Cтраница 1
Распространение термоупругих волн в теплопроводящем слое постоянной толщины, Прикл. [1]
Сначала рассмотрим распространение термоупругих волн в бесконечной области. При отсутствии массовых сил и предположении однородности начальных условий функция равна нулю в каждой точке упругого пространства. [2]
Вопрос о распространении термоупругих волн, вызванных действием апериодических возмущений, является значительно более сложным по сравнению с теми задачами, которые были рассмотрены во второй главе, где предполагалось, что воздействия изменяются во времени по гармоническому закону. [3]
Наряду с развитием общей теории распространения термоупругих волн, гармонически изменяющихся со временем, осуществлены решения нескольких частных задач, доведенных до удобного для анализа вида. [4]
В § 9.5 рассматривается одномерная задача о распространении плоских гармонических термоупругих волн расширения в неограниченной среде, а в § 9.6 - двумерная задача о распространении этих волн вдоль поверхности полупространства. [5]
Рассмотрим совместный эффект температурной и инерционной релаксации при процессе распространения термоупругих волн в пористых насыщенных средах. Поэтому волны поперечного сдвига при учете межфазового теплообмена распространяются по тем же законам ( см. § 7), как и в термически неактивных насыщенных пористых средах. [6]
В обсуждении простейшего типа волн сразу же выясняются существенные черты распространения термоупругих волн, их характер, скорость распространения, дисперсия и затухание. [7]
Выражения (2.111) и (2.113) дают общие решения одномерных уравнений по распространению плоских термоупругих волн. [8]
Таким образом, выражения (2.111), (2.113) и (2.114) дают общие решения одномерных задач по распространению термоупругих волн. [9]
По аналогии с терминологией, принятой в классической теории термоупругости, четыре в общем случае различных значения D, полученные из уравнения (4.53), можно назвать скоростями распространения квазиупругой термоупругой волны и квазитемпературной волны. [10]
В последние десять лет на основе термодинамики необратимых процессов начали интенсивно развиваться исследования динамических задач термоупругости с учетом связанности полей деформации и температуры: Дересевич ( 1957), Чедвик и Снеддон ( 1958), Чедвик ( 1960), Новацкий ( 1966) разработали теорию плоских гармонических термоупругих волн, Новацкии ( 1959 - 1965) исследовал задачи о термоупругих сферических и цилиндрических волнах, Локкет ( 1958), Чедвик и Уиндл ( 1964) изучили распространение термоупругих волн Релея, Я. С. Подстригач ( 1960) и Новацкий ( 1962) развили общие представления о решении связанных задач термоупругости, Я - С. [11]
При исследовании динамических задач термоупругости учет связанности полей деформации и температуры дает возможность выявить новые качественные особенности протекания процесса деформирования. Анализ сравнительно простого решения одномерной задачи о распространении плоских гармонических термоупругих волн в неограниченном теле позволяет правильно понять основные черты термоупругих явлений при разных частотах волн и параметрах связанности материала. В качестве основных граничных связанных задач тер мо у пру гости следует отметить двумерные задачи о распространении плоских термоупругих волн вдоль поверхности полупространства и продольных термоупругих волн в длинном цилиндре. [12]
Термоупругость описывает широкий круг явлений, являясь обобщением классической теории упругости и теории теплопроводности. В настоящее время термоупругость является вполне законченной областью: записаны основные зависимости и дифференциальные уравнения, предложено несколько методов решз-ния уравнений термоупругости, доказаны основные энергетические и вариационные теоремы, решено несколько задач по распространению термоупругих волн. [13]
При исследовании динамических задач термоупругости учет связанности полей деформации и температуры дает возможность выявить новые качественные особенности протекания процесса деформирования. Анализ сравнительно простого решения одномерной задачи о распространении плоских гармонических термоупругих волн в неограниченном теле позволяет правильно понять основные черты термоупругих явлений при разных частотах волн и параметрах связанности материала. В качестве основных граничных связанных задач тер мо у пру гости следует отметить двумерные задачи о распространении плоских термоупругих волн вдоль поверхности полупространства и продольных термоупругих волн в длинном цилиндре. [14]