Распространение - тепло
Cтраница 1
Распространение тепла в стержне, ось которого совпадает с осью ОХ. В стержне при xQ сосредоточен равномерно распределенный по сечению мгновенный источник Q. Интенсивность тепла по плоскости поперечного сечения равномерна. [1]
Распространение тепла в аппаратах и разных материалах может происходить при установившемся и неустановившемся режимах. [2]
Распространение тепла внутри одного и того же тела может быть двоякого рода. В одном случае тепло внутри тела может распространяться теплопроводностью ( кондук-цией); при этом отсутствует движение конечных масс тела; сущность же переноса тепла заключается в том, что вследствие наличия разности температур молекулы тела в той его части, где температура выше, обладают большей кинетической энергией и при столкновениях с соседними молекулами передают им часть своей энергии. Так осуществляется перенос тепловой энергии. [3]
Распространение тепла внутри тела также возможно двумя способами - теплопроводностью и конвекцией. В первом случае тепло распространяется благодаря столкновениям молекул, причем молекулы более нагретой части тела, имеющие, в среднем, большую кинетическую энергию, передают часть ее соседним молекулам. Таким образом тепло может распространяться в теле и при отсутствии явного движения его частей, например, в твердом теле. В газах возможно также распространение тепла посредством излучения от одной части газа к другой. [4]
 |
Ребро пластинчато-ребристого теплообменника. [5] |
Распространение тепла в твердых телах в отличие от процессов переноса энергии в движущемся газе ( жидкости) для ряда практически интересных случаев может быть определено теоретически, если принять ряд упрощающих предпосылок. Например, для распространения тепла в ребре пластин-чато ребристого теплообменника можно предположить, что толщина и ширина ребра малы по сравнению с его длиной ( одномерная задача); теплопроводность металла ребер практически не зависит от температуры в рассматриваемых небольших диапазонах изменения температуры; коэффициент теплоотдачи одинаков по всей поверхности ребра; омывающий ребро поток имеет постоянную температуру; температура несущей поверхности вдоль всего основания ребра остается постоянной. [6]
Распространение тепла в твердых телах описывается, как известно дифференциальным уравнением Фурье, в которое входят независимые переменные ( аргументы) - время и коордикаты, и зависимая переменная ( функция) - температура. Значения последних трех величин могут быть постоянными или зависящими от координат, времени и температуры тела. [7]
Распространение тепла в потоке газа, протекающего через пористую среду, как показывают опыты, определяется обычным уравнением теплопроводности. Коэффициент теплопроводности [49, 30] имеет вид: а Ъ си, где Ь, с - постоянные среды. Обычно при расчетах теплового воздействия на нефтенасыщенный коллектор предполагается, что коэффициент теплопроводности - - постоянная для этого коллектора величина даже при наличии потока жидкости. Это может соответствовать действительности, если в выражении для коэффициента теплопроводности слагаемое си мало по сравнению с величиной Ь, например, при движении через пористую среду капельной жидкости. [8]
Распространение тепла конвекцией связано, таким образом, с движением самой жидкости, части которой, переходя в область с другой температурой, обмениваются теплом с соседними частями. [9]
Распространение тепла внутри одного и того же тела может быть двоякого рода. В одном случае тепло внутри тела может распространяться теплопроводностью ( кондук-цией); при этом отсутствует движение конечных масс тела; сущность же переноса тепла заключается в том, что вследствие наличия разности температур молекулы тела в той его части, где температура выше, обладают большей кинетической энергией и при столкновениях с соседними молекулами передают им часть своей энергии. Так осуществляется перенос тепловой энергии. [10]
Распространение тепла конвекцией связано, таким образом, с движением самой жидкости, части которой, переходя в область с другой температурой, обмениваются теплом с соседними частями. [11]
Распространение тепла в грунте также может быть описано уравнением теплопроводности. [12]
Распространение тепла при свободной конвекции вызывается движением среды, обусловленным разностью плотностей нагретых и холодных масс. Около оребренных трубок воздух прогревается, становится легче и поднимается вверх, а на его место поступает холодный воздух. [13]
Распространение тепла и массы в покоящихся веществах изучают в теории теплопроводности и диффузии. [14]
Распространение тепла вдоль провода определяется нормальной матрицей ( обычно медью), теплопроводность которой при температуре 4 2 К примерно на четыре порядка выше, чем теплопроводность сверхпроводящих волокон. [15]
Страницы: 1 2 3 4