Распространение - сферическое пламя
Cтраница 2
Таким образом, распространение сферического пламени сопровождается излучением, интегральная интенсивность которого в десятки раз больше чем теплового и изменяется по особым, иным чем для тепловой радиации, закономерностям. [17]
Величину ь иногда измеряют, изучая распространение сферического пламени. [18]
В свете приведенных фактов в случае распространения сферического пламени в неограниченном пространстве из-за отсутствия стенок, на которых происходит турбулизация исходной смеси, процесс перехода нормального горения в сферическую детонацию будет сильно затруднен. Известно, что при увеличении диаметра трубки увеличивается расстояние от места зажигания смеси до точки возникновения детонации. Здесь, по-видимому, сказывается влияние стенки на степень турбулизации исходной смеси, так как поверхность увеличивается пропорционально радиусу трубки, а площадь сечения-пропорционально квадрату. [19]
Рассмотрим, следуя работам [57, 58], гидродинамику распространения сферического пламени. [20]
Другим важным обстоятельством является то, что при распространении сферического пламени находящиеся внутри пламенной сферы продукты сгорания расталкивают холодный газ - действие пламени подобно действию источника массы. В холодном газе возникают распределения скорости и давления, которые отличаются от существующих вблизи плоского ламинарного фронта пламени. Распределения скорости и давления невозмущенного поля течения существенно сказываются на проявлении неустойчивости. Наконец, данное возмущение с данной длиной волны с течением времени не только меняет свою амплитуду, но и длину волны - растягивается в том же отношении, что и радиус. [21]
Четкие опыты по определению влияния состава смеси на распад пламени были проведены В. П. Карповым [113], который изучал распространение сферического пламени в бомбе постоянного объема для разных горючих смесей и разных составов с помощью шлирен-киносъемки. Было показано, что для смесей водорода с воздухом при недостатке водорода поверхность пламени начинает быстро дробиться на отдельные ячейки, тот же эффект наблюдается для бутано-воздушных смесей, но уже с недостатком воздуха. [22]
Пламя произвольной формы распространяется по неподвижной горючей смеси от каждой точки фронта пламени по нормали к его поверхности аналогично распространению сферического пламени при зажигании в центре сферы. Величина un, являясь физико-химической константой горючей смеси, представляет собой минимально возможную скорость распространения пламени горючей смеси данного состава при определенных значениях температуры и давления. [23]
Пламя произвольной формы распространяется по неподвижной горючей смеси от каждой точки фронта дла-мени по нормали к его поверхности аналогично распространению сферического пламени при зажигании в центре сферы. Скорость распространения пламени в горючей смеси от слоя к слою, не искаженного возмущениями, обусловленными движением массы газа ( например, течением газа или турбулентностью), называется нормальной скоростью распространения пламени ип. [24]
При ламинарном режиме распространение пламени происходит от каждой точки фронта по нормали к его поверхности так же, как и распространение сферического пламени при центральном зажигании. Такое горение и скорость перемещения пламени по неподвижной смеси вдоль нормали к его поверхности называются нормальными. Для некоторых горючих веществ в смеси с воздухом нормальные скорости горения составляют для предельных углеводородов 0 32 - 0 40 м / с, для водорода - 2 7 м / с. При столь малых скоростях распространения пламени в газовых смесях повышения давления и образования ударной волны перед фронтом пламени не происходит. [25]
Распространение пламени произвольной формы, не осложненное внешними воздействиями, происходит от каждой точки фронта по нормали к его поверхности, так же как и распространение сферического пламени при центральном зажигании. [26]
Распространение пламени произвольной формы, не осложненное внешними воздействиями, происходит от каждой точки фронта по нормали к его поверхности, так же как и распространение сферического пламени при центральном зажигании. Эта величина является фундаментальной характеристикой определенной горючей смеси и представляет собой минимальную скорость пламени, с которой оно распространяется при плоской форме фронта. [27]
Следуя программе, сформулированной в конце § 6.2, для нахождения и в лидирующих точках рассмотрим две модельные задачи, в одной из которых анализируется критическая деформация плоского слоя продуктов сгорания, а в другой - критический режим распространения сферического пламени. [28]
 |
Схема изменения температуры и состава смеси во фронте пламени. [29] |
Решение, полученное для одномерной задачи, может быть распространено на реальное трехмерное пламя, если радиус кривизны фронта пламени велик по сравнению с толщиной фронта. Стационарность распространения сферического пламени подтверждает применимость к нему законов плоского пламени. [30]
Страницы: 1 2 3