Распространение - возмущение
Cтраница 3
Рассмотрим характер распространения возмущения в неподвижной системе координат с центром в точке О. Очевидно, скорость возмущения запишется вектором v an, где п - произвольный единичный вектор. Абсолютная скорость возмущения v an зависит от направления п и от соотношения между v и а. [31]
Поскольку скорость распространения возмущений в газе конечна, область возмущенного газа будет ограничена симметричной ударной волной. [32]
Возрастание скорости распространения возмущений с ростом интенсивности нагрузки, вызванное возрастанием жесткости материала при сжатии, приводит к тому, что элементы волны сжатия с более высоким уровнем напряжений догоняют ее элементы, соответствующие более низкой величине напряжений, формируя ударный фронт. В отличие от упруго-пластической волны, на ударном фронте параметры материала меняются скачком, образуя разрыв ( в математическом смысле) значений массовой скорости, напряжений, деформаций и плотности при прохождении по материалу ударной волны. [33]
Рассматривая скорость распространения возмущений, возникающих в газовой среде, следует различать два случая. [34]
 |
Результаты численного Г97о ок2на эво. [35] |
В процессе распространения возмущения нелинейные эффекты приводят к увеличению крутизны профиля волны, а различные дис-сипативные и диффузионные процессы уравновешивают нелинейные эффекты и способствуют установлению стационарной формы ударной волны. В газожидкостной среде возможна диссипация, возникающая при радиальных пульсациях одиночного пузырька и его скольжении относительно жидкости. [36]
Различают скорости распространения возмущений бесконечно малой и конечной интенсивности. [37]
Задача о распространении возмущения, несущего разрыв некоторых параметров процесса, решается, пожалуй, проще всего при помощи преобразования Лапласа. [38]
Таким образом, распространение возмущений, создаваемых поршнем, можно рассматривать как совокупность непрерывно следующих друг за другом звуковых волн, причем каждая последующая волна перемещается по газу, возмущенному предыдущими волнами. Но в рассматриваемом адиабатическом и изэнтропическом движении сжатие газа сопровождается его подогреванием, а скорость распространения возмущений возрастает с температурой. Отсюда заключим, что каждая последующая волна будет перемещаться относительно невозмущенного газа несколько быстрее, чем предыдущая. [39]
Уравнение (93.7) описывает распространение возмущений в слабо диссипирующей, слабо нелинейной среде. В применении к слабой ударной волне оно описывает ее распространение в системе отсчета, в которой невозмущенный газ ( перед волной) неподвижен. [40]
 |
Сравнение линейной и точной теории при Yl4 для конуса ( а и клина ( б. [41] |
Другим примером является распространение возмущений вдали от тела. В рамках линейной теории ( например, при обтекании тонкого профиля) паз-рыв давления малой, но фиксированной интенсивности на головной характеристике распространяется до бесконечности. [42]
Рассмотрим более детально распространение возмущений в релаксирующем газе в простейшем случае. Пусть молекула газа имеет ( а Or) степеней свободы, причем равновесие по а степеням свободы устанавливается мгновенно, а установление равновесия по аг степеням свободы описывается релаксационным уравнением. [43]
Электромагнитной волной называется распространение возмущений электромагнитного поля в пустом пространстве или в среде в отсутствие источников. [44]
Она характеризует скорость распространения возмущений ( волн), вызванных упругими свойствами материала трубопровода или любого обтекаемого тела. [45]
Страницы: 1 2 3 4