенциальная составляющая скорости электрона остается неизменной, из чего следует: ii sinaa2 sin [ 5, где v и и2 - скорости электрона до и после прохождения границы раздела; а и 3 - соответственно углы падения и преломления. [25]
И ИОННАЯ бПТИКА - раздел физики, в к-ром изучают законы распространения пучков за-ряж. Развитие электронной оптики ( ЭО) началось с изучения катодных лучей, при помощи к-рых было получено теневое изображение объекта, свидетельствовавшее, что характер их распространения подобен распространению световых лучей в геометрической оптике. [26]
Длиной свободного пробега называется расстояние, проходимое молекулой между двумя последовательными столкновениями. В высоком вакууме, когда K d, где d - расстояние от источника испарения до подложки, молекулы испаряемого вещества пролетают расстояние практически без соударений. Законы движения молекулярного пучка в этом случае аналогичны законам распространения световых лучей. Длина свободного пробега молекул обратно пропорциональна давлению газа. [27]
Колебания разного знака - колебания в противоположные стороны - могут гасить друг друга, а колебания одного знака - усиливаться. Тем более что удалось волновым построением безупречно объяснить и прямолинейность распространения световых лучей. [28]
В то же время электростатическое поле в поровом объеме имеет весьма сложную конфигурацию. Существует возможность более общего подхода к задачам со сложным электростатическим полем, который позволяет определять форму траектории заряженных элементарных объемов в тех случаях, когда можно пренебречь силами, обусловленными градиентом давления. Этот подход основан на далеко идущей аналогии между давлением зарядов и распространением световых лучей в прозрачной преломляющей среде. Известно, что распространение светового луча в неоднородной среде в рамках геометрической оптики можно описать законами преломления света. Для этого необходимо только знать относительные значения коэффициентов преломления вдоль пути следования светового луча. [29]
Аналогично решается задача об искривлении лучей заходящего Солнца в верхних слоях атмосферы. В данном случае показатель преломления при увеличении высоты убывает, лучи изогнуты ( рис. 6.17) и заходящее Солнце будет казаться выше, чем оно действительно находится. Более того, может создаться ситуация, когда находящийся на земле наблюдатель видит Солнце, уже скрывшееся за горизонтом. При истолковании этих явлений, физическая сущность которых совершенно ясна, следует также учитывать психологический эффект, заключающийся в том, что мы настолько привыкли исходить из основного свойства распространения световых лучей в однородной среде - их прямолинейности, что невольно пытаемся перенести его на более сложные случаи, когда лучи искривлены. [30]
Страницы: 1 2 3