Распространение - акустическая волна
Cтраница 1
Распространение акустических волн ( или поверхностей слабого разрыва) характеризуется постоянством скорости звука во всех точках среды, малостью изменения плотности по сравнению с плотностью невозмущенной среды ро, а также малостью скоростей частиц V по сравнению со скоростью звука CQ. Давление р, действующее на преграду, можно представить в виде РР1 Р2 РЗ, где / 1 - давление в падающей волне; р2 - давление в волне, отраженной от жесткой и неподвижной преграды; р - давление излученных волн, связанное с деформированием преграды и движением ее как твердого тела. [1]
Распространение акустических волн через периодические доменные структуры в электро - и магнитоупорядоченных веществах отличается от распространения оптических волн по ряду характеристик. Во-первых, акустические волны непосредственно взаимодействуют с доменными структурами, поскольку пьезоэлектрические и магнитоупругие коэффициенты доменов с антипараллельной ориентацией будут отличаться знаками. Во-вторых, если для распространения оптических волн, как правило, выполняется условие АОПт D, то для акустических волн, наоборот, в большинстве случаев справедливо условие Аак D. Вследствие первого обстоятельства очевидно, что наиболее интересные аспекты распространения могут возникать в первую очередь в пьезоэлектриках или магнетиках. [2]
Обнаруженное распространение нелинейных акустических волн над пятнами в хромосфере и переходной зоне может быть обобщено и для случая колебаний над активными областями. [3]
Рассмотрим распространение акустических волн малой амплитуды в невязком газе. [4]
Скорости распространения акустических волн [29] и ионно-акустических волн определяются температурой нейтрального газа и электронной температурой соответствен-но. При интерпретации величины измеренной скорости акустических волн необходимо также знать отношение удельных теплоем-жостей данного газа; это вызывает определенные затруднения, когда 4 состав плазмы входят сложные газовые молекулы. На частотах, близких к частоте ион-атомных столкновений, связь между ионно-акустическими и акустическими волнами сильно возрастает [30], затрудняя интерпретацию результатов измерений. [5]
Механизм распространения акустических волн в горных породах описывается уравнениями динамической теории упругости для скалярного и векторного потенциалов. При этом основными акустическими характеристиками горных пород являются скорости распространения продольных vp и поперечных vs волн, их коэффициенты затухания ар и aS) а также преобладающие частоты в спектре регистрируемых импульсов. Чтобы получить кривую изменения указанных параметров по разрезу, производится измерение разности времени At коррелируемых вступлений р - и s - волн на двух регистрирующих каналах. Отношение интервального времени At к базе измерения А / является величиной, обратной скорости распространения волны, и обычно используется при дальнейших расчетах коллекторских свойств пластов. [6]
 |
Характер деформаций, соответствующий. [7] |
Скорость распространения акустической волны зависит от тина волны и физических свойств среды; от колеблющейся массы и упругости среды. [8]
Скорость распространения акустических волн зависит от температуры. Эту зависимость характеризуют изменением скорости на один градус температуры. Для воды зависимость аномальная. [9]
При распространении акустической волны от источника с увеличением расстояния, на которое она распространяется, происходит ее ослабление. [10]
При распространении акустической волны, вследствие различных тепловых свойств дисперсионной среды и дисперсной фазы, между ними происходит теплообмен, который приводит к дополнительному поглощению акустической энергии ост. При распространении звука в гомогенных жидкостях изменение температуры происходит адиабатически. Изотермические сжатия и разрежения могут быть заметны лишь на высоких частотах ( порядка 106 МГц), при которых температурная волна ( Кт) соизмерима с Я. В эмульсиях же при г А, температура дисперсной фазы и дисперсионной среды при адиабатических сжатиях и разрежениях меняется по-разному. Это должно приводить к теплообмену между фазами и соответственно к дополнительному затуханию - термическому поглощению. [11]
При распространении акустической волны от источника с увеличением расстояния, на которое она распространяется, происходит ее ослабление. [12]
Рассмотрим теперь распространение акустической волны той же моды, определяемой значением OQ 0.7, на участке канала с монотонно растущим по длине числом Маха от MI 0.1 до М % 0.9. В этом случае помимо рассмотренной уже точки поворота М - 0.27, как следует из рис. 1, есть еще одна точка поворота М - 0.72. Отрезок оси ReM между точками поворота отвечает участку канала, где частота ниже частоты отсечки. Указанные точки поворота расположены достаточно далеко друг от друга и их взаимное влияние пренебрежимо мало. Однако если распространяющаяся волна характеризуется несколько большим OQ. Такая задача аналогична задаче о плотном потенциальном барьере в теории ВКБ-приближения. [13]
 |
Кинетика механодеструкции полиметилметакрилата в смеси ПММА - ПВА при 300 К.| Кинетика механодеструкции полистирола в смеси ПС - ПВА прк 300 К. [14] |
Определяли скорость распространения акустических волн Се, которая претерпевает инверсию при обращении фаз смесей, определяя во всех случаях акустические свойства непрерывной фазы - среды. [15]
Страницы: 1 2 3 4